理工科考研总结

第一篇：理工科考研总结

考研总结

不知不觉已到六月，回想起考研的点点滴滴，感慨万千。考研是我经过深思熟虑后的选择，我本科成绩平平，学校也并非211之类的重点学校，而大学本科就业难，而且我也想提高一下自己，因此，我果断地选择了考研。

俗话说“冰冻三尺非一日之寒”，考研是一个逐渐积累的过程，不能够一蹴而就。所以要想考研成功就必须肯下苦功，坚持不懈，耐得住“寂寞”。

下面我来重点说一下我考研复习阶段的学习方法。

先说一下数学，我选的是工科，所以数学考的是数一，包括高数、概率论和线性代数。由于要掌握得东西很多，我的数学也一直很差，高数在其中占比例最大，而且内容也多，难度也是最大的，所以要提早复习高数，再复习线代和概率。第一轮先看课本，对各个知识点有大致的了解，并把各章后面的练习题做一下以便巩固一下知识点。第一轮复习一定要静下心仔细看，面面俱到，不要浮躁，不求速度，但求质量。第一轮下来会有遗忘，这是正常现象，所以要抓紧进行第二轮复习。我用的是李永乐的《复习全书》。这本书讲得非常详细，而且例题全是以往的考研真题，所以各题都要研究透，实在不明白的可以问同学及老师。第二轮结束之后接着进行第三轮复习，这次仍然主要是看《复习全书》，但这次主要目的是查缺补漏，所以不必细看，只要把自己掌握的不好的地方仔细看就好。进行第三轮复习的时候可以同时做真题了。真题可以分类做，也可以分年份，但那一定要多做几遍。

再说说英语。考研中英语不会拉开很大的分数，但每年都有很多同学因为英语没有过线而痛失读研的机会，因此，我们应该给予英语以特殊的重视。考研复习的最初阶段，其实应该从背单词开始。因为单词是英语的基础，而且比较费工夫。许许多多英语高分同学的经验中都有一条：英语单词书背了若干遍了。在过了单词关后，我们应该集中力量复习阅读和完形填空。因为阅读在考研英语中的性价比是最高的，而完形与阅读自然有相同之处。阅读和完形的复习，应该贯穿于考研英语复习的始终。不要过分重视语法，考研英语对语法的要求不高。进入12月，一定要练习写作文，寻找可能会考的话题着重练习。

接下来说说政治。其实政治主要是背和记，但是由于政治的科目繁多、内容杂乱，因此，最好能有一套系统的复习方案，可以报辅导班。此外，一定要有自己的主见，不能盲目相信考前押题，上考研班时，要着重听老师的解题思路和方法。

然后说说专业课的复习。专业课复习一定要赶早，不能听信别人“最后复习专业课”的言论，我九月才刚刚开始复习，已经有点晚了，而且还没有有效地组织复习，因此成绩差强人意。专业课复习中，信息是第一位的。要尽全力搞到目标院校课程的笔记、课件等等。其次，一定要反复研读历年真题，找出其中的规律，你会有意外的收获。

最后说一下复试，其实复试很简单。面对老师要表现的大方、从容、自信，切记不要盲目夸大自己，谨记谦逊即可。

不要盲目的选择参考书，其实最好的参考书就是真题。以上就是我对考研的一点经验。希望能帮助师弟师妹们，祝大家考研成功。

第二篇：2014年考研经验分享(理工科)

2014年 考研经验分享（理工科）

（湖南大学 信科院 计算机技术专业 考研全程都写了哦~复试的内容在后面~希望能对大家有点帮助！）

本人这是二战了，是湖南人，以后比较想在长沙找工作，所以选择的湖南大学，毕竟湖大在这边的名气挺大的！一战报的南京邮电大学，因为本科在南京读的，学的电子信息专业，所以报志愿的时候也没想那么多，知道南邮的通信强就填了，没想过太多好不好考，为什么读研之类的。

说这么多，只是想给各位提下醒，选择真的很重要！准备得早不早，这个还真无所谓。如果不是特别强的学霸型的，或者一定要在专业上有造化的，其实我觉得可以不必填专业特别强的学校。比如说学通信的，没必要非得考北邮南邮，专业强是没错，不过相应的也报的人多，很难考。很多其他学校，甚至是名牌大学好考得多，虽然专业排名没那么靠前，可毕竟学校的名气摆在那，毕业出来也不见得就不好找工作了，主要还是看自己。当然，我也只是建议，大家觉得我说得不对可以选择不听，下面我要说的所谓考研经验，也只是给大家参考参考，毕竟每个人的学习方法不太一样。

先说下我的考研成绩吧，一战：政治65，英语一66，数学一65，通信原理88；二战：政治64，英语二62，数学二117，数字逻辑132。大家看我的成绩也知道，我不是学霸型的，但是考研成绩真的是可以通过努力提上来的，毕竟考试就一张纸嘛！

我是去年八月份定的志愿，然后才开始准备的复习。毕竟是二战了，知道自己的不足点主要在哪，我把重点放在了数学和专业课上，尤其是数学。一战就是因为数学考砸了，只要再高一分达到国家二类地区线我也选择调剂了，偏偏就是差了这么一点！恨啊！没办法啊！所以，考试这个东西，该拿到的分一定要细心点！

个人觉得考研7月份开始足够了，可能学校里很多人大三下学期刚开学就开始准备了，那时候可能更适合仔细考虑选什么学校选什么专业，一旦选定了就不要轻易更改了，注意，我说的是轻易。大三下学期应该还是有不少专业课的，如果考本专业的话还是用点心学习好些。要复习的话，看看数学，背背英语单词就够了，政治什么的真不要听信所谓考研机构那么早开始，费力不讨好，又不能指望政治拉分，而且也没听说过谁政治单科不过线。暑假开始，那就是考研复习的黄金时期了，虽然天气很热，但是既然选择了这条路就要坚持下去，不要轻言放弃。这时候可以自己规划一下，每个月大概要完成什么任务，然后具体到每周、每天，重点还是在数学和英语上，每天都要坚持复习。下面我就分科讲讲我的所谓经验给大家参考参考吧！

由于一战对数学一都产生恐惧心理了，所以这次填的专硕，考数学二，对于数学不是很好的同学，其实专硕也是不错的选择。现在学硕和专硕其实没什么区别了，某些方面专硕可能还好些，不过湖大的这个专业还是读三年的，虽然以前我一直以为是两年！这次我用的书是李永乐的复习全书，每天坚持复习的话，一个月就可以把书过一遍，慢一点，一个半月也差不多了。有些地方第一遍看的时候不太懂可以不用太追究，放一放，以后再看可能会觉得挺简单的。数学二最明显的好处是知识点没那么多，不考概率论，而且我感觉高数考得也没数一那么活那么难。全书的话，我看了差不多三遍，课后习题没有全做，主要是感觉时间不是特别充分，而且题目还是多做真题好些。真题也是买的李永乐的，题型分类解

析的那种，多做几套就知道考试大概的重点在哪里。真题刚开始做不用太在意分数，知识点可能也有一些不怎么记得，正好可以查漏补缺。做了几套之后就可以总结一下了，看看自己每次都哪些题目不会做，找到对应的知识点再巩固一下。有了一定的基础后就可以卡时间做题了，每套试卷两个半~三个小时，看自己水平怎么样。真题我是反反复复做了三遍的，年代特别久远的时间不够的话可以不做，重点还是近年的，可以看看出题的趋势和难度。当然，最近两年的可以留到考前练手，看看自己到底复习得怎么样，心里有个底。

数学二战我就用了复习全书和真题这两本书。一战的时候，用的是陈文灯的，还买了660T~其实那时候复习的时候就觉得不怎么喜欢陈文灯的书，尤其是课后习题没有解析，虽然一直都有老师说没有解析的更好什么的，可是不会做怎么办嘛！不过要是真的碰到自己特别不喜欢的参考书，果断换书！或者可以拿别的比较一下，看看哪本更合适！千万别为了节省这几十块钱，或者觉得书买都买了不用浪费！要是取得不了更好的复习效果才更浪费！而且参考书真的在于精读而不在多！一战的时候就是过于听信别人的所谓考研经验：强烈推荐660T。可是如果自己的复习时间不充分的话，匆匆过一遍660T还不如多做一遍真题！当然这也是我的建议，大家可以根据自己的情况选择。660T反正我感觉还是有点难度的，做一遍要的时间不少，不过时间充足的话可以做。个人觉得九月份开学前如果复习全书过了两遍，那时间是足够充分的。

英语的话，首先说一下我的英语水平，四级555，六级508，算中等偏上吧。都说考研英语跟四六级英语大不一样，不过要是英语一直不错的话，正常复习，英语是没多少问题的，不用太紧张，当然，也不能轻敌。一战的时候，买过两本单词书，一本徐绽的一本红宝书。红宝书感觉太浪费了，这书真不适合背单词，不过这书我看到很多人都买了，可能宣传得好吧！徐绽的那本我背了一遍就实在不想再看第二遍了！可能我一直就没什么背单词的习惯，那么多单词，背了又忘，效率太低。我个人更喜欢通过阅读记单词，虽然有时候一篇阅读也记不了几个单词。真题阅读里出现的单词就可以算做高频词汇了，有语境的话更容易记得住些。这个还是根据个人习惯来。单词背得再多考试的时候还是会遇到不认识的，所以单词实在记不住也没什么关系，多做阅读吧！我觉得做题的方法比背单词更重要。阅读是重点也是难点，不过出题人还是有一些出题思路可循的。英语一我用的张剑的黄皮书，英语二我用的老蒋详解。这两本书都感觉不错（黄皮书没有英语二的，别买错了！），不过阅读的解析一定要仔细看才行，别看自己做对了就不管了。我一直没有用过阅读XX篇之类的辅导书，主要是觉得毕竟不是真题不能代表出题人的思路，而且真题就够人研究的了，我基本上每篇阅读都精读了两三遍，一套真题可以分析一个星期。据说这些阅读书拿来当材料泛读的话还是不错的，不过我也没怎么看，主要是其他几门更需要花时间，英语主要还是看积累吧，每天坚持学习英语就行，不一定一次要花很长时间，个人认为每天两三个小时足够了。

还有作文，之前有特意买过一本作文书，新东方的，感觉太难了！虽然写得是有水平一些，不过考试可以就写基础一点，就看黄皮书上的作文就好了。小作文比较简单，背几个模板就行了。大作文的话，英语一还是比英语二要难些。作文不要太晚复习，至少十一月份要开始吧，别都挤到十二月份，那时候要背的东西太多，压力会很大。每周都要动手写一写，不要光看。我一战的时候作文都没写完，主要还是平时写得太少了，考试的时候每一句都要费劲想，太浪费时间，很多套话，多写写就熟悉了，考试的时候可以随时拿来用。

至于政治，这个真的不用花很多时间！我一战用的风中劲草，有考点有题目

还有分析，一套三本书，感觉还是挺好的，虽然有人说题目出得不好，不过每个章节都列了一些真题，还有重点章节的题目都可以做做。二战用的肖秀荣的1000T，考点的书都没买，我以为有配套的，结果就一本习题。个人还是偏爱风中劲草一些，考点还是三色印刷，可以刺激记忆，淘宝上就三十多块钱，性价比不错。这书大概十月初到手，十二月之前过一遍，之后再看下重点章节，就可以等考前预测了。考前预测出得很晚，离考试差不多就一两周了，那时候一般心里都有点急的，不用太担心，把其他几门赶紧先复习好，等书一到就狂背吧！我这两年都买的肖秀荣四套和任淑芬四套，主要是买肖秀荣的，任淑芬是顺带的（主要看多不了几块钱，名气大，但是每次买回来都失望，题多还不准，蒋中挺的五套应该比任四要好很多）。最后都只背肖秀荣的，这两年大题的押中率还可以，小题的话基本上都不准。政治过线真的不难，花太多时间在这上面感觉太不值。

最后说专业课，这个难度还真是看学校了，应该是越热门的学校专业考得就越难。比如，13年南邮的通信原理，个人感觉是08年以来最难的一次；而湖大的数字逻辑，就比较简单了，跟期末考试难度差不多，除了有一道大题的芯片没见过不会动笔。专业课真题是必不可少的，要是能认识一些考上的学长学姐那就更好了。不过真题也不该太迷信，该掌握的考点要掌握，不要看没怎么考就忽视了。

初试四门的复习就说到这了，总结一下必不可少的参考书吧！

数学：李永乐复习全书+历年真题解析

英语：张剑的黄皮书（英语二 老蒋详解）

政治：风中劲草+肖秀荣四套 专业课：学校推荐课本+真题

另外还要注意的就是心态问题。尤其到考前半个月的复习的时候，发现要背要记的东西好多，可能自己还有好多知识点没掌握，一定要坚持住，相信自己，也不要给自己太大的压力。到最后除了背政治，自己觉得哪门提分空间最大的也要多看看。二战的时候，我数学之前自己测试都难得上九十分，冲刺的时候狠狠抓了一下，分析错题的原因，到底是知识点不记得，还是这类型的题目不会做，然后强化，最终证明效果不错。还有就是考试那两天，把住宿问题解决好，不要把注意力过多地放在与考试无关的问题上，休息好。考政治前会有些紧张（反正我两次都是），四套题能背多少背多少，考试遇到不会的瞎掰也要多写点。考完第一天，会松口气，或者是泄了气。无论如何，还是要坚持！都复习了几个月了，也不差这一天！一战的时候我就是吃了亏啊！考完第一天感觉太差了，第二天都有些放弃了，心态不是很好，结果第一天考的成绩都还不错，比想象中高多了。连续考两天对脑力、体力都算是个考验，总之，记住：坚持就是胜利！

下面说说复试吧。这个我就不好以偏概全了，毕竟湖大信科院复试基本不刷人，压力比较小（除了通信，这个专业一直都火，可能是名字好听，不过你愿意调剂的话就不怕了，实际上一个院的导师都可以选的，主要研究什么也是看导师，所以，基本上什么专业也没多少区别），其他院或者很多别的学校都按一定的比例录取。据我了解，湖大2014年计算机技术招83个人，可是进入复试的才30+人。软件工程更少，招四五十人吧，就3个进了，不过有很多调剂的，而且不少是跨专业调剂的。所以，只要初试考好了（学硕330，专硕320），基本不用太担心了，只要把复试笔试复习好了就行了。同样，复试专业课真题也是必不可少的！如果能联系到学长学姐最好，联系不到自己在网上找吧！

我考的计算机网络，本科这门课是选修课，数字信号处理还是专业核心课，不过数字信号实在不喜欢。虽然我有不少内容都是以前没怎么学过的，但是对计算机专业的应该比较简单。我就在网上找了几套湖大的真题（没有近两年的），还找了几套期末考试试卷做做（带答案的）。真题没答案，而且好多不会做，自己想办法吧，百度或者问老师同学。湖大复试推荐的计算机网络课本我买了，感觉不怎么适合考试，好厚一本，如果本科有计算机网络的书直接就用本科的好些，仅供参考。专业课笔试我打了78分，能过60分就行了。复试要求的分是比较低的，总分不低于144分，综合面试不低于84分。

今年没有英语听力笔试，英语面试20分，算听力和口语一起考了吧。有个外教和英语老师一起考，我的那个考室应该是个阿拉伯的，反正听不太懂她的口音，不过影响也不大，边上那个英语老师会再问一遍。先自我介绍，然后老师提问，我的两个问题是：读研计划和选择湖大的原因。自我介绍讲慢点，看着老师讲。回答问题不会讲就少讲点，不必长篇大论，用最简单的话答就行了。

专业课面试120分，注意面试要的材料要准备齐全。把材料给老师后，就自我介绍一下。如果本科有过什么项目，自己又有东西讲的，可以自我介绍的时候突出一下，然后老师一般会针对这个问问题。如果是打打酱油的，就最好别说，免得问你又答不上来。我去年毕业的嘛，毕设没认真做，对课题不怎么熟悉，虽然说要带毕业设计的材料去，不过我没拿出来，怕老师提问，而且发现好多往届生都没带。我自我介绍的时候突出讲了一下做过的SRT项目，然后老师问了我几个关于这方面的问题，也就没问其他项目了。专业的问题没有问，这个不用担心，就算问了不会答也没关系，老实说就行，好多转专业调剂过来的照样要面试，感觉都是走走形式。然后还问了读研想研究的方向，为什么报湖大，为什么选择这个专业。都是一些很基本的问题，只要你肯说就行了。面试我115分，感觉应该都不会低于100分吧。

写这篇经验分享的目的算是给自己两年的考研生涯总结一下，如果能帮助到正在准备考研的人那就更好了。希望你们能少走点弯路，金榜题名！

枫影

2014.3.30

第三篇：理工科实习总结

工厂，未来的舞台

这是我第一次正式与社会接轨踏上工作岗位，开始与以往完全不一样的生活。每天在规定的时间上下班，上班期间要认真准时地完成自己的工作任务，不能草率敷衍了事。

实习这段日子，我受益匪浅。我开始认识到了作为一个食品行业，技术的关键性！先进的技术，可以提高生产力，从而提高公司的生产效益；先进的技术，是一个企业长久生存，与时俱进的必备。研发部忙活着的一群人，人人都本着技术才是硬道理的宗旨在那勤勤恳恳。车间的参观，让我明白了作为一个食品行业，卫生安全的重要性。和以前老师说的一样，卫生检验是食品的“眼睛”，它关系着广大消费群众的生命安全；我懂得了作为食品行业，工厂的规范性，从进出大门的严格把关，再到车间里面消毒灭菌，研究所卫生检验报告的呈报，都是那么的规范与严格。

说起前景，使我困惑的不仅仅是自身的原因。我们的这个专业在外人看来总是呈现出一种繁荣景象，所谓民以食为天嘛！事实又是怎样的呢？工厂的操作仪器是简单的，流水线生产需要一个食品专业的本科生真的是大材小用，企业更偏向于专科毕业的，因为他们的实战经验很足。再者，食品界的研发工作并不复杂，基本属于抄袭阶段，并不需要真正意义上的研发或者创新。正如一篇报道指出，全新的食品上市，他的成功率是百分之一。

实习可以说是在未来突然降临之前的缓冲地带。经验积累当然是重要的，而且必须。在这个过程中我从来没有蒙混过去的念头，我抱着还算虔诚的心态将一只脚迈进社会之中探试水的深浅。这只是浅尝辄止的，丝毫没有风险的探试。即便是这样，我也在当中发现了许多社会的残酷。工作着的人们对于现状的无奈，他们并不只是对于目前工作的，相反工作还很充实，虽然在很大程度上忙活了半天，结果总是不尽如人意，而这些令人失望的结果又完全不能归咎于他们的不努力，相反他们在紧张的忙碌中还时时刻刻为了效率和效益殚精竭虑。这样的工作状态无疑是让人疲惫的，使人的心理疲惫，而更让他们失落的是，对于并不像我们这样漫无目的的未来，他们也觉得非常狭窄。由于年纪，家庭等等诸多原因，基本上稳定的工作就是最大的福音了。但人总还是有上进心和更高追求的，在为了这些进行探索的时候，却处处制肘，从而使自己处于一种走投无路只有安于现状的状态。

在今后的工作中，我将克服不足，坚持不懈地努力学习各种理论知识，并用于指导实践，以更好的适应行业发展的需要；熟练的掌握各种业务技能才能更好的投入工作，我将通过多看、多学、多问、多练来不断的提高自己的各项业务技能；通过实践不断的总结经验，提高自己解决实际问题的能力，并在实践的过程中慢慢克服急躁情绪，积极、热情的对待每一件工作。

第四篇：理工科--毕业十年总结专题

我今年39岁了，25岁研究生毕业，工作14年，回头看看，应该说走了不少的弯路，有一些经验和教训。现在开一个小公司，赚的钱刚够养家糊口的。看看这些刚毕业的学生，对前景也很迷茫，想抛砖引玉，谈谈自己的看法，局限于理工科的学生，我对文科的不

懂，身边的朋友也没有这一类型的。

91年研究生毕业，那时出路就是1种：留在北京的国营单位，搞一个北京户口，这是

最好的选择。到后来的2～3年内，户口落定了，又分成4条出路：

1、上国内的大企业，如：华为

2、自己做公司，做产品开发；

3、上外企，比如：爱立信、诺基亚

4、自己做公司，做买卖；

5、移民加拿大

我想，首先要看自己适合做什么？做技术还是做买卖。

做技术，需要你对技术感兴趣。我掰着数了一遍，我们研究生班的30来号人，实际

上，适合做技术的，大概只有3、4个人，这几个人，1个现在还在华为，3个移民加拿大了，现在这4个人混的还可以，在华为的同学也移民加拿大了，他在华为呆了6年，在华为奖

金工资加起来大概30万吧，还有华为的股票，再过几年，华为的股票一上市，也能值个10

0

～200万。要是一毕业就去华为，那现在就绝对不是这个数字了。

要是做技术，最好的就是上大公司，国内的大型企业，象华为中兴肯定是首选，能

学到很多东西。华为虽然累，但是，年轻人不能怕累，要是到老了，还需要去打拼，那才

是真的累啊。

在外企，我想他们主要就是技术支持和销售，但是技术是学不到的，当然不能一概

而论，我指的是象爱立信和诺基亚，真正的研发不会在中国做的，学到的也不如在华为多，其它的中兴我不是很了解，我想应该也不错啊。

一个人都有一技之长，有傍身之技，那是最好的，走到哪里，都能有一口饭吃，还

吃的不错，这是传统的观点。

任何技术都是要在某个行业去应用，这个行业市场越大当然越好；要在一个领域之

内，做深做精，成为绝对的专家，这是走技术道路的人的选择。不要跳来跳去，在中国，再小的行业你要做精深了，都可以产生很大的利润。

研究生刚毕业的时候，做产品开发的有不少人，都是自己拍拍脑子，觉得这个产品

有市场，就自己出来做。现在看来，我的这些同学，做产品开发的成功的没有一例，为什

么？资源不足。

1.资金，刚毕业的学生啊，就是没钱；没钱，也意味着你开发的东西都是小产品；

而且只能哥几个自己上，研发、生产、销售都是一个人或者几个人自己来，没有积累，什

么都是重新来过。

2.人脉，任何一个行业，要想进去，需要有很深的人脉，否则，谁会用你的东西啊

？谁敢用你的东西啊？

我看到的，我这个班上开发产品的，自己还在坚持的，只剩下一个人了，说实在的，到现在，没有自己的汽车，也没有自己的房子，混的挺惨的。现在出国的不说了，在外

企、在华为，至少都是几十万的年薪了，还有各种福利，就是产品开发成功了，又能如何

？也就是这样了，但是以前那些年，都没有金钱的积累，等于白干。

我身边的一个自动化系的研究生班的同学，能靠自己开发产品活得还可以的，也只

有2个人。说明这条路不是那么好走的啊。

其次就是上外企。我的2个同学，一个上了爱立信，一个先到爱立信后到诺基亚，都

混的不错。到诺基亚的后来利用在诺基亚结识的人脉（就是哪些电信的头头脑脑），自己

开了公司，也赚了不少的钱。

外企最大的好处就是除了能学到比较规范的管理外，还能给你的职业生涯镀金。到

了一个外企外，再到同行业的外企我想就很容易了。而且外企的收入高啊。

自己做公司，做买卖，一开始有3～4个人走这条路，但是真正发财的只有一个人，其他人后来上外企了。做买卖，还是要有一定的天赋，还有机遇。要有对金钱的赤裸裸的欲望，要有商业上的头脑。后来我们同学在一起谈，说，我们即使给自己这个机遇，也未

必能做的好。何况当时那个同学看好的产品（做一个台湾产品的代理），我们大家都没有

看好，说明，真理还钦莆赵谏偈?耸掷铩?

到后来，同学们纷纷移民移民加拿大。

移民加拿大对搞技术的人来说，还是一个不错的选择，但是要尽早，练了几年的技

术，就赶紧出去，大概是在1996年走了不到10个，现在都还可以，买了房子和车了。要是

晚了，语言再学也难了，而且在国内都混的还可以了，也就没有必要出去了。

我自己呢，先是在国营的研究所混了4年，后来到一家公司干了6年，2002年出来自

己做公司，现在也就是混了一个温饱吧，算是有房有车，有点积蓄，但是不多，还有一个

可爱的女儿。回首这10来年，有一些经验和教训。

1.要有一个职业生涯的规划。首先需要定位自己做什么合适，是做买卖还是做技术，一条路走到黑；当然，做了技术，后来改行也行；

2.做技术，就是要做精做深，成为这个行业的这个技术的专家；最好就是去国内的大公司，才能全面学到东西，能够给你培训的机会；如果大公司进不去，先到小公司练技

术，找机会再到大公司去镀金，学高深的技术。千万不要自己做产品，要做也是对这个行

业熟悉了，再去做。

3.积极争取机会。积极争取学习和进步的机会。比如，做技术，就需要多锻炼，多

学习，来提高自己的水平。一门技术，只要有机会去学习，都能学的会；要是没有机会，天才也没有办法学到这个技术。柳传志就说，杨元庆就是“哭着喊着要进步”，实际上，就是争取自己的机会；当然，这种强烈的进步欲望，也是领导看重的地方。每一步都走在前面，积累10年，你就有了比其他人更多的机会了。

4.积累个人的信誉。从你的职业生涯的第一天，就要按照诚信的原则办事。要做到，当人们提起你的名字的时候，说，这哥们还不错，做事还行。

5.注意利用资源。如果你有有钱的亲戚、成功的长辈或者朋友，可以充分利用这些

机会，得到更加顺利的发展前景。

6.注意财富的不断积累。人生要想得到自由，财富是很关键的。否则，永远仰人鼻

息，永远看人脸色。人都是势利眼。今后的家庭、职业生涯，金钱的积累很重要，没有钱，永远不能开张自己的事业，得到更多的机会；财富要做到逐年积累，你才能家庭生活幸

福。没有钱是不可能有幸福的家庭的。

7.注意人脉的积累。最终，事业要靠在社会上的人脉的资源。要注意认识在你这个

行业的人，结交他们，最终他们会成为你事业上的助力。

8.寻求贵人相助。要找大老板来帮助你，得到大老板的赏识。想想看，大蛋糕，切

一点就够了，小蛋糕，都给你也吃不饱啊。

9.多听听成功的前辈和成功的朋友的意见。注意少听家里长辈的意见，尤其是都已

经退休的长辈，他们对社会的认识还停留在很久以前，而这个社会已经发生很大的变化呢

。最重要的是，长辈有时候会强求你做一些事情，但是，最终的结果他们是不负责的。只

有你才能对自己负责。

第五篇：大学物理所有公式 理工科 必备 总结

第一章 质点运动学和牛顿运动定律

1.1平均速度 v=△r △t△rdr= △tdt1.2 瞬时速度 v=lim△t01.3速度v=lim△r△t△t0lim△t0ds dt1.6平均加速度a=△v △t1.7瞬时加速度（加速度）a=lim△t0△vdv= △tdtdvd2r1.8瞬时加速度a==2

dtdt1.11匀速直线运动质点坐标x=x0+vt 1.12变速运动速度 v=v0+at 1.13变速运动质点坐标x=x0+v0t+2212at 21.14速度随坐标变化公式:v-v0=2a(x-x0)1.15自由落体运动 1.16竖直上抛运动

vv0gtvgt1212yvtgt yat022222v2gyvv02gy1.17 抛体运动速度分量vxv0cosa

vyv0sinagtxv0cosat12 1.18 抛体运动距离分量yvsinatgt022v0sin2a1.19射程 X=

g2v0sin2a1.20射高Y=

2ggx21.21飞行时间y=xtga—

ggx21.22轨迹方程y=xtga—2 22v0cosav21.23向心加速度 a=

R1.24圆周运动加速度等于切向加速度与法向加速度矢量和a=at+an 1.25 加速度数值 a=atan 22v21.26 法向加速度和匀速圆周运动的向心加速度相同an=

R1.27切向加速度只改变速度的大小at=

dv dtdsdΦRRω dtdtdφ1.29角速度 ω

dt1.28 vdωd2φ2 1.30角加速度 αdtdt1.31角加速度a与线加速度an、at间的关系

dvdωv2(Rω)2RRα Rω2 at=an=

dtdtRR

牛顿第一定律：任何物体都保持静止或匀速直线运动状态，除非它受到作用力而被迫改变这种状态。

牛顿第二定律：物体受到外力作用时，所获得的加速度a的大小与外力F的大小成正比，与物体的质量m成反比；加速度的方向与外力的方向相同。1.37 F=ma 牛顿第三定律：若物体A以力F1作用与物体B，则同时物体B必以力F2作用与物体A；这两个力的大小相等、方向相反，而且沿同一直线。

万有引力定律：自然界任何两质点间存在着相互吸引力，其大小与两质点质量的乘积成正比，与两质点间的距离的二次方成反比；引力的方向沿两质点的连线 1.39 F=Gm1m2-1122 G为万有引力称量=6.67×10Nm/kg 2rMm r2M(物体的重力加速度与物体本身的质量无关，而紧随它到地心的距离而变)r21.40 重力 P=mg(g重力加速度)1.41 重力 P=G1.42有上两式重力加速度g=G1.43胡克定律 F=—kx(k是比例常数，称为弹簧的劲度系数)1.44 最大静摩擦力 f最大=μ0N（μ0静摩擦系数）1.45滑动摩擦系数 f=μN(μ滑动摩擦系数略小于μ0)第二章 守恒定律 2.1动量P=mv 2.2牛顿第二定律F=d(mv)dP dtdtdv dt2.3 动量定理的微分形式 Fdt=mdv=d(mv)

F=ma=m2.4 t2t1Fdt＝d(mv)＝mv2－mv1

v1v22.5 冲量 I= t2t1Fdt

t22.6 动量定理 I=P2－P1 2.7平均冲力F与冲量

I= t1t2Fdt=F(t2-t1)FdtmvmvIt1212.9 平均冲力F＝＝＝

t2t1t2t1t2t12.12 质点系的动量定理(F1+F2)△t=(m1v1+m2v2)—(m1v10+m2v20)

左面为系统所受的外力的总动量，第一项为系统的末动量，二为初动量 2.13 质点系的动量定理：F△tmvmviiii1i1i1nnnii0

作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增量

2.14质点系的动量守恒定律（系统不受外力或外力矢量和为零）

mv=mviii1nnii0=常矢量

i12.16 LpRmvR圆周运动角动量 R为半径

2.17 Lpdmvd 非圆周运动，d为参考点o到p点的垂直距离 2.18 Lmvrsin 同上

2.21 MFdFrsin

F对参考点的力矩 2.22 MrF

力矩 2.24 MdL 作用在质点上的合外力矩等于质点角动量的时间变化率 dtdL02.26 如果对于某一固定参考点，质点（系）所受的外力矩的矢量和为零，则此质点对于该参考点的角动dtL常矢量量保持不变。质点系的角动量守恒定律 2.28 Imri2ii 刚体对给定转轴的转动惯量

2.29 MI（刚体的合外力矩）刚体在外力矩M的作用下所获得的角加速度a与外合力矩的大小成正比，并于转动惯量I成反比；这就是刚体的定轴转动定律。

2.30 Irdmrdv 转动惯量（dv为相应质元dm的体积元，p为体积元dv处的密度）

mv222.31 LI 角动量 2.32 MIadL 物体所受对某给定轴的合外力矩等于物体对该轴的角动量的变化量 dtL2.33 MdtdL冲量距 2.34 Mdtt0tL0dLLL0II0

2.35 LI常量

2.36 WFrcos

2.37 WFr力的功等于力沿质点位移方向的分量与质点位移大小的乘积 2.38 Wab2.39 W2.40 Nbaba(L)dWbaFdrbaFcosds

(L)(L)Fdrba(F1F2Fn)drW1W2Wn合力的功等于各分力功的代数和

(L)(L)W功率等于功比上时间 tWdW2.41 Nlim

t0tdtsFcosvFv瞬时功率等于力F与质点瞬时速度v的标乘积 2.42 NlimFcost0t1212v2.43 Wv0mvdvmvmv0功等于动能的增量

22122.44 Ekmv物体的动能

22.45 WEkEk0合力对物体所作的功等于物体动能的增量（动能定理）2.46 Wabmg(hahb)重力做的功 2.47 WabaFdr(2.48 WabaFdrbbGMmGMm)()万有引力做的功 rarb1122kxakxb弹性力做的功 222.49 W保EpaEpbEp势能定义

ab2.50 Epmgh重力的势能表达式 2.51 Ep2.52 EpGMm万有引力势能 r12kx弹性势能表达式 22.53 W外W内EkEk0质点系动能的增量等于所有外力的功和内力的功的代数和（质点系的动能定理）2.54 W外W保内W非内EkEk0保守内力和不保守内力

2.55 W保内Ep0EpEp系统中的保守内力的功等于系统势能的减少量 2.56 W外W非内(EkEp)(Ek0Ep0)

2.57 EEkEp系统的动能k和势能p之和称为系统的机械能

2.58 W外W非内EE0质点系在运动过程中，他的机械能增量等于外力的功和非保守内力的功的总和（功能原理）2.59 当W外0、W非内0 外力对时，有EEkEp常量如果在一个系统的运动过程中的任意一小段时间内，系统所作总功都为零，系统内部又没有非保守内力做功，则在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变，即系统的机械能不随时间改变，这就是机械能守恒定律。2.60 112mv2mghmv0mgh0重力作用下机械能守恒的一个特例 222.61 111122mv2kx2mv0kx0弹性力作用下的机械能守恒 2222第三章 气体动理论

1毫米汞柱等于133.3Pa 1mmHg=133.3Pa 1标准大气压等户760毫米汞柱1atm=760mmHg=1.013×10Pa 热力学温度 T=273.15+t

5PVP1V1P2V23.2气体定律 =常量 常量 即

T1T2T阿付伽德罗定律：在相同的温度和压强下，1摩尔的任何气体所占据的体积都相同。在标准状态下，即压强P0=1atm、温度T0=273.15K时，1摩尔的任何气体体积均为v0=22.41 L/mol ２３-1 3.3 罗常量 Na=6.022１０ mol3.5普适气体常量RP0v0 国际单位制为：8.314 J/(mol.K)T0-2 压强用大气压，体积用升8.206×10 atm.L/(mol.K)3.7理想气体的状态方程： PV=

MM(质量为M，摩尔质量为Mmol的气体中包含的摩尔数)(R为与气体RT v=

MmolMmolN为单位体积中的平均分字数，称为分子数密度；m为每个分子的质量，v为分V无关的普适常量，称为普适气体常量)3.8理想气体压强公式 P=mnv(n=子热运动的速率)3.9 P=132MRTNmRTNRNTnkT(n为气体分子密度，R和NA都是普适常量，二者之比称为波尔兹常MmolVNAmVVNAV量k=R1.381023J/K NA3kT(平均动能只与温度有关)23.12 气体动理论温度公式：平均动能t完全确定一个物体在一个空间的位置所需的独立坐标数目，称为这个物体运动的自由度。双原子分子共有五个自由度，其中三个是平动自由度，两个适转动自由度，三原子或多原子分子，共有六个自由度）

分子自由度数越大，其热运动平均动能越大。每个具有相同的品均动能

1kT 23.13 tikT i为自由度数，上面3/2为一个原子分子自由度 23.14 1摩尔理想气体的内能为：E0=NA1iNAkTRT 223.15质量为M，摩尔质量为Mmol的理想气体能能为E=E0MMiE0RT MmolMmol2 气体分子热运动速率的三种统计平均值

3.20最概然速率(就是与速率分布曲线的极大值所对应哦速率，物理意义：速率在p附近的单位速率间隔内的分子数百分比最大）p2kTkT（温度越高，p越大，分子质量m越大p）1.41mmRN3.21因为k=A和mNA=Mmol所以上式可表示为p2kTm2RTmNA2RTRT1.41 MmolMmol3.22平均速率v8kT8RTRT1.60 mMmolMmol3.23方均根速率v23RTRT 1.73MmolMmol 三种速率，方均根速率最大，平均速率次之，最概速率最小；在讨论速率分布时用最概然速率，计算分子运动通过的平均距离时用平均速率，计算分子的平均平动动能时用分均根

第四章 热力学基础

热力学第一定律：热力学系统从平衡状态1向状态2的变化中，外界对系统所做的功W和外界传给系统的热量Q二者之和是恒定的，等于系统内能的改变E2-E1 4.1 W+Q= E2-E1

4.2 Q= E2-E1+W 注意这里为W同一过程中系统对外界所做的功（Q>0系统从外界吸收热量；Q<0表示系统向外界放出热量；W>0系统对外界做正功；W<0系统对外界做负功）4.3 dQ=dE+dW（系统从外界吸收微小热量dQ，内能增加微小两dE,对外界做微量功dW 4.4平衡过程功的计算dW=PSdl=PdV 4.5 W=’

’V2V1PdV

MC(T2T1)(C为摩尔热容量，1摩尔物质温度改变1度所吸收或放出的热量)Mmol4.6平衡过程中热量的计算 Q=4.7等压过程：QpMCp(T2T1)定压摩尔热容量 MmolMCv(T2T1)定容摩尔热容量 Mmol4.8等容过程：Qv4.9内能增量 E2-E1=MiMiR(T2T1)dERdT

Mmol2Mmol24.11等容过程

PPPMR常量 或 12 TMmolVT1T2MCv(T2T1)等容过程系统不对外界做功；等容过程内能变化 Mmol4.12 4.13 Qv=E2-E1= 4.14等压过程

VVVMR常量 或 12 TMmolPT1T2MR(T2T1)Mmol4.15 WV2V1PdVP(V2V1)4.16 QPE2E1W(等压膨胀过程中，系统从外界吸收的热量中只有一部分用于增加系统 的内能，其余部分对于外部功）

4.17 CpCvR（1摩尔理想气体在等压过程温度升高1度时比在等容过程中要多吸收8.31焦耳的热量，用来转化为体积膨胀时对外所做的功，由此可见，普适气体常量R的物理意义：1摩尔理想气体在等压过程中升温1度对外界所做的功。）

4.18 泊松比 CpCv

4.19 4.20 Cv4.21 ii2R CpR 22CpCvi2 iMRT常量 或 P1V1P2V2 Mmol4.22等温变化 PV4.23 4.24 WP1V1lnV2VM 或 WRTln2 V1MmolV1VMRTln2（全部转化为功）MmolV14.25等温过程热容量计算：QTW4.26 绝热过程三个参数都变化 PV常量 或 P1V1P2V2 绝热过程的能量转换关系 4.27 WPV1r11V11() 1V24.28 WMCv(T2T1)根据已知量求绝热过程的功 Mmol4.29 W循环=Q1Q2 Q2为热机循环中放给外界的热量 4.30热机循环效率 W循环Q1（Q1一个循环从高温热库吸收的热量有多少转化为有用的功）

4.31 Q1Q2Q11Q2Q1< 1（不可能把所有的热量都转化为功）

4.33 制冷系数 Q2Q2(Q2为从低温热库中吸收的热量)'W循环Q1Q2第五章 静电场

5.1库仑定律：真空中两个静止的点电荷之间相互作用的静电力F的大小与它们的带电量q1、q2的乘积成正比，与它们之间的距离r的二次方成反比，作用力的方向沿着两个点电荷的连线。Fq1q2 240r1基元电荷：e=1.6021019C ；0真空电容率=8.851012;

140=8.9910

95.2 Fq1q2ˆ 库仑定律的适量形式 r240r1F q05.3场强 E5.4 EFQr r为位矢 3q040r5.5 电场强度叠加原理（矢量和）

5.6电偶极子（大小相等电荷相反）场强EP 电偶极距P=ql

40r315.7电荷连续分布的任意带电体EdE均匀带点细直棒 5.8 dExdEcosdqˆ r240r1dxcos

40l2dxsin 240l5.9 dEydEsin5.10E(sinsina)i(cosasos)j 40r5.11无限长直棒 Ej

20r5.12 EdE 在电场中任一点附近穿过场强方向的单位面积的电场线数 dS5.13电通量dEEdSEdScos 5.14 dEEdS 5.15 EdE5.16 EEdS

sEdS 封闭曲面

s高斯定理：在真空中的静电场内，通过任意封闭曲面的电通量等于该封闭曲面所包围的电荷的电量的代数和的10

5.17 SEdS110q 若连续分布在带电体上=

10Qdq

5.19 EQˆ r（rR)均匀带点球就像电荷都集中在球心

40r25.20 E=0(r

L5.24 电势差 UabUaUb5.25 电势UabaEdl

无限远aEdl 注意电势零点

5.26 AabqUabq(UaUb)电场力所做的功 5.27 UQ40rnˆ 带点量为Q的点电荷的电场中的电势分布，很多电荷时代数叠加,注意为r r5.28 Ua4ri1qi电势的叠加原理

0i5.29 UaPdq40r 电荷连续分布的带电体的电势 Q5.30 U40r3ˆ 电偶极子电势分布，r为位矢，P=ql r5.31 UQ40(Rx)2212 半径为R的均匀带电Q圆环轴线上各点的电势分布

5.36 W=qU一个电荷静电势能，电量与电势的乘积 5.37 E 或 0E 静电场中导体表面场强 0q 孤立导体的电容 U 孤立导体球 5.38 C5.39 U=Q40R5.40 C40R 孤立导体的电容 5.41 Cq 两个极板的电容器电容

U1U25.42 CSq0平行板电容器电容

U1U2d20LQ 圆柱形电容器电容R2是大的 Uln(R2R1)电介质对电场的影响 5.43 C5.44 UUr5.45 rCU 相对电容率 C0U05.46 CrC0r0dSd

（充满电解质后，电容器的电容增大为真= r0叫这种电介质的电容率（介电系数）空时电容的r倍。）（平行板电容器）

5.47 EE0r在平行板电容器的两极板间充满各项同性均匀电解质后，两板间的电势差和场强都减小到板间为真空时的1r

5.49 E=E0+E 电解质内的电场（省去几个）/R35.60 E半径为R的均匀带点球放在相对电容率r的油中，球外电场分布 230rrDQ211QUCU2 电容器储能 5.61 W2C22第六章 稳恒电流的磁场

6.1 Idq 电流强度（单位时间内通过导体任一横截面的电量）dt6.2 jdIˆj 电流密度（安/米2）

dS垂直SS6.4 6.5 6.6 IjdcosjdS 电流强度等于通过S的电流密度的通量

SjdSdq电流的连续性方程 dtSjdS=0 电流密度j不与与时间无关称稳恒电流，电场称稳恒电场。

6.7 6.8 ELKKdl 电源的电动势（自负极经电源内部到正极的方向为电动势的正方向）

Edl电动势的大小等于单位正电荷绕闭合回路移动一周时非静电力所做的功。在电源外部Ek=0时，6.8就成6.7了

6.9 BFmax 磁感应强度大小 qv毕奥-萨伐尔定律：电流元Idl在空间某点P产生的磁感应轻度dB的大小与电流元Idl的大小成正比，与电流元和电流元到P电的位矢r之间的夹角的正弦成正比，与电流元到P点的距离r的二次方成反比。6.10 dB0Idlsin0 为比例系数，04107TmA为真空磁导率 244r6.14 B0Idlsin0I(con1cos2)载流直导线的磁场（R为点到导线的垂直距离）244Rr6.15 B0I 点恰好在导线的一端且导线很长的情况 4R0I

导线很长，点正好在导线的中部 2R6.16 B0IR26.17 B 圆形载流线圈轴线上的磁场分布 22322(R)6.18 B0I2R 在圆形载流线圈的圆心处，即x=0时磁场分布

6.20 B0IS在很远处时 2x3平面载流线圈的磁场也常用磁矩Pm，定义为线圈中的电流I与线圈所包围的面积的乘积。磁矩的方向与线圈的平面的法线方向相同。6.21 PmISn n表示法线正方向的单位矢量。6.22 PmNISn 线圈有N匝 6.23

B02Pm 圆形与非圆形平面载流线圈的磁场（离线圈较远时才适用）

4x36.24 BI0IL 扇形导线圆心处的磁场强度 为圆弧所对的圆心角（弧度）

R4R6.25 QnqvS 运动电荷的电流强度 △t6.26 Bˆ0qvr 运动电荷单个电荷在距离r处产生的磁场

4r26.26 dBcosdsBdS磁感应强度，简称磁通量（单位韦伯Wb）

6.27 m6.28 BdS 通过任一曲面S的总磁通量

SBdS0 通过闭合曲面的总磁通量等于零

S6.29 6.30 BdlLL0I 磁感应强度B沿任意闭合路径L的积分

内BdlI0在稳恒电流的磁场中，磁感应强度沿任意闭合路径的环路积分，等于这个闭合路径所包围的电流的代数和与真空磁导率0的乘积（安培环路定理或磁场环路定理）

6.31 B0nI06.32 BNI 螺线管内的磁场 l0I 无限长载流直圆柱面的磁场（长直圆柱面外磁场分布与整个柱面电流集中到中心轴线同）2r6.33 B0NI环形导管上绕N匝的线圈（大圈与小圈之间有磁场，之外之内没有）2r6.34 dFBIdlsin安培定律：放在磁场中某点处的电流元Idl，将受到磁场力dF，当电流元Idl与所在处的磁感应强度B成任意角度时，作用力的大小为：

6.35 dFIdlB B是电流元Idl所在处的磁感应强度。6.36 FIdlB

L6.37 FIBLsin 方向垂直与导线和磁场方向组成的平面，右手螺旋确定 6.38 f20I1I2平行无限长直载流导线间的相互作用，电流方向相同作用力为引力，大小相等，方向相反作用力相2a斥。a为两导线之间的距离。

0I26.39 f

I1I2I时的情况

2a6.40 MISBsinPmBsin平面载流线圈力矩 6.41 MPmB 力矩：如果有N匝时就乘以N 6．42 FqvBsin（离子受磁场力的大小）（垂直与速度方向，只改变方向不改变速度大小）6.43 FqvB（F的方向即垂直于v又垂直于B，当q为正时的情况）6.44 Fq(EvB)洛伦兹力，空间既有电场又有磁场 6.44 Rmvv 带点离子速度与B垂直的情况做匀速圆周运动 qB(qm)B2R2m

周期 vqBmvsin 带点离子v与B成角时的情况。做螺旋线运动 qB2mvcos 螺距

qBBI霍尔效应。导体板放在磁场中通入电流在导体板两侧会产生电势差 d6.45 T6.46 R6.47 h6.48 UHRH6.49 UHvBl l为导体板的宽度 6.50 UH11BI

霍尔系数RH由此得到6.48公式

nqnqd6.51 rB 相对磁导率（加入磁介质后磁场会发生改变）大于1顺磁质小于1抗磁质远大于1铁磁质 B06.52 BB0B'说明顺磁质使磁场加强 6.54 BB0B'抗磁质使原磁场减弱 6.55 BdlL0(NIIS)有磁介质时的安培环路定理 IS为介质表面的电流

6.56 NIISNI

6.57 0r称为磁介质的磁导率

BLdlI内

6.58 BH H成为磁场强度矢量 6.59 HdlIL内 磁场强度矢量H沿任一闭合路径的线积分，等于该闭合路径所包围的传导电流的代数和，与磁化电流及闭合路径之外的传导电流无关（有磁介质时的安培环路定理）

6.60 HnI无限长直螺线管磁场强度

6.61 BHnI0rnI无限长直螺线管管内磁感应强度大小

第七章 电磁感应与电磁场

电磁感应现象：当穿过闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中就产生感应电动势。

楞次定律：闭合回路中感应电流的方向，总是使得由它所激发的磁场来阻碍感应电流的磁通量的变化 任一给定回路的感应电动势ε的大小与穿过回路所围面积的磁通量的变化率dmdt成正比

d dtd7.2 

dt7.1 ddN

叫做全磁通，又称磁通匝链数，简称磁链表示穿过过各匝线圈磁通量的总和 dtdtddxBlBlv动生电动势 7.4 dtdt7.3 7.5 Ek7.6 7.7 fmvB作用于导体内部自由电子上的磁场力就是提供动生电动势的非静电力，可用洛伦兹除以电子电荷 e__Ekdl(vB)dl

(vB)dlBlv 导体棒产生的动生电动势

ab7.8 Blvsin 导体棒v与B成一任一角度时的情况

7.9 (vB)dl磁场中运动的导体产生动生电动势的普遍公式 7.10 PIIBlv 感应电动势的功率

7.11 NBSsint交流发电机线圈的动生电动势 7.12 mNBS

当sint=1时，电动势有最大值m 所以7.11可为msint

dBsdtdS 感生电动势

感7.14 7.15 ELdl

感生电动势与静电场的区别在于一是感生电场不是由电荷激发的，而是由变化的磁场所激发；二是描述感生电场的电场线是闭合的，因而它不是保守场，场强的环流不等于零，而静电场的电场线是不闭合的，他是保守场，场强的环流恒等于零。7.18 2M21I1 M21称为回路C1对C2额互感系数。由I1产生的通过C2所围面积的全磁通 7.19 1M12I2

7.20 M1M2M回路周围的磁介质是非铁磁性的，则互感系数与电流无关则相等 7.21 M12 两个回路间的互感系数（互感系数在数值上等于一个回路中的电流为1安时在另一个回路中的I2I1全磁通）

7.22 2MdI1dI

1M2 互感电动势 dtdt7.23 M2dI1dt1dI2dt 互感系数

7.24 LI 比例系数L为自感系数，简称自感又称电感

自感系数在数值上等于线圈中的电流为1A时通过自身的全磁通 IdI7.26 L 线圈中电流变化时线圈产生的自感电动势

dt7.25 L7.27 LdIdt

7.28 L0n2V螺线管的自感系数与他的体积V和单位长度匝数的二次方成正比 7.29 Wm12LI 具有自感系数为L的线圈有电流I时所储存的磁能 27.30 Ln2V 螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的情况下螺线管的自感系数 7.31 BnI螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的情况下螺线管内的磁感应强度

1H2螺线管内单位体积磁场的能量即磁能密度 217.33 WmBHdV磁场内任一体积V中的总磁场能量

2VNI7.34 H 环状铁芯线圈内的磁场强度

2rIr7.35 H圆柱形导体内任一点的磁场强度

2R27.32 wm第八章 机械振动

d2x8.1 m2kx0弹簧振子简谐振动

dt8.2 k

2k为弹簧的劲度系数 md2x2x0弹簧振子运动方程 8.3 2dt8.4 xAcos(t)弹簧振子运动方程 8.5 xAsin(t')

8.6 u'2

dxAsin(t)简谐振动的速度 dt28.7 ax简谐振动的加速度 8.8 T2 T8.9 2 简谐振动的周期

1简谐振动的频率 T8.10 2 简谐振动的角频率（弧度/秒）

8.11 x0Acos

当t=0时 8.12 u0Asin

2u08.13 Ax202 振幅 8.14 tgu0u arctg0 初相 x0x011mu2mA22sin2(t)弹簧的动能 22121228.16 EpkxkAcos(t)弹簧的弹性势能

2211228.17 Emukx

振动系的总机械能

22112228.18 EmAkA总机械能守恒

228.15 Ek8.19 xAcos(t)同方向同频率简谐振动合成，和移动位移 8.20 A8.21 tg2A12A22A1A2cos(21)和振幅

A1sin1A2sin2

A1cos1A2cos2第九章 机械波

9．1 vT

波速v等于频率和波长的乘积

9.3 v横波NB介质的切变弹性模量Nv纵波Y介质的杨氏弹性模量Y，为介质的密度（固体）

9.4 v纵波 B为介质的荣变弹性模量（在液体或气体中传播）

9.5 yAcos(tx)简谐波运动方程

9.6 yAcos2(vt的几种表达方式）9.7 (x)Acos2(tx2)Acos(vtx)v速度等于频率乘以波长（简谐波运动方程T2v1v)或2(x2x1)简谐波波形曲线P2与P1之间的相位差负号表示p2落后

9.8 yAcos(txxtxAcos2(vt)Acos2()沿负向传播的简谐波的方程 v)T9.9 Ek9.10 9.11 9.12 9.13 9.14 1xVA22sin2(t)波质点的动能 2v1xEP(V)A22sin2(t)波质点的势能

2v1xEkEpVA22sin2(t)波传播过程中质元的动能和势能相等

2vxEEkEpVA22sin2(t)质元总机械能

vExA22sin2(t)波的能量密度

Vv1A22波在一个时间周期内的平均能量密度

29.15 vS平均能流 9.16 Iv9.17 Llog1vA22 能流密度或波的强度 2I 声强级 I09.18 yy1y2Acos(t)波的干涉

9.20 (21)k0,1,2,2(r2r1)2k波的叠加（两振动在P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最大）

9.21 (21)k0,1,2,3,22(r2r1)(2k1) 波的P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最小

9.22 r1r22k,k0,1,2,两个波源的初相位相同时的情况

9.23 r1r2(2k1)2,k0,1,2,

第十章 电磁震荡与电磁波

d2q1q0无阻尼自由震荡（有电容C和电感L组成的电路）10.1 2LCdt10.2 qQ0cos(t)10.3 II0sin(t)

10.4 11 T2LC LC21震荡的圆频率（角频率）、周期、频率 LC10.6 E0EB01电磁波的基本性质（电矢量E，磁矢量B）

10.7 B 和分别为介质中的电容率和磁导率

1B(E2)电磁场的总能量密度 2EB 电磁波的能流密度 v10.8 WWeWm10.10 SWv11

第十一章 波动光学

11.1 r2r1 杨氏双缝干涉中有S1，S2发出的光到达观察点P点的波程差

211.2 r1(xd2)D2 D为双缝到观测屏的距离，d为两缝之间的距离，r1，r2为S1，S2到P的距离 r2(x11.3 11.4 11.5 11.6 11.7 2d2)D2 2xd 使屏足够远，满足D远大于d和远大于x的情况的波程差 D2xd相位差

DDxk(k0,1,2)各明条文位置距离O点的距离（屏上中心节点）

dDx(2k1)(k0,1,2)各暗条文距离O点的距离

d2Dx 两相邻明条纹或暗条纹间的距离

d11.8 2h2k2(k0,1,2明条纹）劈尖波程差

2h11.9 lsin11.10 rk2(2k1)2(k0,1,2暗条纹）

2 两条明（暗）条纹之间的距离l相等

kR 牛顿环第k几暗环半径（R为透镜曲率半径）

11.11 dN2 迈克尔孙干涉仪可以测定波长或者长度（N为条纹数，d为长度）

11.12 asin2k2(k1,2,3时为暗纹中心）单缝的夫琅乔衍射 为衍射角，a为缝宽

（2k）(k1,2,3时为明纹中心）11.13 asin211.14 sina 半角宽度

11.15 x2ftg2f11.16 m1.22a单缝的夫琅乔衍射中央明纹在屏上的线宽度

D如果双星衍射斑中心的角距离m恰好等于艾里斑的角半径即11.16此时，艾里斑虽稍有重叠，根据瑞利准则认为此时双星恰好能被分辨，m成为最小分辨角，其倒数11.17 11.17 R1D 叫做望远镜的分辨率或分辨本领（与波长成反比，与透镜的直径成正比）m1.2211.18 dsink(k0,1,2,3)光栅公式（满足式中情况时相邻两缝进而所有缝发出的光线在透镜焦平面上p点会聚时将都同相，因而干涉加强形成明条纹

11.19 II0cos2a 强度为I0的偏振光通过检偏器后强度变为

第十二章 狭义相对论基础

12.25 ll'v1()2 狭义相对论长度变换

ct'v1()2c狭义相对论时间变换 12.26 t'uxv12.27 ux

狭义相对论速度变换 'vu12xc12.28 mm01(vc)2 物体相对观察惯性系有速度v时的质量

12.30 dEkc2dm 动能增量

12.31 Ekmc2m0c2 动能的相对论表达式

12.32 E0m0c2

Emc物体的静止能量和运动时的能量（爱因斯坦纸能关系式）2大学物理公式集

概念（定义和相关公式）

8．势能：A保= – ΔEp不同相互作用力势能形式不同且零点选择不同其形式不同，在默认势能零点的情况下：机械能：E=EK+EP

9．热量： 其中：摩尔热容量C与过程有关，等容热容量Cv与等压热容量Cp之间的关系为：Cp= Cv+R

14． 熵：S=KlnΩ（Ω为热力学几率，即：一种宏观态包含的微观态数）

定律和定理

7．理想气体状态方程： 或P=nkT（n=N/V，ｋ=Ｒ/N0）

8．能量均分原理：在平衡态下，物质分子的每个自由度都具有相同的平均动能，其大小都为kT/2。9．热力学第一定律：ΔE=Q+A 10．热力学第二定律： 孤立系统：ΔS>0（熵增加原理）

11． 库仑定律：

电磁学 1．定义：

⑤电容：C=q/U 单位：法拉（F）*自感：L=Ψ/I 单位：亨利（H）*互感：M=Ψ21/I1=Ψ12/I2 单位：亨利（H）

3．*定理（麦克斯韦方程组）

4．常用公式

波动学 1．定义和概念

波的干涉：同振动方向、同频率、相位差恒定的波的叠加。光程：L=ｎｘ（即光走过的几何路程与介质的折射率的乘积。

相位突变：波从波疏媒质进入波密媒质时有相位π的突变（折合光程为λ/2）。拍：频率相近的两个振动的合成振动。

驻波：两列完全相同仅方向相反的波的合成波。

多普勒效应：因波源与观察者相对运动产生的频率改变的现象。衍射：光偏离直线传播的现象。自然光：一般光源发出的光

偏振光（亦称线偏振光或称平面偏振光）：只有一个方向振动成份的光。

部分偏振光：各振动方向概率不等的光。可看成相互垂直两振幅不同的光的合成。2．方法、定律和定理

3．公式

现代物理

（一）量子力学

1．普朗克提出能量量子化：ε=ｈν（最小一份能量值）2．爱因斯坦提出光子假说：光束是光子流。

光电效应方程：ｈν= ｍｖ2+A 其中： 逸出功A=ｈν0（ν0红限频率）最大初动能 ｍｖ2=ｅＵa（Ｕa遏止电压）

3．德布罗意提出物质波理论：实物粒子也具有波动性。则实物粒子具有波粒二象性：ε=ｈν=mc2 对比光的二象性： ε=ｈν=mc2 p=h/λ=mv p=h/λ=mｃ

（二）狭义相对论：

1．两个基本假设：①光速不变原理：真空中在所有惯性系中光速相同，与光源运动无关。②狭义相对性原理：一切物理定律在所有惯性系中都成立。2．洛仑兹变换：

3．狭义相对论的时空观：

①同时的相对性：由Δt=γ(Δt’+vΔx’/c2)，Δt’=0时，一般Δt≠0。称x’/c2为同时性因子。②运动的长度缩短：Δx=Δx’/γ≤Δx′ ③运动的钟变慢：Δt=γΔt’≥Δt′ 4．几个重要的动力学关系： ① 质速关系m=γm0

② 质能关系E=mc2 粒子的静止能量为：E0=m0c2 粒子的动能为：EK=mc2 – m0c2= 当V<

*③ 动量与能量关系：E2–p2c2=E02 *5．速度变换关系：

2412.33 E2c2p2m0c相对论中动量和能量的关系式p=E/c

第十三章 波和粒子

12mvm

V0为遏制电压，e为电子的电量，m为电子质量，vm为电子最大初速 21213.2 eV0mvmhvA h是一个与金属无关的常数，A是一个随金属种类而不同的定值叫逸出功。遏制电压与213.1 eV0入射光的强度无关，与入射光的频率v成线性关系

12mvmA 爱因斯坦方程

2hv13.4 m光22 光子的质量

cchvh光子的动量 13.5 pm光cc13.3 hv