第一篇：弹性力学学习心得
弹性力学学习心得
经过一个学期的弹性力学学习，说实话，学起来还真的比较的抽象，有很多知识理解起来不是很清楚，比如一些公式的推导以及解题方法。不过经过弹性力学的学习，还是了解到了一些相关的基本理论和一些解题思想。
弹性力学，是固体力学的一个分支，研究弹性体由于受外力作用、边界约束或温度改变等原因而发生的应力、形变和位移。弹性力学的研究对象是完全弹性体，弹性体是变形体的一种，在外力作用下物体变形，当外力不超过某一限度时，出去外力后，除去外力后物体即恢复原状。
根据问题的性质，忽略一些很小的次要因素，对物体的材料性质采用了一些基本假定，即弹性力学的基本假定，主要有连续性、完全弹性、均匀性、各向同性，符合以上假定的物体，就称为理想弹性体；此外，假定位移和形变是微小的。
在物体的任意一点，应力分量x，y，z，yz，zx，xy，这六个应力分量就可以完全确定该点的应力状态；形变分量x，y，z，yz，zx，xy，这六个应变分量就可以完全确定该点的形变状态。物体任意一点的位移，用它在x、y、z三轴上的投影表示。
研究讨论的平面应力弹性体的形状为等厚度均匀薄板，厚度方向的尺寸小于其他两个方向的尺寸。在解决弹性力学平面问题时，需要建立基本方程：平衡方程—应力与外力之间的关系；几何方程—位移与应变之间的关系；物理方程—应变与应力之间的关系。以及边界条件的建立，边界条件表示在边界上位移与约束，或应力与面力之间的关系式。位移分量已知的边界，建立位移边界；给定了面力分量，建立应力边界条件。圣维南原理，面力的改变，就只会使近处产生显著的应力改变，而远处的应力改变可以忽略不计。
在解决平面问题时，按位移求解平面以及在问题或按应力求解平面问题。以及在直角坐标和及极坐标中建立基本方程和求解方法。弹性力学的学习中，对应变、应力等量的意义有了更深的了解，以及对量的表示方式有所了解；不过还是有很多问题和疑惑，需要去思考。最后，感谢老师一学期以来的教诲！
第二篇：弹性力学学习心得
弹性力学学习心得
大学时期就学习过弹性力学这门学科，当时的课本是徐芝纶教授的《简明弹性力学》，书的内容很丰富，但是由于课时有限加上我们自身能力的限制，本科期间只学习了前四章内容，学的比较粗略，理解的也不是很多，研一的这学期又有了一次学习的机会，通过杨老师耐心细致的讲解，我觉得弹性力学是一门十分有用并且基础的学科，值得我们去研究学习。
弹性力学与材料力学、结构力学的研究对象和研究方法上存在着一些差异，但是他们之间的界限却又不是那么明显。以弹性力学的平面问题为例，由弹性力学中平面问题的三套基本方程（平衡方程、几何方程和物理方程）和两种边界条件（应力边界、位移边界和混合）联立，就得到了求解两类平面问题（平面应力和平面应变）的一些基本方程。但是要由这些基本方程求得解析解，又是一个复杂而困难的问题。此时，引入结构力学中的力法和位移法，可以使得某些比较复杂的本来是无法求解的问题，得到解答。其中，位移法是以位移分量为基本未知函数，从基本方程和边界条件中消去应力分量和形变分量，导出只含位移分量的方程和相应的边界条件，求出位移分量后，再求出形变分量和应力分量的方法。由于位移法能更方便地处理方程中的边界条件，因此，课本中多用位移法来进行求解。在这个章节的学习中，要先复习、回忆结构力学中关于力法、位移法的知识概念，再总结弹性力学按位移求解平面应力问题的步骤和方法。
弹性力学也称弹性理论，主要研究弹性体在外力作用或温度变化等外界因素下所产生的应力、应变和位移，从而解决结构设计中所提出的强度和刚度问题。在研究对象上，弹性力学同材料力学和结构力学之间有一定的分工。材料力学基本上只研究杆状构件；结构力学主要是在材料力学的基础上研究杆状构件所组成的结构，即所谓杆件系统；而弹性力学研究包括杆状构件在内的各种形状的弹性体。
弹性体是变形体的一种，它的特征为：在外力作用下物体变形，当外力不超过某一限度时，除去外力后物体即恢复原状。绝对弹性体是不存在的。物体在外力除去后的残余变形很小时，一般就把它当作弹性体处理。
通过对弹性力学的二次学习，加上杨老师详尽而又有条理的讲授，我相信将对之后塑性力学和有限元法甚至以后的学习都会有很大帮助。
第三篇：弹性力学学习心得
弹性力学学习心得
孙敬龙
S201201024 大学时期就学过弹性力学，当时的课本是徐芝纶教授的简明版教程，书的内容很丰富但是只学了前四章，学的也是比较糊涂。研究生一年级又学了一次弹性力学（弹性理论），所有课本是秦飞教授编著的，可能是学过一次的原因吧，第二次学习感觉稍微轻松点了，但是能量原理那一章还是理解不深入。弹性力学是一门较为基础的力学学科，值得我们花大量的时间去深入解读。
弹性力学主要研究弹性体在外力作用或温度变化等外界因素下所产生的应力、应变和位移，从而解决结构或机械设计中所提出的强度和刚度问题。在研究对象上，弹性力学同材料力学和结构力学之间有一定的分工。材料力学基本上只研究杆状构件；结构力学主要是在材料力学的基础上研究杆状构件所组成的结构，即所谓杆件系统；而弹性力学研究包括杆状构件在内的各种形状的弹性体。弹性力学是固体力学的重要分支，它研究弹性物体在外力和其它外界因素作用下产生的变形和内力，也称为弹性理论。它是材料力学、结构力学、塑性力学和某些交叉学科的基础，广泛应用于建筑、机械、化工、航天等工程领域。弹性体是变形体的一种，它的特征为：在外力作用下物体变形，当外力不超过某一限度时，除去外力后物体即恢复原状。绝对弹性体是不存在的。物体在外力除去后的残余变形很小时，一般就把它当作弹性体处理。
弹性力学的发展大体分为四个时期。人类从很早时就已经知道利用物体的弹性性质了，比如古代弓箭就是利用物体弹性的例子。当时人们还是不自觉的运用弹性原理，而人们有系统、定量地研究弹性力学，是从17世纪开始的。发展初期的工作是通过实践，探索弹性力学的基本规律。这个时期的主要成就是R.胡克于1678年发表的弹性体的变形与外力成正比的定律，后来被称为胡克定律。第二个时期是理论基础的建立时期。这个时期的主要成就是，从 1822～1828年间，在A.L•柯西发表的一系列论文中明确地提出了应变、应变分量、应力和应力分量概念，建立了弹性力学的几何方程、平衡(运动)微分方程，各向同性和各向异性材料的广义胡克定律，从而为弹性力学奠定了理论基础。弹性力学的发展初期主要是通过实践，尤其是通过实验来探索弹性力学的基本规律。英国的胡克和法国的马略特于1680年分别独立地提出了弹性体的变形和所受外力成正比的定律，后被称为胡克定律。牛顿于1687年确立了力学三定律。同时，数学的发展，使得建立弹性力学数学理论的条件已大体具备，从而推动弹性力学进入第二个时期。在这个阶段除实验外，人们还用最粗糙的、不完备的理论来处理一些简单构件的力学问题。这些理论在后来都被指出有或多或少的缺点，有些甚至是完全错误的。在17世纪末第二个时期开始时，人们主要研究梁的理论。到19世纪20年代法国的纳维和柯西才基本上建立了弹性力学的数学理论。柯西在1822～1828年间发表的一系列论文中，明确地提出了应变、应变分量、应力和应力分量的概念，建立了弹性力学的几何方程、运动(平衡)方程、各向同性以及各向异性材料的广义胡克定律，从而奠定了弹性力学的理论基础，打开了弹性力学向纵深发展的突破口。第三个时期是线性各向同性弹性力学大发展的时期。这一时期的主要标志是弹性力学广泛应用于解决工程问题。同时在理论方面建立了许多重要的定理或原理，并提出了许多有效的计算方法。1855～1858年间法国的圣维南发表了关于柱体扭转和弯曲的论文，可以说是第三个时期的开始。在他的论文中，理论结果和实验结果密切吻合，为弹性力学的正确性提供了有力的 证据；1881年德国的赫兹解出了两弹性体局部接触时弹性体内的应力分布；1898年德国的基尔施在计算圆孔附近的应力分布时，发现了应力集中。这些成就解释了过去无法解释的实验现象，在提高机械、结构等零件的设计水平方面起了重要作用，使弹性力学得到工程界的重视。在这个时期，弹性力学的一般理论也有很大的发展。一方面建立了各种关于能量的定理(原理)。另一方面发展了许多有效的近似计算、数值计算和其他计算方法，如著名的瑞利——里兹法，为直接求解泛函极值问题开辟了道路，推动了力学、物理、工程中近似计算的蓬勃发展。从20世纪20年代起，弹性力学在发展经典理论的同时，广泛地探讨了许多复杂的问题，出现了许多边缘分支：各向异性和非均匀体的理论，非线性板壳理论和非线性弹性力学，考虑温度影响的热弹性力学，研究固体同气体和液体相互作用的气动弹性力学和水弹性理论以及粘弹性理论等。磁弹性和微结构弹性理论也开始建立起来。此外，还建立了弹性力学广义变分原理。这些新领域的发展，丰富了弹性力学的内容，促进了有关工程技术的发展。
弹性力学开始的时候感觉很难，但是慢慢地看进去了，它具有特殊性；一般情况下，数学知识要具备，对于工程人员来讲，必要的方程解法是必须的；而且书上的例题是应该一步一步做。仔细研究一本弹力书即可。力学解决的是在外力作用下结构的响应，即求内力与变形；力学需要解决三方面的问题：（1）材料本构关系，它解决的是应力与应变之间的关系，对于弹性力学而言是线弹性的，满足虎克定律；二维平面应力与平面应变的本构（物理）方程是三维块体的特殊形式；（2）几何关系：应变与位移之间的关系；（3）平衡方程：内外力之间的平衡关系。如何建立外力与变形的关系，从一下关系可知：外力<＝[平衡]＝>内力<＝[本构]＝>应变<＝[几何]＝>变形为了消除刚体位移，还要引入边界条件，至此弹性力学问题变成了数学的偏微分方程，但直接求解还是有相当难度的；半解析法还是需要一些力学分析。弹性力学有大部分内容是涉及求解的，如平面应力（变）、轴对称、空间问题讲的都是解法，因此需要一定的数学功底。
通过对弹性力学的学习，我感觉整本书主要针对微分方程解未知数而剩下的问题就是如何求解这些方程的问题，这也是数学和力学结合最紧密的地方。而求解的方法无外乎两种:基于位移的求解和基于应力的求解，而前人的研究大部分都是如何使这些方程求解起来更方便。例如，应力函数的引入就是因为同时满足平衡方程和应力表达的相容方程是很难找到的再例如伽辽金位移函数它使得原本要求的方程(非齐次微分方程)转化为求拉普拉期方程，而拉普拉斯方程在数学上已经研究的很透彻因而大大简化了求解的难度，而近代即二十世纪以来发展起来的能量法更是如此:对位移的变分方程代替了以位移表达的平衡方程及应力边界条件，对应力的变分代替了相容方程及位移边界条件，这无疑都大大简化了弹性力学基本方程的求解过程。二十一世纪随着计算机的发展，人们已经借助计算机避免了繁琐的计算，因而会有更多更精确的方法被发现(例如有限单元法.这使得许多从前很难解决的问题基本上都能获得满足工程精度的解答。弹性力学的发展会更加迅速，它的应用范围更加广泛，前景是非常可观的.参考资料：[1] 秦飞等.2011.弹性与塑性性理论基础.[2]徐芝纶.2003.弹性力学简明教程.第三版.[3] 弹性力学发展简史.
第四篇：弹性力学论文
弹性力学论文
钢2混凝土组合扁梁受力性能的有限
元分析
西安工业大学 建筑工程系 050705124 周博超
钢2混凝土组合扁梁受力性能的有限元分析
周博超
摘要: 钢2混凝土组合扁梁是将钢梁内嵌于混凝土之中的新型组合梁, 它能最大限度地降低结构的高度, 形成类似“无梁楼盖”的结构体系, 已在住宅钢结构中推广应用, 其承载性能和设计方法研究引起了结构工程界的关注.本文采用通用有限元程序AN SYS 研究了组合扁梁的承载力问题, 通过建模计算了简支组合扁梁、悬臂组合扁梁和框架组合扁梁的承载力和变形特征, 得到了相应的荷载2位移过程曲线, 并与组合扁梁的试验结果进行了比较, 验证了计算结果的正确性.关键词: 组合扁梁;极限承载力;有限元在多层钢结构建筑, 特别是住宅钢结构中, 钢2 混凝土组合扁梁楼盖已成为深受欢迎的楼盖体系,实现了“无梁楼盖”建筑效果.组合扁梁是一种新型结构体系, 受力性能比较特殊, 目前尚无成熟的分析和设计方法, 本文采用有限元方法对这种新型组合梁的受力性能和破坏过程进行了模拟, 并与试验结果进行了比较, 得到了对设计和应用组合扁梁具有重要参考意义的结论.1 组合扁梁结构
普通钢2混凝土组合梁充分利用了材料的特性, 混凝土楼板搁置在钢梁的上翼缘, 通过栓钉将钢梁和混凝土楼板连成整体而共同工作, 混凝土受压, 钢梁受拉, 如图1.为了进一步减小梁高, 组合扁梁将混凝土楼板放在了钢梁的下翼缘, 看上去类似“无梁楼盖”, 它充分考虑了楼盖对梁刚度的加强作用, 如图2.组合扁梁楼盖可由钢梁与预制混凝土空心楼板或深肋压型钢板楼板组成, 横向钢筋和钢丝网是为了保证在扁梁达到强度极限状态之前不发生混凝土板纵向剪切破坏, 剪力连接件保证混凝土板与钢梁共同工作[ 1 ].图1 普通组合梁
图2 组合扁梁
与其它组合梁相比, 组合扁梁楼盖的下表面平整, 一般不需要做吊顶, 便于房间的灵活布置及自由分隔, 同时降低了结构高度, 提高了结构的抗火能力.这种新型组合梁在工程上已开始应用, 需要对其分析和设计方法进行深入研究[ 223 ].2 有限元模型和计算参数 2.1 混凝土开裂的模拟
AN SYS 可以处理混凝土结构的配筋、开裂和压溃等复杂问题, 本文分析主要用到AN SYS 提供的线单元和块单元两种类型: L IN K8, SOL ID45和SOL ID65.L IN K8 单元模拟钢筋的受力情况;SOL ID45单元模拟钢梁的受力情况;SOL ID65单元用于模拟混凝土模型.建模时, 忽略钢梁与混凝土之间的滑移, 钢梁与混凝土之间连接采用共用节点以使其变形协调.试验结果也表明对于组合扁梁,钢与混凝土之间的滑移对其刚度和承载力影响很小, 可以忽略[ 4 ].混凝土的抗拉强度低, 在加载初期就要开裂,能否正确地模拟混凝土的开裂是计算结果是否准确的关键.本文采用单元的“死活”概念来模拟混凝土的开裂, 其基本思想是如果混凝土开裂, 假设其对结构的刚度和承载力的贡献可以忽略, 在建模计算时, 将这些单元“杀死”.由于事先不知道哪些单元应该“杀死”, 所以结构分析的有限元模型的单元是不确定的, 是动态的, 随其受力状态而改变.在计算分析中, 根据AN SYS 计算出来的应力和应变, 把满足开裂条件的单元“杀死”, 让其退出工作, 然后按新的模型重新计算, 如此反复迭代, 直到相邻两次迭代结果相差在可接受的范围内即可停止计算.2.2 网格的划分 本模型所有的实体单元均为8节点的长方块,便于分层, 这样模拟混凝土开裂的效果比较自由网格的三角形单元要好的多, 也更接近混凝土开裂的实际情况, 采用“M erge”或“Glue”等命令把模型各部分连成空间的一个整体, 保证单元之间的位移协调.2.3 边界条件的处理
边界条件一般有三种: 简支端、自由端和固支端.简支端约束边界上节点所有的平动自由度;固支端约束住边界上节点所有的平动自由度和转动自由度;对于自由端, 让边界截面上所有节点的变形满足平截面假定, 采用约束方程实现, 这样符合实际情况.2.4 分析中应注意的问题
对于某个节点, 与其连接的所有活单元被“杀死”后, 该节点变成一个漂移的节点, 具有浮动的自由度数值.在一些情况下, 需要约束住这些不被激活的自由度以减少求解方程的数目, 并防止出现位置错误.但是, 在重新激活与其相连的单元时要根据情况删除这些人为施加的约束.另外, 在查看结果时, 尽管其对刚度矩阵的贡献被忽略了, 但由于“杀死”的单元仍在模型中, 在单元显示和其它的后处理操作之前, 需用选择功能排除这些没有被激活的单元以方便查询处理.2.5 计算参数取值
本文采用上述有限元模型分析3个组合扁梁:简支梁BL 1, 框架梁BL 2和悬臂梁BL 3.三根梁的截面尺寸、配筋率、栓钉间距以及混凝土板做法完全相同, 其截面和加载方式见示意图3～ 5, 钢筋、钢材和混凝土的强度指标通过材料试验测得.图3 组合扁梁截面示意图
图4 BL 1梁加载示意图
钢材各向同性, 采用目前非线性分析中常用的Von M ises 等向强化准则, 本构关系为双直线模型, 实测弹性模量189 GPa, 塑性强化段切线模量750M Pa, 钢材屈服强度为397.75M Pa;钢筋取理想弹塑性模型, 初始弹性模量200 GPa, 混凝土的实测压溃强度分别为37.7, 47.2和41.3M Pa[ 3 ].图5 BL 2和BL 3梁加载示意图 2.6 有限元模型
本文对上述3根组合扁梁建立了AN SYS 模型, 进行了计算分析.组合扁梁沿高度方向共分17层, 钢梁上下翼缘各分2层, 长度方向每100 mm 分1段.截面的单元划分见图6.加载采用位移加载方式, 即在加载点施加足够大的位移, 直到构件完全破坏.计算过程中对所施加的外荷载和特征点挠度进行跟踪.图6 截面网格划分 有限元数值模拟结果及与试验结果的对 比分析
为了验证有限元分析结果的正确性, 本文参考3个组合扁梁的试验研究数据[ 4 ] , 与有限元分析结果进行了比较.3.1 扁梁BL1的分析结果
混凝土的抗拉强度很低, 简支组合扁梁全跨承受正弯矩, 在加载初期, 处于中和轴以下的混凝土要开裂, 退出工作, 在进行有限元分析时是将这些不参与工作的混凝土单元“杀死”, 经过反复迭代计算, 最后剩下只有参与工作的混凝土单元(图7).图7 扁梁BL 1开裂后剩余混凝土单元
1)简支组合扁梁跨中弯矩较大, 开裂的混凝土也较多, 跨中等弯矩段的开裂程度是一样的, 随着向支座处弯矩的降低, 开裂的混凝土逐渐减少,开裂后剩余的混凝土呈拱形, 沿__________着梁长度方向中和轴是一条曲线, 而不是一条直线.2)荷载2挠度曲线是最重要的数据, 常常是设计的依据, 扁梁BL 1的荷载2挠度曲线见图8, 为了便于比较, 同时给出了试验的荷载2挠度曲线[ 3 ].图8 扁梁BL 1荷载2挠度曲线比较
3)从图8可见, 整个加载过程, 有限元分析和试验曲线的结果吻合良好, 在弹性阶段, 有限元分析刚度和试验所测的刚度也比较接近.这说明对于简支组合扁梁, 在进行有限元分析时忽略一些次要因素, 如钢梁与混凝土板之间的滑移, 正弯矩区混凝土板中钢筋的作用等, 而只考虑主要因素的影响, 如开裂的混凝土退出工作, 分析结果足够精确.表1列出了有限元计算结果和试验结果的定量比较, 有限元分析的结果与试验结果的误差在6% 以内, 有限元分析方法是可靠的.表1 BL1有限元结果与试验结果的比较
3.2 扁梁BL2的分析结果
两端刚接梁在杆端负弯矩最大, 跨中正弯矩最大, 在整个梁跨度范围内弯矩发生变号.在加载初期, 靠近支座处中和轴以上和跨中处中和轴以上的混凝土都要开裂, 退出工作.AN SYS 模拟的结果与实验现象十分接近[ 4 ] , 多次迭代计算后剩下参与工作的混凝土, 见图9, 从中可清楚的看到反弯点的位置, 但与简支梁一样, 受单元数目的限制, 数值模拟结果在某些区段没有完全反映出弯矩变化的影响, 使得没有退出工作的混凝土单元在轴向没有呈连续的曲线.扁梁BL 2的荷载2挠度曲线比较见图 10.图9 扁梁BL 2没有退出工作的混凝土单元
图10 扁梁BL 2荷载2挠度曲线比较 3.3 扁梁BL3的分析结果
悬臂梁由于单元较少, 共迭代计算5次, 最终剩余的混凝土单元见图11, 荷载2挠度曲线见图12.图11 悬臂梁没有退出工作的混凝土单元 图12 扁梁BL 3荷载2挠度曲线比较 从扁梁BL 3的荷载2挠度曲线可以看出:
1)在加载初期, 试验实测刚度比有限元分析的结果要大, 这是由于混凝土在这时还没有开裂,而有限元计算是按照最终该开裂的混凝土都完全开裂之后计算的刚度, 故偏小.2)在后期, 有限元计算刚度要比试验刚度大,这是由于在试验中, 焊在柱子翼缘板上的钢筋能够与钢梁共同工作, 而焊在肋板上的钢筋由于肋板刚度较小, 并没有与钢梁完全共同工作, 试验时也观察到肋板发生了明显的扭曲, 直接影响组合扁梁的加载后期的刚度值, 但对于扁梁的极限承载力几乎没有影响, 因为这时候扁梁的变形足够大, 使肋板发生了明显的扭曲, 负弯矩区的钢筋仍然屈服了.3)在实际工程设计时, 要想依靠负弯矩钢筋来加强负弯矩区扁梁的刚度则须妥善处理好钢筋与柱子之间的连接问题, 否则是不安全的.另外, 图11也表明并非所有的混凝土都退出工作, 靠近钢梁下翼缘仍有一定量的混凝土参与工作.为了定量比较, 表2列出了有限元计算结果和试验结果, 有限元分析的结果与试验结果的误差在5% 以内.表2 BL3有限元结果与试验结果的比较 主要结论
本文应用有限元分析软件AN SYS, 以3根不同形式的组合扁梁为对象, 对正负弯矩区组合扁梁的受力性能进行了计算和模拟.分析结果表明:
1)有限元计算结果与试验结果吻合较好, 表明数值模型和方法是正确有效的, 为深入研究组合扁梁的受力性能奠定了基础.2)正弯矩区, 受拉区混凝土的开裂、构件的几何尺寸是影响组合扁梁受力的主要因素, 忽略钢梁与混凝土板之间的滑移及混凝土板中的钢筋作用,分析结果误差很小.3)负弯矩区, 混凝土板中钢筋对组合扁梁的弹性刚度和极限承载力有着明显的影响, 钢筋与柱子之间良好的连接是保证其共同作用的关键.而中和轴以下混凝土对组合扁梁受力也有相当的影响,实际工程设计时忽略它是偏于安全的.参考文献: [ 1 ] M ullett D L.Slim floor design and construction [M ].The Steel Construction Institute, 1997.[2 ] 陈 全, 石永久, 王元清, 等.带组合扁梁多层轻型钢框架结构体系分析[J ].建筑结构, 2002, 32(2): 17220.Chen Q , Sh i Y J , W ang Y Q , et al.Structura lanalysis on ligh t steel frame w ith steel2concrete composite slim beam [J ].Building Structures, 2002,32(2): 17220.[ 3 ] 陈 全.组合扁梁受力性能分析[D ].北京: 清华大学 土木工程系, 2002.[ 4 ] Chen Q , Sh i Y J , W ang Y Q , et al.Loading capacity of steel2concrete composite slim beam [ J ].P roc.Of 7th International Symposium on Structural Engineering for Young Experts, 2002, 1(2): 9252929.
第五篇：弹性力学题库
弹性力学题库
第一章
绪论
1、所谓“完全弹性体”是指（B）。
A、材料应力应变关系满足虎克定律
B、材料的应力应变关系与加载时间、历史无关
C、本构关系为非线性弹性关系
D、应力应变关系满足线性弹性关系
2、关于弹性力学的正确认识是（A）。
A、计算力学在工程结构设计中的作用日益重要
B、弹性力学从微分单元体入手分析弹性体,因此与材料力学不同,不需要对问题作假设
C、任何弹性变形材料都是弹性力学的研究对象
D、弹性力学理论像材料力学一样，可以没有困难的应用于工程结构分析
3、下列对象不属于弹性力学研究对象的是（D）。
A、杆件
B、板壳
C、块体
D、质点
4、弹性力学研究物体在外力
作用下，处于弹性阶段的应力、应变
和
位移。
5、弹性力学可以解决材料力学无法解决的很多问题；并对杆状结果进行精确分析，以及验算材力结果的适用范围和精度。与材料力学相比弹性力学的特点有哪些？
答：1）研究对象更为普遍；
2）研究方法更为严密；
3）计算结果更为精确；
4）应用范围更为广泛。
6、材料力学研究杆件，不能分析板壳；弹性力学研究板壳，不能分析杆件。（×）
改：弹性力学不仅研究板壳、块体问题，并对杆件进行精确的分析，以及检验材料力学公式的适用范围和精度。
7、弹性力学对杆件分析（C）。
A、无法分析
B、得出近似的结果
C、得出精确的结果
D、需采用一些关于变形的近似假定
8、图示弹性构件的应力和位移分析要用什么分析方法？（C）
A、材料力学
B、结构力学
C、弹性力学
D、塑性力学
解答：该构件为变截面杆，并且具有空洞和键槽。
9、弹性力学与材料力学的主要不同之处在于（B）。
A、任务
B、研究对象
C、研究方法
D、基本假设
10、重力、惯性力、电磁力都是体力。（√）
11、下列外力不属于体力的是（D）
A、重力
B、磁力
C、惯性力
D、静水压力
12、体力作用于物体内部的各个质点上，所以它属于内力。（×）
解答：外力。它是质量力。
13、在弹性力学和材料力学里关于应力的正负规定是一样的。（×）
解答：两者正应力的规定相同，剪应力的正负号规定不同。
14、图示单元体右侧面上的剪应力应该表示为（D）
A、B、C、D、15、按弹性力学规定，下图所示单元体上的剪应力（C）。
A、均为正
B、为正,为负
C、均为负
D、为正，为负
16、按材料力学规定，上图所示单元体上的剪应力（D）。
A、均为正
B、为正,为负
C、均为负
D、为正，为负
17、试分析A点的应力状态。
答：双向受压状态
18、上右图示单元体剪应变γ应该表示为（B）
A、B、C、D、19、将两块不同材料的金属板焊在一起，便成为一块（D）。
A、连续均匀的板
B、不连续也不均匀的板
C、不连续但均匀的板
D、连续但不均匀的板
20、下列材料中，（D）属于各向同性材料。
A、竹材
B、纤维增强复合材料
C、玻璃钢
D、沥青
21、下列那种材料可视为各向同性材料（C）。
A、木材
B、竹材
C、混凝土
D、夹层板
22、物体的均匀性假定,是指物体内
各点的弹性常数相同。
23、物体是各向同性的,是指物体内
某点沿各个不同方向的弹性常数相同。
24、格林（1838）应用能量守恒定律，指出各向异性体只有
个独立的弹性常数。
25、如图所示受轴向拉伸的变截面杆，若采用材料力学的方法计算其应力，所得结果是否总能满足杆段平衡和微元体平衡?
27、解答弹性力学问题，必须从
静力学、几何学
和
物理学
三方面来考虑。
28、对棱边平行于坐标轴的正平行六面体单元，外法线与坐标轴正方向
一致的面称为正面，与坐标轴
相反的面称为负面，负面上的应力以沿坐标轴
负
方向为正。
29、弹性力学基本方程包括
平衡微分
方程、几何
方程和
物理
方程，分别反映了物体
体力分量
和
应力分量，形变分量
和
位移分量，应力分量
和
形变分量
之间的关系。
30、弹性力学研究弹性体由于受外力作用、边界约束或温度改变等原因而发生的应力、应变和位移。但是
并不直接
作强度和刚度分析。
31、弹性力学可分为数学弹性力学和实用弹性力学两个部分。前者只用精确的数学推演而不引用任何关于应变状态或应力分布的假定
；在实用弹性力学里，和材料力学类同，也引用一些关于应变或应力分布的假设，以便简化繁复的数学推演，得出具有相当实用价值
近似解。
32、弹性力学的研究对象是
完全弹性体。
33、所谓“应力状态”是指（B）。
A.斜截面应力矢量与横截面应力矢量不同
B.一点不同截面的应力随着截面方位变化而改变
C.3个主应力作用平面相互垂直
D.不同截面的应力不同，因此应力矢量是不可确定的34、切应力互等定理根据条件（B）成立。
A.纯剪切
B.任意应力状态
C.三向应力状态
D.平面应力状态
35、在直角坐标系中，已知物体内某点的应力分量为：
；试：画出该点的应力单元体。
解：该点的应力单元体如下图（强调指出方向）；
36、试举例说明正的应力对应于正的应变。
解答：如梁受拉伸时，其形状发生改变，正的应力（拉应力）对应正的应变。
37、理想弹性体的四个假设条件是什么？
解答：完全弹性的假设、连续性的假设、均匀性的假设、各向同性的假设。凡是满足以上四个假设条件的称为理想弹性体。
38、和是否是同一个量？和是否是同一个量？
解答：不是，是。
39、第二章
平面问题的基本理论
1、如图所示的三种情况是否都属于平面问题？如果是平面问题，是平面应力问题还是平面应变问题？
答：平面应力问题、平面应变问题、非平面问题
2、当问题可当作平面应力问题来处理时，总有。（√）
解答：平面应力问题，总有
3、当物体可当作平面应变问题来处理时，总有。（√）
解答：平面应变问题，总有
4、图示圆截面柱体<<，问题属于平面应变问题。（×）
解答：平面应变问题所受外力应该沿柱体长度方向不变。
5、图示圆截面截头锥体<<，问题属于平面应变问题。（×）
解答：对于平面应变问题，物体应为等截面柱体。
6、严格地说，一般情况下，任何弹性力学问题都是空间问题，但是，当弹性体具有某些特殊的形状，且受有某种特殊的外力时，空间问题可简化为平面问题。
7、平面应力问题的几何形状特征是
等厚度薄板（物体在一个方向的几何尺寸远小于其他两个方向的几何尺寸）。
8、平面应变问题的几何形状特征是很长的等截面柱体。
9、下列各图所示结构应力分析问题属于什么问题？
答：平面应力、平面应变、平面应变
10、柱下独立基础的地基属于
问题，条形基础下的地基属于
问题。
答：半空间半平面、平面应变
11、高压管属于
平面应变
问题；雨蓬属于
板
问题。
12、平面应变问题的应力、应变和位移与那个（些）坐标无关（纵向为轴方向）（C）。
A、B、C、D、13、平面应力问题的外力特征是（A）。
A只作用在板边且平行于板中面
B垂直作用在板面
C平行中面作用在板边和板面上
D作用在板面且平行于板中面
14、在平面应力问题中（取中面作平面）则（C）。
A、，B、，C、，D、，15、在平面应变问题中（取纵向作轴）（D）。
A、，B、，C、，D、，16、下列问题可简化为平面应变问题的是（B）。
A、墙梁
B、高压管道
C、楼板
D、高速旋转的薄圆盘
17、下列关于平面问题所受外力特点的描述错误的是（D）。
A、体力分量与坐标无关
B、面力分量与坐标无关
C、，都是零
D、，都是非零常数
18、在平面应变问题中，如何计算？（C）
A、不需要计算
B、由直接求
C、由求
D、解答：平面应变问题的，所以
19、平面应变问题的微元体处于（C）。
A、单向应力状态
B、双向应力状态
C、三向应力状态，且是一主应力
D、纯剪切应力状态
解答：因为除了以外，所以单元体处于三向应力状态；另外作用面上的剪应力，所以是一主应力
20、对于两类平面问题，从物体内取出的单元体的受力情况
有（平面应变问题的单元体上有）
差别，所建立的平衡微分方程
无
差别。
21、平面问题的平衡微分方程表述的是（A）之间的关系。
A、应力与体力
B、应力与面力
C、应力与应变
D、应力与位移
22、设有平面应力状态，，其中均为常数，为容重。该应力状态满足平衡微分方程，其体力是（D）。
A、，B、，C、，D、，解答：代入平衡微分方程直接求解得到
23、如图所示，悬臂梁上部受线性分布荷载，梁的厚度为1，不计体力。试利用材料力学知识写出，表达式；并利用平面问题的平衡微分方程导出，表达式。
分析：该问题属于平面应力问题；在材料力学中用到了纵向纤维互不挤压假定，即无存在，可以看出上边界存在直接荷载作用，则会有应力存在，所以材料所得结果是不精确的；在平衡微分方程二式中都含有，联系着第一、二式；材料力学和弹性力学中均认为正应力主要由弯矩引起。
解：横截面弯矩：，横截面正应力
代入平衡微分方程的第一式得：（注意未知量是的函数），由得出，可见
将代入平衡微分方程的第二式得：，24、某一平面问题的应力分量表达式：，，体力不计，试求，的值。
解答：两类平面问题的平衡微分方程是一样的，且所给应力分量是实体的应力，它对实体内任意一点均是成立的。将所给应力分量代入平衡微分方程中：
代入第一式：，即：，，代入第二式：，即：，，设物体内的应力场为，，试求系数。
解：由应力平衡方程的：
即：
（1）
（2）
有（1）可知：因为与为任意实数且为平方，要使（1）为零，必须使其系数项为零，因此，（3）
（4）
联立（2）、（3）和（4）式得：
即：
25、画出两类平面问题的微元体受力情况图。
26、已知位移分量函数，为常数，由它们所求得形变分量不一定能满足相容方程。（×）
解答：由连续可导的位移分量按几何方程求得的形变分量也一定能满足相容方程。因为几何方程和相容方程是等价的。
27、形变状态是不可能存在的。（×）
解答：所给形变分量能满足相容方程，所以该形变分量是可能存在的。
28、在为常数的直线上，如，则沿该线必有。（√）
29、若取形变分量，（为常数），试判断形变的存在性？
解：利用得出，不满足相容方程，由几何方程第一式，积分得出，由第二式积分得，将，代入第三式，相互矛盾。
30、平面连续弹性体能否存在下列形变分量，？
解：代入相容方程有：，相互矛盾。
31、应力主面上切应力为零，但作用面上正应力一般不为零，而是。
32、试证明在发生最大与最小切应力的面上，正应力一般不为零，而是。
证明：
33、应力不变量说明（D）。
A.应力状态特征方程的根是不确定的B.一点的应力分量不变
C.主应力的方向不变
D.应力随着截面方位改变，但是应力状态不变
34、关于应力状态分析，（D）是正确的。
A.应力状态特征方程的根是确定的，因此任意截面的应力分量相同
B.应力不变量表示主应力不变
C.主应力的大小是可以确定的，但是方向不是确定的D.应力分量随着截面方位改变而变化，但是应力状态是不变的35、应力状态分析是建立在静力学基础上的，这是因为（D）。
A.没有考虑面力边界条件
B.没有讨论多连域的变形
C.没有涉及材料本构关系
D.没有考虑材料的变形对于应力状态的影响
36、下列关于几何方程的叙述，没有错误的是（C）。
A.由于几何方程是由位移导数组成的，因此，位移的导数描述了物体的变形位移
B.几何方程建立了位移与变形的关系，因此，通过几何方程可以确定一点的位移
C.几何方程建立了位移与变形的关系，因此，通过几何方程可以确定一点的应变分量
D.几何方程是一点位移与应变分量之间的唯一关系
37、下列关于“刚体转动”的描述，认识正确的是（A）。
A.刚性转动描述了微分单元体的方位变化，与变形位移一起构成弹性体的变形
B.刚性转动分量描述的是一点的刚体转动位移，因此与弹性体的变形无关
C.刚性转动位移也是位移的导数，因此它描述了一点的变形
D.刚性转动分量可以确定弹性体的刚体位移。
38、已知位移分量可以完全确定应变分量，反之，已知应变分量（满足相容方程）不能完全确定位移分量。
39、对两种平面问题，它们的几何方程是相同的，物理方程是不相同的。
40、已知图示平板中的应力分量为：。试确定OA边界上的方向面力和AC边界上的方向面力，并在图上画出，要求标注方向。
解：1、OA边界上的方向面力：，在处，=，正值表示方向和坐标轴正向一致，且成三次抛物线分布，最大值为。
2、AC边界上的方向面力：，在处，==，负值表示方向和坐标轴正向相反，成直线分布，最小值为0，最大值为。
41、微分体绕轴的平均转动分量是。
42、已知下列应变状态是物体变形时产生的，试求各系数之间应满足的关系。
解：为了变形连续，所给应变分量必须满足相容方程，将其代入到式相容方程中得出，上式应对任意的均成立，所以有：，由此可得到各系数之间应满足的关系是。系数可取任意值，同时也说明了常应变不论取何值，实体变形后都是连续的。
设，其中为常数，试问该应变场在什么情况下成立？
解：对求的2次偏导，即：，即：时上述应变场成立。
已知平面应变状态下，变形体某点的位移函数为：，试求该点的应变分量。
解：，43、当应变为常量时，即，试求对应的位移分量。
某理想塑性材料在平面应力状态下的各应力分量为，，（应力单位为），若该应力状态足以产生屈服，试问该材料的屈服应力是多少？
注利用密席斯屈服准则直接求材料的屈服应力：
解：由由密席斯屈服准则得该材料的屈服应力为：
44、试由下述应变状态确定各系数与物体体力之间的关系。，分析：该问题为平面应变问题，因为平面应变问题总有；所给应变存在的可能性，即应变分量必须满足相容方程，才是物体可能存在的；因为要求求出体力，体力只是和平衡微分方程有关，需要先求出应力分量，而应力分量可通过应力与应变关系即物理方程求出，由应变求出应力，注意两类问题的物理方程不一样，需要应用平面应变问题的物理方程。
解：（1）检验该应变状态是否满足相容方程，因为：，即，满足。
（2）将应变分量代入到平面应变问题的物理方程式（2-23）中求出应力分量：
（3）将上述应力分量代入到平衡微分方程式（2-2）中，可得到各系数与物体体力之间的关系：
（4）讨论：若无体力（），则由上式可得，根据它对物体内的任意一点均成立，又可得
结论：若体力不为零，各系数与物体体力之间的关系即是（3）的结果；若体力为零，则是（4）的结果；是任意值。
已知弹性实体中某点在和方向的正应力分量为，而沿方向的应变完全被限制住。试求该点的、和。（，）
解：代入物理方程中：
代入：，，得出：，45、如果在平面应力问题的物理方程式中，将弹性模量换为，泊松比换为，就得到平面应变问题的物理方程式。
46、列出应力边界条件时，运用圣维南原理是为了
简化
应力的边界条件。
47、设有周边为任意形状的薄板，其表面自由并与坐标面平行。若已知各点的位移分量为，则板内的应力分量为。
48、已知某物体处在平面应力状态下，其表面上某点作用着面力为该点附近的物体内部有则：，0。
49、有一平面应力状态，其应力分量为：及一主应力，则另一主应力等于
4.92Mpa。
50、设某一平面应变问题的弹性体发生了如下的位移：，式中（）均为常数。试证明：各形变分量在实体内为常量。
证明：利用几何方程，对于平面应变问题有（常数），（常数），（常数），（常数）
50、在发生最大与最小切应力的面上，正应力一般不为零，而是。
51、微分体绕轴的平均转动分量是。
52、下左图示结构腹板和翼缘厚度远远小于截面的高度和宽度，产生的效应具有局部性的力和力矩是（P2=M/h）（D）。
A、P1一对力
B、P2一对力
C、P3一对力
D、P4一对力构成的力系和P2一对力与M组成的力系
53、下左图中所示密度为的矩形截面柱，应力分量为：对图（）和图（）两种情况由边界条件确定的常数A及B的关系是（C）。
A、A相同，B也相同
B、A不相同，B也不相同
C、A相同，B不相同
D、A不相同，B相同
下图中所示密度为的矩形截面柱，应力分量为：对图（）和图（）两种情况由边界条件确定的常数A及B的关系是（B）。
A、A相同，B也相同
B、A不相同，B也不相同
C、A相同，B不相同
D、A不相同，B相同
54、设有平面应力状态，其中，均为常数，为容重。该应力状态满足平衡微分方程，其体力是（D）
A、B、C、D、55、某弹性体应力分量为：（不计体力），系数。
56、已知一平面应变问题内某一点的正应力分量为：，则
18MPa。
57、将平面应力问题下的物理方程中的分别换成和就可得到平面应变问题下相应的物理方程。
58、平面应变问题的微元体处于（C）。
A、单向应力状态
B、双向应力状态
C、三向应力状态，且是一主应力
D、纯剪切应力状态
59、如图所示为矩形截面水坝，其右侧受静水压力，顶部受集中力作用。试写出水坝的应力边界条件（下边界不写）。
解：应力边界条件公式为：。
1）左右边界为主要边界，利用面力边值条件：
左面（）：，则：
右面（）：，则：
2）上端面（）为小边界应用静力等效：，60、应变状态是不可能存在的。（×）
改：所给应变分量满足相容方程，所以该应变状态是可能存在的。
61、图示工字形截面梁，在平衡力偶系的作用下，只在右端局部区域产生应力。（×）
改：对于一些薄壁杆件和薄壳等物体在应用圣维南原理时，必须满足下述必要条件，即力系作用区域的尺寸与该区域物体的最小尺寸相当。在本例中，力系作用区域的尺寸（是工字形截面高和宽）远远大于该区域物体的最小尺寸（腹板和翼缘的厚度）。
62、弹性力学平面问题有
个基本方程，分别是
2个平衡微分方程、3个几何方程、3个物理方程。
63、对于体力为常数的单连域的应力边界问题，求解
应力
不需要区分两类平面问题；求解
位移
需要区分两类平面问题。
64、平面问题如图所示，已知位移分量为：。若已知变形前点坐标为（1.5，1.0），变形后移至（1.503，1.001），试确定点的应变分量。
答：；
点的应变分量：。（3分）
65、试写出如图所示的位移边界条件。
（1）图（）为梁的固定端处截面变形前后情况，竖向线不转动；
（2）图（）为梁的固定端处截面变形前后情况，水平线不转动；
（3）图（）为薄板放在绝对光滑的刚性基础上。
答：（1）图（），；
（2）图（），；
（3）图（）边界位移边界条件为：，66、判断下述平面问题的命题是否正确？
（1）若实体内一点的位移均为零，则该点必有应变；
（2）在为常数的直线上，如，则沿该线必有；
（3）在为常数的直线上，如，则沿该线必有；
（4）满足平衡微分方程又满足应力边界条件的应力必为准确的应力分布（设问题的边界条件全部为应力边界条件）。
答：（1）错；（2）错；（3）对；（4）错
第三章
平面问题直角坐标系下的解答
1、物体变形连续的充分和必要条件是几何方程（或应变相容方程）。（×）
改：（一）：物体（当是单连体时）；
改：（二）：对于多连体，还有位移单值条件。
2、对于应力边界问题，满足平衡微分方程和应力边界的应力，必为正确的应力分布。（×）
改：应力还要满足相容方程，对于多连体，还要看它是否满足位移单值条件。
3、在体力是常数的情况下，应力解答将与弹性常数无关。（×）
改：如果弹性体是多连体或有位移边界，需要通过虎克定理由应力求出应变，再对几何方程积分求出位移，将其代入位移边界和位移单值条件，并由此确定待定常数时，将与弹性常数有关。
4、对于多连体变形连续的充分和必要条件是相容方程和位移单值条件。
5、对于多连体，弹性力学基本方程的定解条件除了边界条件外，还有位移单值条件。
6、对于平面应力问题，如果应力分量满足了平衡微分方程，相容方程及应力边界条件，则在单连体情况下，应力分量即可完全确定。
7、对于体力为常数的单连域的应力边界问题，求解应力不需要区分两类平面问题；求解位移需要区分两类平面问题。
7、在体力不是常量的情况下，引入了应力函数，平衡微分方程可以自动满足。（×）
改：在常体力情况下，————
8、在常体力下，引入了应力函数，平衡微分方程可以自动满足。（√）
9、在不计体力或体力为常数
情况下，平面问题最后归结为在满足边界条件的前提下求解四阶偏微分方程。
10、在常体力情况下，用应力函数表示的相容方程等价于（D）。
A、平衡微分方程
B、几何方程
C、物理关系
D、平衡微分方程、几何方程和物理关系
解答：用应力函数表示的相容方程是弹性力学平面问题基本方程的综合表达式。它包含了几何方程和物理方程，在常体力情况下，应力函数又恒能满足平衡微分方程。
11、用应力分量表示的相容方程等价于（B）。
A、平衡微分方程
B、几何方程和物理方程
C、用应变分量表示的相容方程
D、平衡微分方程、几何方程和物理方程
12、用应变分量表示的相容方程等价于（B）。
A、平衡微分方程
B、几何方程
C、物理方程
D、几何方程和物理方程
10、图示物体不为单连域的是（C）。
11、对下图所示偏心受拉薄板来说，弹性力学和材料力学得到的应力解答是相同的。（√）
12、某一应力函数所能解决的问题与坐标系的选择无关。（）
改：三次及三次以上的应力函数所能解答的问题与坐标系的选取有关。
12、三次或三次以下的多项式总能满足相容方程。（√）
答：相容方程中的每一项都是四阶导数。
13、函数如作为应力函数，各系数之间的关系是（B）。
A、各系数可取任意值
B、C、D、14、对于承受均布荷载的简支梁来说，弹性力学解答与材料力学解答的关系是（C）。
A、的表达式相同
B、的表达式相同
C、的表达式相同
D、都满足平截面假定
解答：的表达式中多出一项修正项，沿截面高度不再按线性规律分布，这说明平截面假定也不再成立。
15、图示承受均布荷载作用的简支梁，材料力学解答（D）：。
A、满足平衡微分方程
B、满足应力边界条件
C、满足相容方程 D、不是弹性力学精确解
解答：该简支梁的材料力学解答不满足弹性力学的基本方程和边界条件，所以不能作为弹性力学解答。
15、应力函数，不论取何值总能满足相容方程。（√）
16、应力函数，不论取何值总能满足相容方程。（）
改：系数应满足一定的关系才能满足相容方程。
17、对于纯弯曲的细长的梁，由材料力学得到的挠曲线是它的精确解。（√）
解：对于纯弯曲的细长的梁，材力和弹力得到的挠曲线方程是一样的。
18、弹性力学分析结果表明，材料力学中的平截面假定，对纯弯曲的梁来说是正确的。
19、应力函数必须是（C）。
A、多项式函数
B、三角函数
C、重调和函数
D、二元函数
20、弹性力学分析结果表明，材料力学中的平截面假定，对承受均布荷载的简支梁来说是不正确的。
21、函数能作为应力函数，与的关系是（A）。
A、与可取任意值
B、=
C、=-
D、=
22、不论是什么形式的函数，由关系式所确定的应力分量在不计体力的情况下总能满足（A）。
A、平衡微分方程
B、几何方程
C、物理关系
D、相容方程
解答：关系式就是平衡微分方程的齐次解
23、对承受端荷载的悬臂梁来说，弹性力学和材料力学得到的应力解答是相同的。（√）
解答：端部切向面力必须按抛物线规律分布于端部，否则得到的是圣维南近似解。24、20、如果体力虽不是常数，却是有势的力，即体力可表示为：
10、试验证应力分量，是否为图示平面问题的解答（假定不考虑体力）。
解答：1）将应力分量代入平衡微分方程，得0+0=0，得，故不满足平衡微分方程
2）将应力分量代入相容方程：，或写成，故：满足相容方程
3）将应力分量代入边界条件：
主要边界如下：
在边界上：，即0=0，满足；
在边界上：，即0=0，满足；
在边界上：，将题所给表达式代入满足；
在边界上：，将题所给表达式代入满足；
（在及次要边界上，采用圣维南原理等效，不要求学生写出）
4）结论：所给应力分量不是图所示平面问题的解答。
11、图所示楔形体，处形抛物线，下端无限伸长，厚度为1，材料的密度为。试证明：，为其自重应力的正确解答。
证明：该问题为平面应力问题，体力为常量，正确的应力解答要同时满足相容方程、平衡微分方程和应力边界条件。
1）考察是否满足相容方程：将应力分量代入到相容方程中，代入满足；
2）考察是否满足平衡微分方程：
代入第一式：，即0+0+0=0，满足；
代入第二式：，即，满足；
3）考察边界条件：,，，代入第一式：，即
（）；
代入第二式：，即
（）；
曲线的斜率为，而，则，将其连同应力分量代入到（）中，满足；同理代入到（）中，也满足，因此满足边界条件。
故是正确解答。
17、方向（垂直于板面）很长的直角六面体，上边界受均匀压力作用，底部放置在绝对刚性与光滑的基础上，如图所示。不计自重，且
>>。试选取适当的应力函数解此问题，求出相应的应力分量。
解答：1、确定应力函数
分析截面内力：，故选取
积分得：，代入相容方程，有：，要使对任意的x、y
成立，有，积分，得：。
2、计算应力分量，3、由边界条件确定常数
左右边界（）：；；
上边界（）：
4、应力解答为：
18、已知如图所示悬挂板，在O点固定，若板的厚度为1，材料的相对密度为，试求该板在重力作用下的应力分量。
解答：1、确定应力函数
分析截面内力：，故选取
积分得：，代入相容方程，有：，要使对任意的x、y
成立，有，积分，得：。
2、计算应力分量（含待定常数，体力不为0），3、由边界条件确定常数
左右边界（）：，自然满足；；，下边界（）：
4、应力解答为：，20、试检验函数是否可作为应力函数。若能，试求应力分量（不计体力），并在图所示薄板上画出面力分布。
解答：检验函数：因为代入相容方程，满足相容方程，因此该函数可作为应力函数。
应力分量：由应力函数所表示的应力分量表达式求得应力分量为：
板边面力：根据应力边界条件公式，求出对应的边界面力。
上边界：得出
下边界：得出
左边界：得出
右边界：得出
面力分布如图所示：
如图所示，设有任意形状的等厚度薄板，体力可以不计，在全部边界上（包括孔口边界上）受有均布压力，试证明：，就是该问题的正确解答。
1、对于轴对称问题，其单元体的环向平衡条件恒能满足（√）。
解答：在轴对称问题时，不存在剪力，正应力与无关。
2、轴对称圆板（单连域），若将坐标原点取在圆心，则应力公式中的系数不一定为零。（×）。
解答：如存在，当=0时，则必产生无限大有应力，这当然是不合理的。
3、厚壁圆环（多连体），位移计算公式中的系数一定为零。（√）
解答：如存在B，便使同一点产生多值位移，这当然是不合理的。
4、在轴对称问题中，应力分量和位移分量一般都与极角无关。（×）
解答：在轴对称问题中，应力与无关。但一般情况下，位移分量与有关。
5、位移轴对称时，其对应的应力分量一定也是轴对称的；反之，应力轴对称时，其对应的位移分量一定也是轴对称的。（×）
解答：应力轴对称时，应力分量与无关，位移分量通常与有关。当物体的约束也为轴对称时，位移分量也与无关，此时为位移轴对称情况。
6、曲梁纯弯曲时应力是轴对称的，位移并非轴对称。（√）
解答：各截面受有相同的弯矩，因此，各截面应力分布相同，与无关，但各截面的转角与有关。
7、轴对称问题的平衡微分方程有
个。
8、位移表达式中的常数I,K,H
不影响
应力；I,K
表示物体的刚体平移；H
表示物体的刚体转动
；它们由物体的位移约束条件
确定。
9、只有当物体的形状、约束、荷载轴对称
时，位移分量才是轴对称的。
10、平面曲梁纯弯曲时
产生
横向的挤压应力，平面直梁纯弯曲时则
不产生
横向的挤压应力。
11、圆环仅受均布外压力作用时，环向最大压应力出现在内周边处。
12、圆环仅受均布内压力作用时，环向最大拉应力出现在内周边处。
13、对于承受内压很高的筒体，采用组合圆筒，可以降低
环向应力的峰值。
14、圆弧曲梁纯弯时，（C）
A、应力分量和位移分量都是轴对称
B、位移分量是轴对称，应力分量不是轴对称
C、应力分量是轴对称，位移分量不是轴对称
D、应力分量和位移分量都不是轴对称
15、圆弧曲梁纯弯时，（C）
A、横截面上有正应力和剪应力
B、横截面上只有正应力且纵向纤维互不挤压
C、横截面上只有正应力且纵向纤维互相挤压
D、横截面上有正应力和剪应力，且纵向纤维互相挤压
16、如果必须在弹性体上挖孔，那么孔的形状应尽可能采用（C）。
A、正方形
B、菱形
C、圆形
D、椭圆形
17、孔边应力集中是由于受力面减小了一些，而应力有所增大。（×）
改：孔边应力集中是由于孔附近的应力状态和位移状态完全改观所引起的。
18、设受力弹性体具有小孔，则孔边应力将远大于
无孔时的应力，也将远大于
距孔较远
处的应力。
19、孔边应力集中的程度与孔的形状
有关，与孔的大小
几乎无关。
20、孔边应力集中的程度越高，集中现象的范围越
小（局部）。
21、如图所示板的小圆孔处，若用厚度和大小相同的板紧密焊上，使孔边位移一致。当所补材料与开孔板相同时，在开孔板的孔边b处有=
；当所补材料的弹性模量小于开孔板的弹性模量时，在开孔板的孔边b处有应该
介于实心与开孔之间
；当所补材料的弹性模量稍大于开孔板的弹性模量时，在开孔板的孔边b处有。
22、上图示开孔薄板中的最大应力应该是（B）。
A、点的B、点的C、点的D、点的23、上图示开孔薄板的厚度为t，宽度为h，孔的半径为r，则b点的（D）。
A、q
B、qh/(h-2r)
C、2q
D、3q
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