光学基础知识（5篇材料）

第一篇：光学基础知识

光学基础知识

物理学的一个部门。光学的任务是研究光的本性，光的辐射、传播和接收的规律；光和其他物质的相互作用（如物质对光的吸收、散射、光的

机械作用和光的热、电、化学、生理效应等）以及光学在科学技术等方面的应用。

17世纪末，牛顿倡立“光的微粒说”。当时，他用微粒说解释观察到的许多光 学现象，如光的直线性传播，反射与折射等，后经证明微粒说并不正确。1678 年惠更斯创建了“光的波动说”。波动说历时一世纪以上，都不被人们所重视，完全是人们受了牛顿在学术上威望的影响所致。当时的波动说，只知道光线会在

遇到棱角之处发生弯曲，衍射作用的发现尚在其后。1801年杨格就光的另一现象（干涉）作实验（详见词条：杨氏干涉实验）。他让光源S的光照亮一个狭长的缝隙S，这个狭缝就可以看成是一条细长的光源，从这个光源射出的光线再通1 过一双狭缝以后，就在双缝后面的屏幕上形成一连串明暗交替的光带，他解释说

光线通过双缝以后，在每个缝上形成一新的光源。由这两个新光源发出的光波在

抵达屏幕时，若二光波波动的位相相同时，则互相叠加而出现增强的明线光带，若位相相反，则相互抵消表现为暗带。杨格的实验说明了惠更斯的波动说，也确 定了惠更斯的波动说。同样地，19世纪有关光线绕射现象之发现，又支持了波 动说的真实性。绕射现象只能借波动说来作满意的说明，而不可能用微粒说解释。

20世纪初，又发现光线在投到某些金属表面时，会使金属表面释放电子，这种 现象称为“光电效应”。并发现光电子的发射率，与照射到金属表面的光线强度

成正比。但是如果用不同波长的光照射金属表面时，照射光的波长增加到一定限

度时，既使照射光的强度再强也无法从金属表面释放出电子。这是无法用波动说

解释的，因为根据波动说，在光波的照射下，金属中的电子随着光波而振荡，电

子振荡的振幅也随着光波振幅的增强而加大，或者说振荡电子的能量与光波的振

幅成正比。光越强振幅也越大，只要有足够强的光，就可以使电子的振幅加大到

足以摆脱金属原子的束缚而释放出来，因此光电子的释放不应与光的波长有关。

但实验结果却违反这种波动说的解释。爱因斯坦通过光电效应建立了他的光子学

说，他认为光波的能量应该是“量子化”的。辐射能量是由许许多多分立能量元

组成，这种能量元称之为“光子”。光子的能量决定于方程 E=hν 式中E=光子的能量，单位焦耳

-34h=普朗光常数，等于6.624?10焦耳?秒

ν=频率。即每秒振动数。ν=c／λ，c为光线的速度，λ为光的波长。现代的观念，则认为光具有微粒与波动的双重性格，这就是“量子力学”的基础。

在研究和应用光的知识时，常把它分为“几何光学”和“物理光学”两部分。适

应不同的研究对象和实际需要，还建立了不同的分支。如光谱学，发光学、光度

学，分子光学、晶体光学，大气光学、生理光学和主要研究光学仪器设计和光学

技术的应用光学等等。

严格地说，光是人类眼睛所能观察到的一种辐射。由实验证明光就

是电磁辐射，这部分电磁波的波长范围约在红光的0.77微米到紫光的0.39微米

之间。波长在0.77微米以上到1000微米左右的电磁波称为“红外线”。在0.39 微米以下到0.04微米左右的称“紫外线”。红外线和紫外线不能引起视觉，但

可以用光学仪器或摄影方法去量度和探测这种发光物体的存在。所以在光学中光 的概念也可以延伸到红外线和紫外线领域，甚至X射线均被认为是光，而可见光 的光谱只是电磁光谱中的一部分。

物理学上指能发出一定波长范围的电磁波（包括可见光与紫外线、红外线和X光线等不可见光）的物体。通常指能发出可见光的发光体。凡物体自

身能发光者，称做光源，又称发光体，如太阳、恒星、灯以及燃烧着的物质等都

是。但像月亮表面、桌面等依靠它们反射外来光才能使人们看到它们，这样的反

射物体不能称为光源。在我们的日常生活中离不开可见光的光源，可见光以及不

可见光的光源还被广泛地应用到工农业，医学和国防现代化等方面。光源主要可

分为：热辐射光源，例如太阳、白炽灯、炭精灯等；气体放电光源，例如，水银

灯、荧光灯等。激光器是一种新型光源，具有发射方向集中、亮度高，相干性优

越和单色性好的特点。

光学中以光的直线传播性质及光的反射和折射规律为基础的学科。它研究一般光学仪器（如透镜、棱镜，显微镜、望远镜、照相机）的成像

与消除像差的问题，以及专用光学仪器（如摄谱仪、测距仪等）的设计原理。严

格说来，光的传播是一种波动现象，因而只有在仪器的尺度远大于所用的光的波

长时，光的直线传播的概念才足够精确。由于几何光学在处理成像问题上比较简

单而在大多数情况下足够精确，所以它是设计光学仪器的基础。光学中研究光的本性以及光在媒质中传播时各种性质的学科。物理光学过去也称“波动光学”，从光是一种波动出发，能说明光的干涉、衍射

和偏振等现象。而在赫兹用实验证实了麦克斯韦关于光是电磁波的假说以后，物

理光学也能在这个基础上解释光在传播过程中与物质发生相互作用时的部分现 象，如吸收，散射和色散等，而且获得一定成功。但光的电磁理论不能解释光和

物质相互作用的另一些现象，如光电效应、康普顿效应及各种原子和分子发射的

特征光谱的规律等；在这些现象中，光表现出它的粒子性。本世纪以来，这方面 的研究形成了物理光学的另一部门“量子光学”。

光源发出之光，通过均匀的介质时，恒依直线进行，叫做光的直

进。此依直线前进之光，代表其前进方向的直线，称之为“光线”。光线在几何

光学作图中起着重要作用。在光的直线传播，反射与折射以及研究透镜成像中，都是必不可少且要反复用到的基本手段。应注意的是，光线不是实际存在的实物，而是在研究光的行进过程中细窄光束的抽象。正像我们在研究物体运动时，用质

点作为物体的抽像类似。

指地球进入月球的本影中，太阳被遮蔽的情形。当太阳、月球和 地球在同一条直线上时便会发生。月球每月都会处于太阳与地球之间，不过日食

并不能每月看到，这是因为白道（月球的轨道）平面对地球轨道有5?的倾角。月球可能时而在黄道之上或时而在黄道之下，故其阴影不能落在地球上。只有当

太阳、月球和地球在一直线内，才能产生日蚀。如果地球的某一部分在月影之内，即发生日蚀；日蚀有全蚀、偏蚀、环蚀三种。地球上的某些地方正位于月球的影

锥之内（即在基本影之内）这些地方就能观看到日全蚀。锥外虚影所射到的地方

（即半影内的地方）则看到偏蚀。月球离地球较远的时候，影锥尖端达不到地面，这时从圆锥的延长线中央部分看太阳的边缘，还有狭窄的光环，这就是发生的环

蚀现象。环蚀在亚洲，一百年中只能遇见十几次，在一个小地区欲见环蚀者，数

百年也难得有一次机会。月影投到地面上，急速向西走，所以某一地点能够看见 的全蚀时间非常的短，最长不过七分半钟，平均约3分。日全蚀带的宽度，平均约160公里。在某一地点能够看见日全蚀的机会，非常的少；平均360年只有一

次。日全蚀的机会虽少，而需要观测和研究的问题甚多。例如日月相切时刻的测

定。爱因斯坦引力说的证明等等。在我国古代称之为岁星，是九大行星中最大也最重的行星，它的 直径比地球的直径大11倍，它的质量也比地球重317倍。它的自转周期为9.842 小时，是所有行星中最快的一个。木星上的大气分布很广阔，其组成含氢（H）2 氮（N）、沼气（甲烷CH）及氨气（NH），因此，其表面完全为昏暗所笼罩着。243 木星离地球的距离为628 220 000公里，它的赤道直径为142 804公里，比地球

要大11倍。虽然它是太阳系最大的一颗行星，但它却有最短的自转周期，比起

地球的一天短了14小时6分钟；故知它是以极其惊人的速度不停地自转着，就

是在其赤道上的某一质点最少也以时速45 000公里的速度卷旋前进着。离心力在赤道地带也大得惊人，结果便造成赤道的凸出，使此行星变成如一个压扁的橙

子一样。木星有四颗大卫星，被命名为木卫

一、木卫二„，都能用小望远镜看到，甚至有人能用肉眼观察到。显然它们的体积必定相当可观，它们的直径木卫一约

是3719公里，木卫二约是3139公里，木卫三约是5007公里，木卫四约是5184 公里。在这四颗卫星中，最靠近木星表面的一颗就是木卫一。由于巨大的卫星引 力。木卫一只能以42小时半的时间环绕木星一周。在这些木卫环绕木星的过程

中，它们有时在木星之后所谓被掩，有时在木星的阴暗面，称为蚀，有时在木星

前叫作凌犯。

当地球位于太阳和月球之间而且是满月时，进入地影的月球，就

会发生月蚀。月球全部走到地影中的时候，叫做全蚀；只有一部分进入本影的时

候，叫做偏蚀。月全蚀的时候可分做五象，当月球和本影第一次外切的时候，叫

做初亏；第一次内切的时候叫做蚀既；月心和本影中心距离最近的时候，叫做蚀

甚；当月球和本影第二次内切的时候，叫做生光；第二次外切的时候叫做复圆。

偏蚀时，只有初亏、蚀甚、复圆三种现象。月蚀现象一定发生于望（阴历十五）的时候；但是望的时候，未必发生月蚀。这是因为白道（月球运行轨道）和黄道

（地球运行的轨道）不相一致的缘故。但望时的月球如果距离交点太远，将不能

发生月蚀；必须在某一定距离之内，才可以发生月食，这一定的界限，叫做月蚀

限；这限界是随日、月、地球的距离和白道交角的变化而略有变动，最大值为 12.2?，最小值为9.5?。月蚀最长时共维持3小时40分，其中1时40分为全 蚀，其余两小时为偏蚀。月蚀如在地平以上发生，则因地球自转，故可见地区超

过半个地球。月全蚀时因地球大气反射红光进入地影，故可见古铜色微光之月面。

月蚀次数虽较少，但见蚀带极广，而日蚀带狭窄，故同一地区之居民，看见月蚀

之次数较日蚀多。

一般指光在真空中的传播速度。真空中的光速是物理学的常数之

一，它的特征是：（1）一切电磁辐射在真空中传播的速率相同，且与辐射的频

率无关；（2）无论在真空中还是在其他物质媒质中，无论用什么方法也不能使

一个信号以大于光速c的速率传播；（3）真空中光速与用以进行观测的参照系

10无关。如果在一伽利略参照系中观察到某一光信号的速率为c=2.99793?10厘米／秒，那么，在相对此参照系以速度v平行于光信号运动的另一个伽利略参照

系中，所观测到的光信号一定也是c，而不是c＋v（或c-v），这就是相对论的基础；（4）电磁学理论中的麦克斯韦方程和罗伦兹方程中都含有光速。当用高

斯单位来写出这两个方程时，这一点特别明显。光在真空中的速度为c，在其他媒质中，光的速度均小于c，且随媒质的性质和光波的波长而不同。

伽利略曾经建议，使光行一段7.5千米的路程以测定其速度，但因所用的设备不完善而未成功。此后，直到1675年，丹麦学者罗默在巴黎求得光速之可用数值。罗默把他的观察扩展到宇宙之间，而其所用的研究对象

则为木星卫星的成蚀。这些卫星之中最内层的

因此，每经过此一周期之间隔，M便再次进入木星J之阴影中，而使地球上的观察者暂时无法看到它。罗默发现，当地球E环绕太阳S作公转

木星卫星的成蚀要迟14秒钟会才发生；又当地球在同一时间（即

至于木星卫星的实际绕转周期，则可根据地球公转到E或E时所作之观测58 2求得。罗默认为此一现象，确实是由于地球从E运行到W之时，光之进行必须1 跟在地球后面追赶上去，而当地球由E运行到E时，则光之进行可对着地球迎67 着赶上所致。由此可知，E与E或E与E之间的距离，与地球在木星的卫星绕木1267 星一周所需要的时间内运行的路程相符合。因为地球公转速度为30千米／秒，所以此二距离都是等于42.5?60?60?30（千米），约为，4 600 000千米。这说明光需要多走14秒钟始能赶上地球由E至E的这一段距离；另一方面它在地12 球由E至E向光迎头赶上的这段距离中，光之行进却能省下14秒钟。由此得到67 光速约稍大于300 000千米／秒（4 600 000／14?328 000千米／秒）。当地球由E远离木星而继续运转至E、E„等处时，那么当靠近E时，则每次成蚀延2345迟之时间相继地累积起来，直到地球渐近于E时成蚀延迟时间逐渐减少为零了5（此乃由于木星与地球间的距离之增加，由于接近E而渐渐减少，终于抵达E55而趋于零所致）。故成蚀延迟之时间，当地球在半年之中由E运转至E时，每85次成蚀延迟时间相加起约等于1000秒。这也就是光从木星到达E和光从木星到5达E8这两段行程所需的时间差（亦即光行经地球公转轨道直径EE所需之时间）。58由天文学上可知地球公转的轨道这直径为d=300 000 000千米；利用此数值计算出的光速为

这一数值要比根据每连续两次木星卫星成蚀之时差所求得的光速更可靠一 些。罗默测出的光速c=315 000千米／秒，和现在科学家采用更较精细的量度方

法在真空中求得之光速的数值c=299 696?4千米／秒，实极接近。c=299 796 这个数值是美国物理学家迈克耳孙测出的。在激光得以广泛应用以后，开始利用

激光测量光速。其方法是测出激光的频率和波长，应用 c=λν

计算出光速c，目前这种方法测出的光速是最精确的。根据1975年第15届 国际计量大会决议，把真空中光速值定为 c＝299 792 458米／秒。

8在通常应用多取c=3?10米／秒。

Michelson（1852～1931年）美国物理学家。他创造的迈克耳孙干涉仪对光学和近代物理学是一巨大的贡献。它不但可用来测定微小长度、折射率和光波波长等，也是现代光学仪器如付立叶光谱仪等仪器的重要组成部 分。他与美国化学家莫雷（1838～1923年）在1887年利用这种干涉仪，作了著名的“迈克耳孙—莫雷实验，这一实验结果否定了以太的存在，从而奠定了相对 论的实验基础。1926年用多面旋镜法比较精密地测定了光的速度。光在均匀媒质中是沿着直线传播的。因此，在点光

源（即其线度和它到物体的距离相比很小的光源）的照明下，物体的轮廓和它的

影子之间的关系，相当于用直线所做的几何投影。光的直线传播定律是人们从实

践中总结出来的。而直线这一概念本身，显然也是由光学的观察而产生的。作为

两点间的最短距离是直线这一几何概念，也就是光在均匀媒质中沿着它传播的那

条线的概念。所以自古以来，在实验上检查产品的平直程度，均以视线为准。但

是，光的直线传播定律并不是在任何情况下都是适用的。如果我们使光通过很小 的小孔，则

我们只能得到一个轮廓有些模糊的小孔的像。孔越小，像越模糊。当孔

而引起的。

光遇到物体或遇到不同介质的交界面（如从空气射入水面）

时，光的一部分或全部被表面反射回去，这种现象叫做光的反射，由于反射面的

平坦程度，有单向反射及漫反射之分。人能够看到物体正是由于物体能把光“反 射”到人的眼睛里，没有光照明物体，人也就无法看到它。在光的反射过程中所遵守的规律：（1）入射光线、反射

光线与法线（即通过入射点且垂直于入射面的线）同在一平面内，且入射光线和

反射光线在法线的两侧；（2）反射角等于入射角（其中反射角是法线与反射线 的夹角。入射角是入射线与法线的夹角）。在同一条件下，如果光沿原来的反射

线的逆方向射到界面上，这时的反射线一定沿原来的入射线的反方向射出。这一

点谓之为“光的可逆性”。

当一束平行的入射光线射到粗糙的表面时，因面上凹凸不平，所以入射线虽然互相平行，由于各点的法线方向不一致，造成反射光线向不同的

方向无规则地反射，这种反射称之为“漫反射”或“漫射”。这种反射的光称为

漫射光。很多物体，如植物、墙壁、衣服等，其表面粗看起来似乎是平滑，但用

放大镜仔细观察，就会看到其表面是凹凸不平的，所以本来是平行的太阳光被这

些表面反射后，弥漫地射向不同方向。

镜的反射面是光滑平坦的面，叫做平面镜。普通使用的镜是在

磨平后的玻璃背面涂有银，或涂锡和水银的合金。物体放在镜前时，物体即映于 镜中而可以看见。这是由于物体反射出的光，于镜面反射后进入眼睛所致。平面

镜成像，并非光线实际的集合点，所以叫做虚像。平面镜所成之像的大小和原物

体相同，其位置和原物体成对称，因为像和镜面的距离，恒与物体和镜面的距离

相等。实物在两平面镜间可引起多次反射而形成复像，其在每镜中除由原物各成

一像小，余皆互以他镜之像为物而形成。

从海面下伸出海面或从低洼坑道伸出地面，用以窥探海面或地

面上活动的装置，其构造与普通的望远镜相同，唯另加两个反射镜使物光经两次

反射而折向眼中。潜望镜常用于潜水艇，坑道和坦克内用以观察敌情。反射面为球面的镜，可用以成像。球面镜有凹、凸两种，反射

面为凹面的称“凹面镜”，反射面为凸面的称“凸面镜”。连接镜面顶点与其球

心的直线称为“主轴”。与主轴相近而与它平行的一束光线，被镜面反射后，反

射光线（或其延长线）与主轴相交，其交点称为“焦点”。镜面顶点和焦点之间 的距离称为“焦距”，等于球半径的一半。凹镜的球心和焦点（实焦点）都在镜

前，凸镜的球心和焦点（虚焦点）都在镜后。凹镜有使入射光线会聚的作用，所 以也称“会聚镜”，凸镜有使入射光线发散的作用，所以也称“发散镜”。在反

射望远镜中用到凹镜；在汽车前面供驾驶员看后面车辆情况的镜子，则是凸镜。

又称“反射本领”。是反射光强度与入射光强度的比值。不同

材料的表面具有不同的反射率，其数值多以百分数表示。同一材料对不同波长的

光可有不同的反射率，这个现象称为“选择反射”。所以，凡列举一材料的反射

率均应注明其波长。例如玻璃对可见光的反射率约为4％，锗对波长为4微米红外光的反射率为36％，铝从紫外光到红外光的反射率均可达90％左右，金的选择性很强，在绿光附近的反射率为50％，而在红外光的反射率可达96％以上。此外，反射率还与反射材料周围的介质及光的入射角有关。上面谈及的均是指光

在各材料与空气分界面上的反射率，并限于正入射的情况。

对于凸面镜只能使特成正立、缩小的虚像。如图4－2（a）所示。由物A点出发的平行于光轴的光线，达到镜面后将反射，其反射光的延长

线必交球面镜的焦点F上。而从A射向F的光线被球面反射后将平行于光轴。这

两条反射线，没有实交点，只有虚交点A′，也就是说视觉认为这两条光线是从

A′发出的。物体上的B点发出的沿光轴的光线，即平行于光轴，又过焦点，故 B′为B点的像。在物体AB上的各点，接照前述办法作图，其各点的像点都在A′B′上，故A′B′即为AB的像。无论物AB在何处，它所发出的光射到球面镜后

而反射的光，没有实交点，因此所成之像必为虚像。由图中可以看出，物体在轴 的上方，所成的虚像也在轴的上方，故所成之像为正立。无论AB在什么位置，从A点出发的平行于轴的光线一定在AF方向的光线的上方。此两线的交点A′必比A点更靠近轴，所以像是缩小的。根据上述方法作图可知凹透镜成像可有三

种情况：（1）物在凹镜前二倍焦距以外时，是倒立缩小的实像，见图4－2（b）。（2）物在两倍焦距以内，焦点以外时，则成倒立放大的实像，见图4－2（c）。（3）当物位于焦点以内时，则成正立的放大的虚像，见图4－2（c）。

凡光线在通过疏密不同介质交界面时改变方向的现象，称为

光之折射。如图4－3所示，光线AB由空气内斜向射至水面，自入射点B起，就向这点的法线EE′偏折而取BM的方向。若在水底置一平面镜M，使反射线MC再由水中透入空气，则自入射点C起，离开法线FF′偏折，而取CD的方向。偏折后的光线BM和CD，称为折射线，折射线和法线所成的角，如?E′BM和?FCD，称为折射角。由此可知光线由稀的介质入射到密的介质时，折射线常向法线偏向，故折射角常比入射角小；若由密的介质透入稀的介质时，折射线常离法线而偏向，折射角常比入射角大。当光线通过介质的密度在不断变化时，光线前进的方向也

随之而改变，因此我们隔着火盆上的热空气看对面的东西时，会觉得那东西不停

地在闪动着。这是由于火盆上面的空气因受热很快地上升，这部分空气的密度便

和周围空气的密度不同，而且热度还不断在变化，当由物体射来的光线通过这样 的空气，其折射光线的路径不断发生变化，就会使物体变成了闪动的形状。在炎

夏中午时分，假使躺在地上来看树木、房屋和人物，它们的轮廓好像是透过一层

流动的水一样，而且动摇不定。这是因为那时十分炎热，地面的辐射热很多，温

度高，接近地面的空气受热，密度变小，因而上升，成为向上流动的气流，由物

体射来的光线通过这种变动着的气流折射光线的路径就不断改变，因此所看到的

物便都动摇不定。我们在夜里看到天空中恒星的闪动，也是这个道理。大气里经 常存在着密度不同的气流和旋涡，当恒星的光线通过这种气流时，就会使它原来

折射的路径发生变化，一会儿到左，一会儿到右，恒星是不会闪动的，都是这折

射光造成的。又如太阳位于地平线附近时，光之折射作用尤大。在地平线下的太

阳，阳光从太空（真空）平射至逐渐变化的光密媒质空气中而发生的折射，光线

传到地面是一曲线，因为光之折射的关系，太阳看上去就如同刚刚接触到地平线 的下缘一样，其实它业已落至地平线以下了。同理，当太阳刚刚还在地平线下的

时候，看上去它已升起来了。所以我们可以说：太阳实际上比我们肉眼所见的要

落得早些而起的迟些；这等于说，光之折射将我们的白天稍稍加长了一点。

在光的折射现象中，确定折射光线方向的定律。当光由第一

媒质（折射率n）射入第二媒质（折射率n）时，在平滑界面上，部分光由第一12 媒质进入第二媒质后即发生折射。实验指出：（1）折射光线位于入射光线和界 面法线所决定的平面内；（2）折射线和入射线分别在法线的两侧；（3）入射角i的正弦和折射角i′的正弦的比值，对折射率一定的两种媒质来说是一个常数，即

此定律是几何光学的基本实验定律。它适用于均匀的各向同性的媒质。用来 控制光路和用来成象的各种光学仪器，其光路结构原理主要是根据光的折射和反

射定律。此定律也可根据光的波动概念导出，所以它也可应用于无线电波和声波

等的折射现象。

表示在两种（各向同性）媒质中光速比值的物理量。光从第一

媒质进入第二媒质时（除垂直入射外），任一入射角的正弦和折射角的正弦之比

对于折射率一定的两种媒质是一个常数。这常数称为“第二媒质对第一媒质的相），并等于第一媒质中的 对折射率”。（n12

第一媒质）的折射率称为这媒质的“绝对折射率”，简称“折射率”。由于 光在真空中传播的速度最大，故其他媒质的折射率都大于1。同一媒质对不同波

长的光，具有不同的折射率；在对可见光为透明的媒质内，折射率常随波长的减 小而增大，即红光的折射率最小，紫光的折射率最大。通常所说某物体的折射率

数值多少（例如水为1.33，玻璃按成分不同而为1.5～1.9），是指对钠黄光（波

-10长5893?10米）而言的。

折射率较大的媒质（光在其中速度较小）与折射率较小的媒质（光在其中速度较大）相比较，前者称“光密媒质”，后者称“光疏媒

质”。如水对空气为光密，空气对水为光疏。光从光疏媒质进入光密媒质时，要

向接近法线方向折射，即折射角小于入射角；光从光密媒质进入光疏媒质时，要

离开法线折射，即折射角大于入射角。

折射定律的解释，是利用原始形态的惠更斯原理。这种形式的惠更斯原理，实质上是几何光学的原理，并且严格地说，只有在几何光

学适用的条件下，也即在光波的波长和波阵面的线度相比为无穷小时，才能够加

以应用。在这些条件下，它使我们能够导出几何光学的折射定律。假设以v表示1 第一种媒质中的光波速度，以v表示第二种媒质中的波速。设i是波阵面的法线2 OC与折射媒质表面的法线OD之间的夹角，见图4－4。设在时刻t=0，波阵面的C点到达媒质表面时，和点O重合，则在波阵面从A′点到达第二种媒质（点B）所需的时间为τ，次波便从作为中心的点O出发，传播到某一个距离Of。以点O，O等为中心的各个次波，到指定时刻都传播到相应的距离，在第二种媒质中12 给出许多元球面波f、f„„。按照惠更斯原理，诸元波的包络面，即平面Bfff，1221指出波阵面的实在位置。显然

将数值A′B=vτ和Of=vτ代入式中，得到： 12 vτsinr=vτsini 12 或

由此看到，惠更斯的理论解释了折射定律，并且很容易使折射率的数值和傅 科在150多年以后所做的实验结果相符。应当注意，在折射现象中，光经过两种

媒质，所以折射率与两种媒质有关，当光由媒质?射入媒质?，这个折射率是指 媒质?对媒质?的相对折射率，通常记作

折射率，通常用n来表示，显然

光由光密（即光在其中传播速度较小的）媒质射到光疏（即光

在其中传播速度较大的）媒质的界面时，全部被反射回原媒质内的现象。光由光 密媒质进入光疏媒质时，要离开法线折射，如图4－5所示。当入射角θ增加到某种情形（图中的e射线）时，折射线延表面进行，即折射角为90?，该入射角θ称为临界角。若入射角大于临界角，则无折射，全部光线均反回光密媒质c（如图f、g射线），此现象称为全反射。当光线由光疏媒质射到光密媒质时，因为光线靠近法线而折射，故这时不会发生全反射。

光从光密媒质射到光疏媒质的界面时，折射角大于入射角。当

折射角为90?时，折射光线沿媒质界面进行，这时的入射角称为“临界角”。当入射角大于临界角时，折射定律就无法适用了，而只会发生全反射现象。光由

水进入空气的临界角约为48.5?，从玻璃进入空气的临界角，随玻璃的成分不 同而异，约在30?～42?之间。利用光的折射定律可以求出其临界角。应注意，这时光是由光密媒质射向光疏

如果光是由某种媒质射向空气界面，则n是该媒质对空气的折射率，光导纤维是利用全反射规律而使光沿着弯曲途径传播的光学

元件。它是由非常细的玻璃纤维组成束，每束约有几万根，其中每根通常都是一 种带套层的圆柱形透明细丝，直径约为5～10微米，可用玻璃、石英、塑料等材料在高温下控制而成。它已被广泛地应用于光学窥视（传光、传像）和光通讯。

光导纤维的结构如图4－6所示，内层材料选取的折射率大，外层材料的折射率

低，就是要在内外层之间的界面上产生全反射，以保证光的传输效率。如图4－

7所示，单箭头线表示临界光线，它在内外层分界面上的入射角等于或小于临界

角A。若在折射率为n的媒质中入射角大于i的那些光线（以双箭头表示），在00n、n分界面上的入射角就小于A，这些光线无法通过纤维而在其中传播。只有12 在媒质n中其顶角为2i的锥体内的全部光线才能在光学纤维中传播，根据临界00 角的定义。

和折射定律 sini=nsini n0011 可得

所以对于一定的n和n，i的值是固定的，纤维所容许传播的光线所占的范120 围是一定的。要使更大范围内的光束能在光学纤维中传播，应该选择n和n的12 差值较大的材料。通常把nsini的值叫做光导纤维的数值孔径。光导纤维可用00于潜望镜和内窥视系统，它可以窥视人眼所观察不到的或有损于人体健康的地

方。国防上可以制成各种坦克、飞机或舰艇上的潜望镜。医学上可以用来制作胃、食道、膀胱等内腔部位进行检查和依断的各种医用窥镜。如果配有大功率激光传

输的光学纤维，还可进行内腔激光治疗。由于光纤通讯与电通讯相比具有许多优

点，诸如抗电磁干扰性强、频带宽和保密性好、通讯容量大，设备轻巧，制取纤

维的二氧化硅的资源又十分丰富。近年来已有数百条光纤通讯线路在世界各地进

行试验或正式运动。光导纤维的问世，为光能的应用开辟了更广阔的天地。透明材料（如玻璃、水晶等）做成的多面体。在光学仪器中应用

很广。棱镜按其性质和用途可分为若干种。例如，在光谱仪器中把复合光分解为

光谱的“色散棱镜”，较常用的是等边三棱镜；在潜望镜、双目望远镜等仪器中

改变光的进行方向，从而调整其成像位置的称“全反射棱镜”，一般都采用直角

棱镜。

光通过一三棱镜的偏向角等于入射角与出射角之和减去

棱镜的折射棱角。如图4－8所示。a为棱镜的折射棱角，当光束SB入射到棱镜时，经连续发生两次折射，出射光线（CS′和入射光线SB之间的夹角，叫做偏向角“δ”。由图不难看出：

-i）+（i′-i′）=（i+i′）-（i+i′）=i+i′-a δ=（i1212112211 如果保持入射线的方向不变，而将棱镜绕垂直于图面的轴线旋转，则偏向角 必然随之而改变。可以证明，如果入射角等于出射角时，即在i=i′时，则偏11向角最小，称为最小偏向角。用δ表示。min δ=2i-α min1 由此可得

又当i=i′时，折射角 12

利用这两个特殊的入射角和折射角，可以计算棱镜材料的折射率

利用最小偏向角测折射率，非常方便也很精确。折射棱角a很小的棱镜，光线通过它时产生的偏向角可按下列方法推出。即由折射定律可知 sini＝nsini，sinii′=nsini′。1212 在折射棱角a很小和近轴光线的条件下，?BEC的底角i，i′很小，所以 22 i?ni,i′?ni′ 1212 则有

δ=ni+ni′-α=n(i+i′)-α=(n-1)α 2222 运用这个近似关系，可以推导出薄透镜的物像关系式。复色光被分解为单色光，而形成光谱的现象，称之为“色散”。

色散可通过棱镜或光栅等作为“色散系统”的仪器来实现。例如，白色光线射于

三棱镜，则通过棱镜之后，光线被分散为由不同颜色光组成的色彩光谱。如一细

束阳光可被棱镜分为红、橙、黄、绿、蓝、靛、紫七色光。这是由于复色光中的

各种色光的折射率不相同。当它们通过棱镜时，传播方向有不同程度的偏折，因

而在离开棱镜则便各自分散。折射率较大的紫色光偏向大，而折射率较小的红光

则偏向小。由于各色光的折射率有大小之分（这是由于各色光的频率不同造成的，频率高的折射率大），所以非单色光才会发生色散。当一白光由空气射入水或玻

璃时，折射后分成各色的光，若玻璃为两面平行的平板，则光从玻璃射出的线平行，不同色光再行重叠，并未发现色散现象。若光通过棱镜，不同色光之出射线

不平行，色散现象较易观察。

复色光经过色散系统（如棱镜、光栅）分光后，被色散开的单色

光按波长（或频率）大小而依次排列的图案。例如，太阳光经过三棱镜后形成按

红、橙、黄、绿、青、蓝、紫次序连续分布的彩色光谱。红色到紫色，相应于波

10长由7，700～3800?10米的区域，是为人眼能感觉的可见部分。红端之外为波长更长的红外光，紫端之外则为波长更短的紫外光，都不能为肉眼所觉察，但能

用仪器记录。因此，按波长区域不同，光谱可分为红外光谱，可见光谱和紫外光

谱；按产生的本质不同，可分为原子光谱、分子光谱；按产生的方式不同，可分

为发射光谱、吸收光谱和散射光谱；按光谱表观形态不同，可分为线光谱、带光

谱和连续光谱。光谱的研究已成为一门专门的学科，即光谱学。光谱学是研究原

子和分子结构的重要学科。

光学仪器的一种重要元件，由透明物质（如玻璃、水晶等）制成。

光线通过透镜折射后可以成像。按照其形状或成像要求的不同，透镜可分为许多

种类，如两面都磨成球面，或一面是球面另一面是平面的称“球面透镜”；两面 都磨成圆柱面，或一面是圆柱面一面是平面的称“柱面透镜”。透镜一般可分为

凸透镜和凹透镜两大类。

凸透镜是中央部分较厚的透镜。凸透镜分为双凸、平凸和凹凸

（或正弯月形）等形式，如图4－9所示。薄凸透镜有会聚作用故又称聚光透镜，较厚的凸透镜则有望远、发散或会聚等作用，这与透镜的厚度有关。将平行光线

（如阳光）平行于轴（凸透镜两个球面的球心的连线称为此透镜的主光轴）射入

凸透镜，光在透镜的两面经过两次折射后，集中在轴上的一点，此点叫做凸透镜 的焦点（记号为F），凸透镜在镜的两侧各有一焦点，如为薄透镜时，此两焦点

至透镜中心的距离大致相等。凸透镜之焦距如图4－10所示，是指焦点到透镜中心的距离，通常以f表示。凸透镜球面半径越小，焦距越短，凸透镜可用于放大

镜、老花眼及远视的人戴的眼镜、显微镜、望远镜的透镜等。

两侧面均为球面或一侧是球面另一侧是平面的透明体，中间部

分较薄，称为四透镜。分为双凹、平凹及凸凹透镜三种，如图4－11a所示之A、H，称为主轴，其中央之点O称B、C。其两面曲率中心之连线图4－11b所示之G1 为光心。通过光心的光线，无论来自何方均不折射。图4－11c表示，平行主轴之光束，照于凹透镜上折射后向四方发散，逆其发散方向的延长线，则均会于与

光源同侧之一点F，其折射光线恰如从F点发出，此点称为虚焦点。在透镜两侧

各有一个。凹透镜又称为发散透镜。四透镜的焦距，如图4-12所示。是指由焦点到透镜中心的距离。透镜的球面曲率半径越大其焦距越长，如为薄透镜，则其

两侧之焦距相等。

人们能感觉到物，是由于物体各点所反射的光，经过人眼这个

光学系统（相当一个焦距可调的凸透镜）成像于视网膜上，再由视神经传到大脑

而造成视觉，从光学的角度讲，物点是发散光束的顶点，所以物就是由这些发散

光束顶点的组合而成。如果光束经不同媒质的界面反射或折射以后，光线的方向

虽然改变了，但反射光线或折射光线所构成的光束仍然有一个顶点“P′”，这 个顶点P′就叫做像点，在这种情况下，每个像点和物点间建立了一一对应的关

系。这些像点的组合就是像。如果光束中各光线确实在某点会聚，那么该会聚光

束的顶点叫做实像；如果光束经界面反射或折射后是发散的，但这些光线反向延

长后，能够找到光束的顶点，则该发散发束的顶点叫做虚像。物和像则是这些光

束顶点的集合。在空间中的物，它向所有方向反光，眼睛无论在何处，只要找对

方向都可以看到物。像则不然，因为平面镜或透镜的反射或折射的光束不是向所

有方向，光束总是局限在一定的范围内。如果人眼恰处于光束所在的范围内，便

可看到像，但是当眼睛位于反射或折射光束的范围之外时，眼睛是看不到像的。

因为这些光束不能进入人的眼睛。

物体发出的光线经过光具组（如反射镜、透镜组等）反射

或折射后，重新会聚而造成的与原物相似的图景，实像可以显映在屏幕上，能使

照像底片感光。摄影或放映电影都必须利用实像。若物体发出的光线经光具组反

射或折射后，如为发散光线，则它们反向的延长线（虚光线）相交时所形成的像 称为“虚像”。虚像不能显映在屏幕上，也不能使照像底片感光，只能用人眼观

察到。在放大镜、显微镜、望远镜等光学仪器中观察到的像都是虚像。在光具组中，常按不同的要求使几个透镜来达到成像的目的，以

两个透镜为例，如果第一个透镜所形成的实像位于第二个透镜的后面，则对第二

个透镜来说，这像就称为“虚物”。

在研究透镜成象光学中有几个重要的特定名称。它们

是：（1）主光轴它是连接透镜两球面曲率中心的直线。（2）副光轴——通过光

心的任意直线。所以副光轴有无数条。（3）光心——透镜主轴上的一个特殊点。通过光心的光线，其出射方向和入射方向互相平行，但可有旁向的平行位移，对

薄透镜一般认为其方向不变。薄透镜的中心可以近似地当作光心，射向薄透镜中

心的光线可认为无折射地通过。（4）焦点——平行光束经透镜折射或曲面镜反射后的交点。有实焦点和虚焦点两类。薄透镜两边的焦点对称。而一般透镜的第

一焦点（物方焦点）和第二焦点（像方焦点）不对称。（5）主焦点——平行于

透镜的主光轴的平行光束，经反射或折射后和主光轴相交的点。（6）副焦点—

—平行于跟主光轴夹角不大的副光轴的光线，经透镜折射后会聚（或发散光线的 反方向的延长线）于该副光轴上的一点。副焦点都处在焦平面上。（7）焦平面——通过透镜（球面镜）主焦点并和主光轴垂直的平面。和主光轴成任意角度的

平行光线经折射后相交的交点，均处于焦平面上。（8）焦距——薄透镜的中心

到焦点之间的距离。（9）焦度——透镜或透镜组焦距的倒数。会聚透镜的焦度

规定为正，发散透镜的焦度规定为负。如果焦距用米作单位时，焦度的单位叫做

屈光度；而眼镜的焦度通常用度作为单位，1度为1屈光度的百分之一。

描述物像位置以及它们和透镜或透镜组的特征量之一（焦距）

之间的关系式。对一个薄凸透镜可以认为是由底面朝向透镜中央的许多棱镜的集

合，而这些棱镜的顶角是很小的，对于顶角很小的棱镜来说，如果构成棱镜的材

料的折射率为n，顶角为A，那么在近轴光线的条件下，其偏向角δ为常数（n-1）A。当棱镜给定后，近轴光线的偏向角δ是不变的。我们可以利用此关系来推导

薄透镜的物像公式。如图4－13a所示，设PM为平行光束所任一条光线在M点入射，而OM=h，则出射光线MF′必通过透镜的焦点F′，OF′=f，f为透镜的焦距。根据近轴光线的条件，即f>>h，偏向角近似为

当主轴的物点P发出的任一近轴光线PM入射到透镜的M点时，图4－13b所示，在理想成像的条件下，出射光线MP′和主轴的交点P′为像点，此时偏向角也应相同。令物距OP=u，像距OP′=v，由图b中的几何关系可知

ξ+η=δ

在近轴光线的条件下，可得

该式叫做高斯公式。平面镜、球面镜和薄透镜所形成的像的位置，可以根据 物像关系式求得，最基本的公式有两个，即高斯公式

其中u是物距——代表物到透镜（或面镜）的距离；v是像距——代表像到透镜（或面镜）的距离；f为透镜的焦距。K是像的横向放大率。此二关系式对三种光具组都适用。下表表明在三种透镜中应用情况。

光

具 透镜 球面镜平面镜 公式

焦距 f??

物像公式

横向放大率 用物像公式进行计算时，应注意关系式中的各项都是代数值。

因为只有取代数值，公式才具有普遍意义，否则会造成、凹球面、凸球面、凹透

镜、凸透镜的物像公式各不相同，把问题变得复杂。各特定光学量的符号的采用

法则是很重要的，若符号选错，则所有的计算全都错了。下面就其应用法则归纳

为：（1）所有距离从光心（或顶点）量起；（2）对于实像v取正值，对于虚像v取负值；对于实物u取正值，对于虚物u取负值；（3）凡已知量，其数值前必须冠以符号；凡未知量，必须根据求出的符号来确定物像的性质和位置；（4）

会聚透镜（或凹面镜）的焦距为正（实焦点）；发散透镜（或凸面镜）的焦距为

负（虚焦点）。物像公式，正确运用符号法则，只要知道物体离开透镜（或球面

镜）光心的距离u和焦距f，就可以求出成像的位置、像的性质和像的大小。应

该注意的是，在球面反射和薄透镜折射时，物像公式只有在近轴光线，近轴物的

情况下才适用。因此成像关系式是近似的。

表示物体与第一焦点的距离，而X表示光像与第二焦点 设X12的距离，由图4－14可以看出，?CC′F～?MOF和?M′OF～?AA′F放大率 2211

即 XX=ff 1212 对于薄透镜来讲，f=f=f，所以有 12 XX=f 122

著，运用时也较方便。

各种透镜成像作图中，应注意，实际光线用实线画出，在每一条光线上还必须标明箭头，以示光的传播方向。其辅助线，引伸线通常不

用实线而采用虚线，以免和实际光线混淆。最后，光线作图法的目的是确定像的

位置、性质和大小，因此作图可在方格纸上完成，图中标明比例和所有已知量及 待定量的数值。即称为按比例成像作图法。（1）凸透镜成像作图——这一作图

主要是三条光线。如图4－15所示。其中PF为通过主焦点的入射线经透镜折射

后平行于主轴。而POP′为通过光心的入射线不改变方向。由P点出发平行于主光轴的入射线折射后通过主焦点。此三条线必交于同一点P′，P′便是P点的像。为了简便只要用其中的两条线便可确定像点的位置；（2）凹透镜成像作图的三条光线，如图4－16所示。平行于主轴的入射线，经透镜折射后的出射线的

反向延长线通过和物同侧的虚主焦点。由P点射向透镜另一侧虚主焦点的入射 线，折射后平行于主光轴。由P点射出通过光心的线不改变方向。其前两条线的

反向延长线与第三条线均交于P′点。P′点便是P点的虚像；（3）凸透镜的任意光线作图法。如果物点P在主轴上，则上述的三条光线便合为一条而无法作图，此时像的位置可利用副光轴和焦平面的性质来确定。利用第一焦平面的作图方 法，如图4－17所示。经P点作一条入射光线PO，它沿着主轴方向穿过透镜方 向不变；经P点作一条任意光线PA，交透镜于A点并与第一焦平面交于B点；作副光轴BO，过A点作和BO平行的线AP′，交主光轴的P′点，P′便是P的像点。同理，也可用第二焦平面作图，其作法如图4－18所示。作任意光线PA交透镜于A点；过透镜中心O作平行于PA的辅助线OB′，与第二焦平面交于B′点；连接A、B′两点且延长，与沿主轴的光线交于P′点，则P′点即为所求也像：（4）凹透镜的任意光线作图法。利用凹透镜的副光轴和焦平面作图，如图

4－19所示。经P点作任意光线PA，交透镜于A点，经透镜的中心O作平行于PA的副光轴OB′，和第二焦平面交于B′点；连接A、B′两点，它和延主轴的 光线交于P′，则P′点为所求之像点。

从图4－20可以看出，随着物和焦点之间的相对位置 的不同，成像的情况也不同。大致可分为6种情况说明，如图4－20所示。（1）物位于无穷远时，则像距v=f，成实像，放大率K=0。可用于测定焦距；（2）当?＞u＞2f时，像的位置f＜v＜2f，这时是倒立实像，放大率K＜1。眼睛、照像机均相当于这种成像关系；（3）当u=2f时，v=2f，这时是倒立实像，放大率

K=1，即物像的大小相等；（4）2f＞u＞f时，2f＜v＜?，倒立实像，K＞1，放大像。幻灯机，显微镜，均是这种成像关系；（5）u=f时，则v??这时无像，这时K??放大，探照灯是这种光学关系；（6）f＞u＞0时，v＜O，正立虚像，K＞1放大，放大镜是这种光学成像关系。图中的2、3、4、5、6各种情况，分别代表（1）、（2）、（3）、（4）、（5）、（6）所说之情况。

凹透镜所成的像，无论物体的位置在焦点以外还是

焦点以内，它经凹透镜折射后，所成的像，都是缩小的，正立的虚像。像和物在

透镜的同侧。因此它的成像规律，不同于凸透镜那样复杂。如图4－21所示。

人的眼睛是一个光学系统。它的构造可以简化为一个单凸透镜和

一个屏幕。从物体的两端反射出的两条光线对眼睛的光心点所张的角，叫做视角。

物体越小或距离越远，视角越小。观察很小或很远的物体，常使用放大镜、显微

镜和望远镜等以增大射角。不是在任何距离处的物体人眼都能看清楚。眼睛能看

清物体必要的条件是：（1）物体的像不但要落在视网膜上，并用要落在黄斑中

央的中央凹处；（2）像应该有一定的照度。进入眼中的光通量是由瞳孔自行调

节，达到一定照度。这一照度是在视网膜透应机能范围之内；（3）视角一般不

能小于1′（长1厘米的线段在距眼睛34米处的视角约为1′）。由眼睛的调节作用（或称调焦）所能看得清楚的最远和最近两点，分别叫做远点和近点。正常 眼睛远点在无穷远处，近点在10厘米到15厘米处。在适当的照度下，物体离开眼睛25厘米时，在视网膜上造成的像最清晰，并且看起来不易感到疲劳，这个

距离叫做明视距离。人的眼睛就是一个透镜系统。外界的景物通过成像在视网膜

上而被视觉神经所感受。

远处物体无法成像于视网膜上，而在网膜前，这时要带近视镜。

这是由于近视眼的晶状体比正常眼睛凸一些，或视网膜距晶状体的距离过远，所

以造成远处的平行光不能会聚在视网膜上，而会聚在视网膜之前，这说明近视眼 的远点不在远穷远处。故不能看清远处物体，只能看清一定距离内的物体。为了

矫正近视眼，应采用凹透镜制成的眼镜，使光通过眼镜先发散，再通过晶状体会

聚，使会聚点后移到视网膜上。

无穷远处的物体所成的像只能在视网膜后面。这是由于视网膜到

晶状体的距离过近，或晶状体比正常人眼扁平所致。远视眼的近点比正常人眼远，所以视力范围比正常人眼小。矫正远视眼的方法是用凸透镜做眼镜，使光线在进

入眼睛之前，先由凸透镜会聚，以达到使会聚点移前而达到视网膜上。用以矫正视力或保护眼睛的简单光学器件。由镜片（一般为透镜）和镜架组成。矫正视力的眼镜可分为三种：（1）近视眼镜：由凹透镜制成，能把原先落在视网膜前的像移后到视网膜上；（2）远视眼镜和老光眼镜：由凸透镜制成，能把原先落在视网膜后的像移前到视网膜上；（3）散光眼镜：由球柱面透镜或复曲面透镜制成，以矫正由于角膜各方向曲率不同所引起的像散。保护

眼睛用的眼镜有防护镜、防风镜和太阳镜等，用以保护眼睛免受灼伤、暴风袭击、强烈紫达线辐射和红外线的刺激，以及防止强光刺激等。

显微镜为一使微小物构成放大虚像的透镜系统。最简单之显微镜

为单显微镜，系一收敛透镜，俗称放大镜。通常我们所说的显微镜是指复显微镜 的简称，用以观察极微小的物体。显微镜是1610年伽利略发明的。其最简单的型式只包括两个凸透镜，用一个直立金属圆筒，上下两端各装一个焦距极短的物

镜和一个焦距较长的目镜，为了消除像差，实际上二透镜均已各由数个透镜组合

所取代。图4-22是以基本的单片透镜构造说明显微镜的工作原理。物体置于物

镜焦点稍外，得到倒立放大实像于目镜的焦点稍内处；再经目镜折射产生放大虚

像于明视距离处。显微镜的放大率为m，在明视距离D处的虚像对眼睛所张的视角为β，并设物体置于D距离处，直接看物的视角为α，则β与α之比值等于显

微镜的放大率即m=β/α。求得虚像与物体的大小之比，则可求得显

显微镜的放大率是目镜与物镜放大率的乘积

因物镜的放大率，通常为5～40倍，目镜约为3～20倍，所以一般显微镜的放大率最大约为800倍。如果选用放大倍数更大的物镜时，必须在物体与物镜之

间，充以折射率与透镜接近的油，这种镜头叫做油浸镜头，利用油浸镜头可使放

大倍数达2000倍。最近又发明一种激光断层共轭扫描显微镜，使放大倍数又大

大地提高。

用以观测远处物体或天体的光学仪器。通常的望远镜是由两组胶

合透镜构成。每一组胶合透镜都相当一个凸透镜。简单的一种结构：可于一圆筒

一端装一个物镜——焦距较长的凸透镜，另一端插入一较小的圆筒，可以自由在

大筒中前后移动，小圆筒外端装一目镜——焦距较短的凸透镜，也可作成双筒（即

由两个装有物镜和目镜的圆筒构成）。两目镜间的距离可以调节，两筒可使两眼

同时观察，从而获得立体感。从远处物体来的光，经物镜折射后造成物体的倒像，将小圆筒伸缩调节，而由目镜将物镜所成的像加以放大，以便观察。用以观察地 上远处物体的望远镜有伽利略望远镜、观剧镜、棱镜望远镜等类型，均成正像。

用以观测天体的望远镜称天文望远镜，一般均成倒像。按光在望远镜中的路线分，又有折射望远镜（亦称开普勒望远镜）、反射望远镜、双筒望远镜等几种。具有

正像透镜装置的折射望远镜亦称“地上望远镜”。本世纪30年代发现天体也发

出无线电辐射。用以接收和测量天体无线电辐射的仪器称为射电望远镜，也是天

文望远镜的一种。由于开普勒望远镜的镜筒较长，携带不便；故往往在物镜和目

镜之间加装一对全反射棱镜，使入射光线在镜筒中经过多次全反射，以减短筒的

长度，同时可以将物镜所成的倒像再倒转过来而成正像。这种装置便称为棱镜望

远镜，它的视野较大。棱镜望远镜常用于航海、军事窥测和野外观察等。开普勒

后，在其焦望远镜的原理如图4-23所示。从远处物体射来的光线，经过物镜L1 点以外距焦点很近的地方成一倒立缩小的实像。调节目镜L与物镜L的距离使21 L的前焦点和物镜的焦点重合，所以实像的A′B′位于L和它的焦点之间，但22 距焦点很近的地方，L以A′B′为物，形成放大的虚像A″B″。这时观测者所2 看到的就是A″B″。A″B″的视角远大于直接用眼睛看远处物体的视角，因此 从望远镜中看到的物体使人觉得离自己既近而又清楚。对于观测天体的天文望远

镜，它的聚光本领很大，能看到很远的天体。天文望远镜分为折射式、反射式和

折反射式三种。由物镜造成的天体实像可用目镜观测，天文望远镜的口径应尽量

大一些，这样进入镜中的光就多一些，所成的像就越明亮清晰，我国最大的天文

望远镜口径为2.16米。望远镜种类很多，但基本原理还是光的折射和反射。用

其观察远物时，使视角变大。

又名“无线电望远镜”。专门用来接收由天体发来的无线电

波的仪器。主要由天线和接收机两部分构成。天线用来接收天体发射的无线电波，相当于光学望远镜的物镜。天线类型很多。由许多作为半波振子的金属棒构成的，称为“振子天线”，专用于米波波段无线电波的接收。有的天线则成抛物面形状，称为“抛物面天线”，无线电波的探测器就装在抛物面的焦点上。它主要用于分

米、厘米和毫米波波段无线电波的接收。天线和接收机用传输线联接起来。接收

机先把由天线传来的高频信号放大，然后加以检滤，再把高频电信号变成可用仪

表测量和记录的低频电信号，或变成直接进行照相的图形。因为无线电波可以穿

过云雾和尘埃，因此用射电望远镜能不分睛雨昼夜连续进行观测；对于那些难以

用光学望远镜观测的天体和宇宙空间，利用射电望远镜便可进行探测研究。关于光的本性的一种学说。第一位提出光的波动说的是与牛

顿同时代的荷兰人惠更斯。他在17世纪创立了光的波动学说，与光的微粒学说相对立。他认为光是一种波动，由发光体引起，和声一样依靠媒质来传播。这种

学说直到19世纪初当光的干涉和衍射现象被发现后才得到广泛承认。19世纪后

期，在电磁学的发展中又确定了光实际上是一种电磁波，并不是同声波一样的机

械波。19世纪60年代英国物理学家麦克斯韦在理论研究中发现，振动着的电荷

或迅速交变的电流都会激起其周围的电磁场，并以波的形式向外传播，其传播速 度与光速相同，从而提出光是电磁波的假说。1888年德国物理学家赫兹用实验证明了电磁波的存在，从此奠定了光的电磁理论。这一理论能够说明光的传播、干射、衍射、散射、偏振等许多现象。但不能解释光与物质相互作用中的能量量

子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

关于光的本性的一种学说。17世纪曾为牛顿等所提倡。这种学说认为光由光源发出的微粒、它从光源沿直线行进至被照物，因此可以想像

为一束由发光体射向被照物的高速微粒。这学说很直观地解释了光的直进及反射

折射等现象，曾被普遍接受；直到19世纪初光的干涉等现象发现后，才被波动

说所推翻。但在19世纪末和20世纪初，许多有关光和物质相互作用的现象，如

光电效应，不能用波动说来解释，这促使爱因斯坦于1905年提出光是一种具有粒子性的实物（光子）。但这观念并不摒弃光具有波动性质。这种关于光的波粒

二象性的认识，是量子理论的基础。

光量子之简称。基本粒子的一种，光子不显电性。光子的能量是量

子化的。1905年爱因斯坦在解释光电效应时首次指出了光子的存在，从而揭示 了光的波粒二象性。真空中的光子在不同参照系中都以光速c运动。如果光的频

2率为γ，则光子的能量为hγ（h为普朗克常数，动量为hγ/c，质量为hγ/c）。

但其静止质量为零。

发出具有相同频率、相同振动方向和恒定相位差的两列（或两列以 上）波在空间迭加时，在交迭区的不同地点加强或减弱的现象。这是波的一个重

要特性。波在交迭的区域中，有些地方振动被加强，有些地方振动被减弱，形成

明暗相间的“干涉图样”。水波的干涉是常见的现象。单色光波的干涉图样是明

暗相间的条纹，复色光产生彩色条纹。利用光的干涉，可以精确地进行长度测量，以及检查表面的平滑程度等。利用电磁波的干涉，可作成定向发射天线。显然声

波也可产生干涉。

两列或多列光波在空间相遇时相互迭加，在某些区域始终加强，在另一些区域则始终削弱，形成稳定的强弱分布的现象。在一般的情况下两个独

立光源向空间的一个区域发出光波时不能发生干涉。不发生干涉的两个光源，只

说明它们没有发出相干涉。通常的独立光源不相干的原因是：光的辐射一般是由

原子的外层电子激发后自动回到正常状态以光的形式把能量放出所形成的。由于

辐射原子的能量损失，加上和周围原子的相互作用，个别原子的辐射过程是杂乱

无章而且常常中断，持续时间甚短，即使在极度稀薄的气体发光情况下，和周围-3原子的相互作用已减至最弱，而单个原子辐射的持续时间也不超过10秒。当某

个原子辐射中断后，它自身或者其他的原子又受到激发重新辐射，但却具有新的

初位相。这就是说，原子辐射的光波并不是一列连续不断、振幅和频率都不随时

间变化的简谐波，即不是理想的单色光。此外，不同原子辐射的光波波列的初相

位之间也是没有一定关系和规律。这些断续、或长或短、初位相不规则的波列的

总体，构成了非相干的光波。由于原子辐射的这种复杂性，在不同瞬时迭加所得 的干涉图样变化得如此之快和如此地不规则，以致这种短暂的干涉现象无法观 测。从微观上看，光子只能自己和自己干涉，不同的光子是不相干的；但是从宏

观上看，干涉现象却是大量光子各自干涉结果的统计平均效应。故实际的光的干

涉对光源的要求也不是那么苛刻。由于60年代激光的问世，使光源的相干性大大提高，同时快速光电探测仪器的出现，探测仪器的时间响应常数缩短，以至可

-3－9～10以观察到两个独立光源的干涉现象。1963年玛格亚和慢德用时间常数10 秒的变象管拍摄了两个独立的红宝石激光器发出的激光的干涉条纹。可目视分辨 的干涉条纹有23条。对于普通的光源，保证相位差恒定是实现相干的关键。为

了解决发光机制中初相位的无规则迅速变化和干涉条纹的形成要求相位差恒定 的矛盾，可采用把同一原子所发出的光波分解成两列或几列，使各分光束经过不

同的光程，然后相遇，这样，尽管原始光源的初相位频繁变化，分光束之间仍然

可能有恒定的相位差，因此可以产生干涉现象。通常用两种方法实现这种分解：

（1）分波阵面法——将光源的波阵面分为两部分，使之分别通过两个光具组，经反射、折射或衍射后交迭起来，在一定区域形成干涉。由于波阵面上任何一部

分都可以看成为新光源，而且同一波阵面的各个部分有相同的位相，所以这些被

分离出来的部分波阵面可作为初相位相同的光源，不论点光源的位相改变得如何

快，这些光源的初相位差却是恒定的，杨氏双缝、菲涅耳双面镜和洛埃镜等都是

产生这类分波阵面的干涉装置。（2）分振幅法——当一光束投射到两种透明媒质的分界面上，光能一部分反射，另一部分折射。之方法叫做分振幅法。最简单 的分振幅干涉装置是薄膜，它是利用薄膜的上下表面对入射光反复地反射，由这 些反射光波在空间相遇而形成的干涉现象。由于薄膜的上下表面的反射光来自同

一入射光的两部分，只是经历不同的路径而有恒定的相位差，因此它们是相干光。

另一种重要的分振幅干涉装置，是万克耳孙干涉仪。光的干涉现象是光的波动性 的最直接、最有力的实验证据。光的干涉现象是牛顿微粒模型根本无法解释的，只有用波动说才能圆满地解释这一现象。

杨格于1801年设法稳定两光源之相位差，首次做出可见光之干涉实验，并由此求出可见光波之波长。其方法是，使太阳光通过一挡板上

之小孔使成单一光源，再使此单一光源射到另一挡板上，此板上有两相隔很近的

小孔，且各与单光源等距离，则此两同相位之两光源在屏幕上形成干涉条纹。因

为通过第二挡板上两小孔之光因来自同一光源，故其波长相等，并且维持一定的 相位关系（一般均维持同相），因而能在屏幕上形成固定不变的干涉条纹。若X 为屏幕上某一明（或暗）条纹与中心点O的距离，D为双孔所在面与屏幕之间的，S间之距离（通常小于1毫米），λ为S光源及副光源距离，2a为两针孔S12 S、S所发出的光之波长。两光源发出的两列光源必然在空间相迭加，在传播中12 两波各有各的波峰和波谷。当两列波的波峰和波峰或波谷和波谷相重叠之点必为

亮点。这些亮点至S与S的光程差必为波长λ的整数倍。在两列波的波峰与波12 谷相重叠之点必为暗点，这些暗点至S与 1

涉条纹如图4-24所示，它是以P点为对称点而明暗相间的条纹。P点处的00 中央条纹是明条纹。当用不同的单色光源作实验时，各明暗条纹的间距并不相同。

波长较短的单色光如紫光，条纹较密；波长较长的单色光如红光，条纹较稀。另

外，如果用白光作实验，在屏幕上只有中央条纹是白色的。在中央白色条纹的两

侧，由于各单色光的明暗条纹的位置不同，形成由紫而红的彩色条纹。干涉明暗

第二篇：光学镜头基础知识

光学镜头基础知识

这是很久以前系统集成时总结的一点心得体会与大家分享。光学镜头是机器视觉系统中必不可少的部件,直接影响成像质量的优劣，影响算法的实现和效果。另外争取选折合适的镜头，降低机器视觉系统成本，才是产业兴旺发达的唯一出路。光学镜头规格繁多，有时不免头晕。光学镜头从焦距上可分为短焦镜头、中焦镜头，长焦镜头；从视场大小分有广角、标准，远摄镜头；结构上分有固定光圈定焦镜头，手动光圈定焦镜头，自动光圈定焦镜头，手动变焦镜头、自动变焦镜头，自动光圈电动变焦镜头，电动三可变（光圈、焦距、聚焦均可变）镜头等。根据我们使用的经验，俄罗斯的光学镜头很便宜。分类

结构上分

固定光圈定焦镜头

简单。镜头只有一个可以手动调整的对焦调整环，左右旋转该环可使成像在CCD靶面上的图像最清晰。没有光圈调整环，光圈不能调整，进入镜头的光通量不能通过改变镜头因素而改变，只能通过改变视场的光照度来调整。结构简单，价格便宜。手动光圈定焦镜头

手动光圈定焦镜头比固定光圈定焦镜头增加了光圈调整环，光圈范围一般从F1.2或F1.4到全关闭，能方便地适应被被摄现场地光照度，光圈调整是通过手动人为进行的。光照度比较均匀，价格较便宜。自动光圈定焦镜头

在手动光圈定焦镜头的光圈调整环上增加一个齿轮合传动的微型电机，并从驱动电路引出3或4芯屏蔽线，接到摄像机自动光圈接口座上。当进入镜头的光通量变化时，摄像机CCD靶面产生的电荷发生相应的变化，从而使视频信号电平发生变化，产生一个控制信号，传给自动光圈镜头，从而使镜头内的电机做相应的正向或反向转动，完成调整大小的任务。

4手动光圈定焦镜头

焦距可变的，有一个焦距调整环，可以在一定范围内调整镜头的焦距，其可变比一般为2～3倍，焦距一般为3.6~8mm。实际应用中，可通过手动调节镜头的变焦环，可以方便地选择被监视地市场的市场角。但是当摄像机安装位置固定下以后，在频繁地手动调整变焦是很不方便的。因此，工程完工后，手动变焦镜头的焦距一般很少调整。仅起定焦镜头的作用。

5自动光圈电动变焦镜头

与自动光圈定焦镜头相比增加了两个微型电机，其中一个电机与镜头的变焦环合，当其转动时可以控制镜头的焦距；另一电机与镜头的对焦环合，当其受控转动时可完成镜头的对焦。但是，由于增加了两个电机且镜片组数增多，镜头的体积也相应增大。6电动三可变镜头 与自动光圈电动变焦镜头相比，只是将对光圈调整电机的控制由自动控制改为由控制器来手动控制。

场合上分：

按视场大小分为：小视场镜头，普通镜头（约50度左右），广角镜头和特广角镜头（100－120度）标准镜头：视角约50度，也是人单眼在头和眼不转动的情况下所能看到的视角，所以又称为标准镜头。5mm相机的标准镜头的焦距多为40mm，50mm或55mm。120相机的标准镜头焦距多为80mm或75mm。CCD芯片越大则标准镜头的焦距越长。

２、广角镜头：视角90度以上，适用於拍摄距离近且范围大的景物，又能刻意夸大前景表现强烈远近感即透视。35mm相机的典型广角镜头是焦距28mm，视角为72度。120相机的50，40mm的镜头便相当于35mm相机的35，28mm的镜头．

３、长焦距镜头：适于拍摄距离远的景物，景深小容易使背景模糊主体突出，但体积笨重且对动态主体对焦不易。35mm相机长焦距镜头通常分为三级，135mm以下称中焦距，135－500mm称长焦距，500mm 以上称超长焦距。120相机的150mm的镜头相当于35mm相机的105mm镜头。由於长焦距的镜头过于笨重，所以有望远镜头的设计，即在镜头后面加一负透镜，把镜头的主平面前移，便可用较短的镜体获得镜体获得长焦距的效果。

４、反射式望远镜头：是另一种超望远镜头的设计，利用反射镜面来构成影像，但因设计的关系无法装设光圈，仅能以快门来调整曝光。

５、微距镜头（marco lens）：除作极近距离的微距摄影外，也可远摄。接口类型来分C型镜头

法兰焦距是安装法兰到入射镜头的平行光的汇聚点之间的距离。法兰焦距为17.526mm 或0.690in。安装罗纹为：直径1in，32牙.in。镜头可以用在长度为0.512in(13mm)以内的线阵传感器。但是，由于几何变形和市场角特性，必须鉴别短焦镜头是否合用。如焦距为12.6mm的镜头不应该用长度大于6.5mm的线阵。如果利用法兰焦距尺寸确定了镜头到列阵的距离，则对于物方放大倍数小于20倍时需增加镜头接圈。接圈加在镜头后面，以增加镜头到像的距离，以为多数镜头的聚焦范围位5－10％。镜头接长距离为焦距/物方放大倍数。CS型镜头

With a 5 mm adapter ring, a C lens can be used on a CS-mount camera.U型镜头

一种可变焦距的镜头，其法兰焦距为47.526mm或1.7913in，安装罗纹为M42×1。主要设计作35mm照片应用（如国产和进口的各种135相机镜头），可用于任何长度小于1.25in(38.1mm)的列阵。建议不要用短焦距镜头。4 42mm 镜头 3 L型镜头 固定焦距宽视场镜头，最初设计作照相放大作用（如国产各种放大机镜头），且在2.25in(63.5mm)视场内具有良好的特性。法兰焦距是具体镜头的函数。安装螺纹为M39×1.0。可用于长度为1.25in(35.1)以内的列阵，且不受限制。

第三篇：杜呵呵光学基础知识总结

杜呵呵光学基础知识总结

光学基本定律：

– 光学三大定律：折射、反射、直线传播

–光圈 景深 数值孔径NA 色散 EFL、FNO.、BFL、FFL、光阑、FOV、相对照度、MTF 阿贝尔数 MTF、空间频率 子午平面(meridional)弧失平面 – MTF曲线、离焦曲线，理解空间频率 – MTF、空间频率、TV分辨率三者关系

–费马原理 斯涅尔定律 惠更斯定律 惠更斯-菲涅耳原理 夫琅禾费衍射 – 光通量 光强 光照度 辉度

–球差，慧差 像散 场曲 畸变 垂轴色差 轴向色差 –对焦 调焦 成像公式 物像公式 几何公式

光学(optics)是研究 光（电磁波）的 行为 和 性质，以及 光和物质相互作用 的物理学科

光圈：是照相机上用来控制镜头孔径大小的部件，以控制景深、镜头成像质素、以及和快门协同控制进光量，在快门不变的情况下，光圈越大，进光量越多，画面比较亮；光圈越小，画面比较暗。

景深：是指在摄影机镜头或其他成像器前沿能够取得清晰图像的成像所测定的被摄物体前后距离范围。

(1)、镜头光圈：光圈越大，景深越小；光圈越小，景深越大；(2)、镜头焦距越长，景深越小；焦距越短，景深越大； 3)、拍摄距离:距离越远，景深越大；距离越近，景深越小。

数值孔径(NA)：NA = n * sin α，其中 n 是被观察物体与物镜之间介质的折射率;α 是物镜孔径角(2α)的一半。数值孔径是物镜和聚光镜的主要技术参数，是判断两者(尤其对物镜而言)性能高低(即消位置色差的能力。

色散：材料的折射率随入射光频率的减小（或波长的增大）而减小的性质。七色光。对于一枚镜头而言，不同色光的焦点位置实际上是不一样。

阿贝数：用以表示透明物质色散能力的反比例指数，数值越小色散现象越厉害。材料的折射率越大，色散越厉害，即阿贝数越低。

费马原理：光在任意介质中从一点传播到另一点时，沿所需时间最短的路径传播。又称最小时间原理或极短光程原理。

斯涅尔定律 Snell's Law(光的折射定律）:光入射到不同介质的界面上会发生反射和折射。n1sinθ1 = n2sinθ2叫斯涅尔公式。惠更斯原理：球形波面上的每一点（面源）都是一个次级球面波的子波源，子波的波速与频率等于初级波的波速和频率，此后每一时刻的子波波面的包络就是该时刻总的波动的波面。其核心思想是：介质中任一处的波动状态是由各处的波动决定的。

惠更斯-菲涅耳原理 Huggens-Fresnel principle：行进中的波阵面上任一点都可看作是新的次波源，而从波阵面上各点发出的许多次波所形成的包络面，就是原波面在一定时间内所传播到的新波面。

夫琅禾费衍射 ：把单色点光源放在透镜的焦点上，经过透镜后的单色平行光垂直照射衍射屏时，在屏后面不同距离上会观察到一些衍射现象，其中当屏远离到足够大的距离后，光斑中心出现一个较大的亮斑，外围是一些较弱的明暗相间的同心圆环，此后再往外移动，衍射花样出现稳定分布，中心处总是亮的，只是半径不断扩大而已，这种衍射称为夫琅禾费衍射，又称远场衍射。

光通量Φ： 单位：流明[lm]，光源发射并被人的眼睛接收的能量之总和即为光通量（Φ）。光强；单位：坎德拉[cd]：一般来讲，光线都是向不同方向发射的，并且强度各异。可见光在某一特定方向角内所发射的强度就叫做光强（l）。

照度E:单位：勒克司[lx],照度（E）是光通量与被照射面积之间的比例系数。1 lx即指1 lm的光通量平均分布在面积lm2平面上的明亮度。

辉度L：单位：坎德拉/平方米[cd/m2]：辉度（L）是表示眼睛从某一方向所看到物体反射光的强度

色温:单位开尔文[K]:,当光源所发出的颜色与“黑体”在某一温度下辐射的颜色相同时，“黑体”的温度就称为该光源的色温。“黑体”的温度越高，EFL 与FOV 焦距越短，视场角越大，放大倍率越小，监控范围越大，反之视场角越小，放大倍率越大，监控画面中人越大。

FNO=EFL(焦距)/D(光圈直径)： 对于定焦镜头（光圈直径）越大，通光量就越大； MB---机械后焦，指镜头最后的机械面到像面的距离，BF---光学后焦，指镜头最后一片镜片最后一面中心点 到像面的距离。

FB---法兰后焦，镜头法兰面到像面的距离。MTF可以近似理解为黑白线条的对比度，最大值为1； 芯片的极限分辨率=2倍的pixel size分之一，单位为lp/mm 焦深越大，镜头聚焦越容易。

子午平面(meridional)： 轴外物点与光轴所确定的平面 弧矢平面(sagittal)：过 主光线 且与子午面垂直

像差：

球差，慧差，像散，场曲，畸变，轴向色差，垂轴色差。产生的原因： 1.球面折射系统的特性

2.不同孔径入射光线像的位置不同 3.不同视场的成像倍率不同 4.子午、弧矢面成像性质不同 5.相同光学介质对不同波长的色光折射率不同

只考虑球差展开式前 2项的系统，当边缘球差为零时，在0.707 位置残余球差最大 为高级球差的-1/4。

球差：是高度 或者孔径角 的函数 1.球差的对称性－函数不含奇次项 2.孔径小－初级球差为主要影响 3.孔径大－高级球差为主要影响

4.正单透镜产生负球差，负单透镜产生正球差 三对不产生像差的共轭点称为 不晕点 或者 齐明点

彗差（coma）：彗差是孔径和视场的函数

1.在子午面和弧矢面内用不同孔径的光线对在像空间的交点到主光线的垂直距离。子午彗差：子午面内的光线对交点到主光线的垂直距离 弧矢彗差：弧矢面内的光线对交点到主光线的垂直距离

在实际光学设计中，一般物点所成像偏离对称光斑的情况都是光学系统的彗差（正弦差）造成 像散：

由于轴外物点偏离轴对称位置，细光束中也会表现出子午和弧矢的成像差别，使得子午像点与弧矢像点不重合。即一个物点的成像将被聚焦为子午和弧矢两个焦线，这种像差我们称为——像散。

场曲：像场弯曲的简称，是平面物形成曲面像的一种像差

畸变（distortion）:垂轴放大率随视场增大而变化, 枕形畸变（pincushion）－正畸变,桶形畸变（barrel）－负畸变, 畸变仅由主光线光路决定，引起像的变形，不影响成像清晰度,光阑位置影响畸变,透镜之前产生负畸变,透镜之后产生正畸变。

色差－轴向色差:沿光轴度量的色差

色差同时存在于近轴和远轴区域，一般情况下，正透镜产生负色差，负透镜产生正 色差，所以，光学系统校正色差须用正负透镜组合。

色差－垂轴色差:波长 → 折射率 → 焦距 → 放大倍数 → 垂轴色差（倍率色差）两种色光的主光线在高斯面上的交点高度之差。

变焦（zoom）：改变焦距f也改变了镜头的视场，原理是在镜头中加一组活动的透镜。调焦（Focus）改变像距v，即改变镜头光心到sensor平面的距离。变焦镜头原理图：

成像公式：1/u+1/v=1/f, 其中u是物距，v是像距，f是焦距。物像计算公式：f=h D/H，D：物距 h：象高 H：物高。

电视线：TV Line = lp/mm x 2 x 传感器的靶面高度 = lp/mm x 2 x 传感器垂直分辨率 x 像素点尺寸 几何光学公式：

几何光学公式.pdf

第四篇：光学知识

光学知识：

1.色温

定义：光源发射光的颜色与黑体在某一温度下辐射光色相同时，黑体的温度称为该光源的色温。

色温度以绝对温度 K 来表示，是将一标准黑体（例如铂）加热，温度升高至某一程度时颜色开始由红、橙、黄、绿、蓝、靛（蓝紫）、紫，逐渐改变，利用这种光色变化的特性，其光源的光色与黑体的光色相同时，我们将黑体当时的温度称之为该光源的色温度。以绝对温K(Kelvin，或称开氏温度)为单位(K=℃+273.15)。因此，黑体加热至呈红色时温度约527℃即800K，其温度影响光色变化。

光色愈偏蓝，色温愈高；偏红则色温愈低。一天当中光的光色亦随时间变化：日出后40分钟光色较黄，色温约3000K；正午阳光雪白，上升至4800-5800K，阴天正午时分则约6500K；日落前光色偏红，色温又降至约2200K。因相关色温度事实上是以黑体辐射接近光源光色时，对该光源光色表现的评价值，并非一种精确的颜色对比，故具有相同色温值的两种光源，可能在光色外观上仍有些许差异。仅凭色温无法了解光源对物体的显色能力，或在该光源下物体颜色的再现程度如何。

黑体的温度越高，光谱中蓝色的成份则越多，而红色的成份则越少。例如，白炽灯的光色是暖白色，其色温表示为2700K，而日光色荧光灯的色温表示方法则是6000K。北方晴空 8000-8500k

阴天 6500-7500k

夏日正午阳光 5500k

金属卤化物灯4000-4600k

下午日光 4000k

冷色荧光灯 4000-5000k

高压汞灯 3450-3750k

暖色荧光灯 2500-3000k

卤素灯 3000k

钨丝灯 2700k

高压钠灯 1950-2250k

蜡烛光 2000k

一些常用光源的色温为：标准烛光为1930K（开尔文温度单位）；钨丝灯为2760-2900K；荧光灯为3000K；闪光灯为3800K；中午阳光为5600K；电子闪光灯为6000K；蓝天为12000-18000K。

光源色温不同，光色也不同，色温在3300K以下有稳重的气氛，温暖的感觉；色温在3000--5000K为中间色温,有爽快的感觉；色温在5000K以上有冷的感觉，不同光源的不同光色组成最佳环境。

<3300K 温暖（带红的白色）稳重、温暖

3000－5000K 中间（白色）爽快

>5000K 清凉型（带蓝的白色）冷

色温与亮度：高色温光源照射下，如亮度不高则给人们有一种阴冷的气氛；低色温光源照射下，亮度过高会给人们有一种闷热感觉。

光色的对比：在同一空间使用两种光色差很大的光源，其对比将会出现层次效果，光色对比大时，在获得亮度层次的同时，又可获得光色的层次。

亮度：指的是人在看到光源时，眼睛感觉到的光亮度。亮度高低决定于光源产生光的能力。亮度符号 L，单位nite（cd/m2），其中cd为光强的单位，1cd代表1烛光，即一根标准蜡烛的发光能力。单位面积上的烛光越多，则代表发光能力越强，亮度越高

照度：指的是光源照射到周围空间或地面上，单位被照射面积上的光通量。照度符号 E，单位LUX(lm/m2)，其中lm是光通量的单位，1lm代表1cd的光源在一个单位立体角内的光通量。单位被照射面积上的光通量多，照度就高。

亮度与照度：

关联点是：影响光源照度和亮度高低的物理量是相同的，即光通量

不同点一：影响光源亮度的光通量，是光源表面辐射出来的总光通量的多少，光源的发光能力越强，辐射出的总光通量越多；

不同点二：影响光源照度的光通量，是光源被辐射到被照面（如墙壁、地面、作业平台）上的光通量的多少。

不同点三：两者位置不同，受外界影响因素也不同。同一只光源，光源表面辐射出来的光通量被辐射到被照面（如墙壁、地面、作业平台）的光通量，在数量关系上是不等的。

物理意义

亮度形容的是光源的发光能力

照度形容的是被照物体所受到的光通量的大小 即，同一个光源的亮度是固定的，但是对同一个物体在不同距离产生的照度是不一样的光强度(luminous intensity)

是光源在单位立体角内辐射的光通量，以I表示，单位为坎德拉(candela，简称cd)。1坎德拉表示在单位立体角内辐射出1流明的光通量。

光通量φ流明Lumen(lm)

是由光源向各个方向射出的光功率,也即每一单位时间射出的光能量

色彩：

色彩深度又叫色彩位数，即位图中要用多少个二进制位来表示每个点的颜色，是分辨率的一个重要指标。常用有1位（单色），2位（4色，CGA），4位（16色，VGA），8位（256色），16位（增强色），24位和32位（真彩色）等。色深16位以上的位图还可以根据其中分别表示RGB三原色或CMYK四原色（有的还包括Alpha通道）的位数进一步分类，如16位位图图片还可分为RGB565，RGB555X1（有1位不携带信息），RGB555A1，RGB444A4等等。

色彩空间：（YUV、YIQ、YCbCr）

YUV模型用于PAL和SECAM制式的电视系统；YIQ模型与YUV模型类似，用于NTSC制式的电视系统。YIQ颜色空间中的I和Q分量相当于将YUV空间中的UV分量做了一个33度的旋转；YCbCr颜色空间是由YUV颜色空间派生的一种颜色空间，主要用于数字电视系统中；

这三者与RGB转化公式：

RGB-> YUV：

Y = 0.299R + 0.587G + 0.114B,U =-0.147R0.515G0.275G0.523G + 0.311B

RGB-> YCbCr：

Y = 0.299R + 0.587G + 0.114B, Cb =-0.169R0.419B-0.103B 从公式中，我们关键要理解的一点是，UV/CbCr信号实际上就是蓝色差信号和红色差信号。我们在数字电子多媒体领域所谈到的YUV格式，实际上准确的说，是以 YCbCr色彩空间模型为基础的具有多种存储格式的一类颜色模型的家族（包括YUV444 / YUV422 / YUV420 / YUV420P等等）。在Camera Sensor中，最常用的YUV模型是 YUV422格式，因为它采用4个字节描述两个像素，能和RGB565模型比较好的兼容。有利于Camera Sensor和Camera controller的软硬件接口设计。

人造光源：

1.D65 国际标准人工日光(Artificial Daylight)色温：6500K 功率：20W

2.TL84 欧洲、日本、中国商店光源色温：4000K 功率：18W

3.F 家庭酒店用灯、比色参考光源色温：2700K 功率：40W

4.UV 紫外灯光源(Ultra-Violet)波长：365nm 功率：20W

5.CWF 美国冷白商店光源(Cool White Fluorescent)色温：4150K 功率：20W

6.U30 美国暖白商店光源(Warm White Fluorescent)色温：3000K 功率：18W

7.TL83标准光源，欧洲厨窗灯、部份客户指定用商店光源色温:3000K，算法：.白平衡算法：

在相机拍摄过程中，很多初学者会发现荧光灯的光在人看起来是白色的，但用数码相机拍摄出来却有点偏绿。同样，如果是在白炽灯下，拍出图像的色彩就会明显偏红。人类的眼睛之所以把它们都看成白色的，是因为人眼进行了修正。如果能够使相机拍摄出的图像色彩和人眼所看到的色彩完全一样就好了。但是，由于 CCD/CMOS传感器本身没有这种功能，因此就有必要对它输出的信号进行一定的修正，这种修正就叫做白平衡。

色温对于相机而言就是白平衡的问题。在各种不同的光线状况下，目标物的色彩会产生变化。在这方面，白色物体变化得最为明显：在室内钨丝灯光下，白色物体看起来会带有橘黄色色调，在这样的光照条件下拍摄出来的景物就会偏黄；但如果是在蔚蓝天空下，则会带有蓝色色调。在这样的光照条件下拍摄出来的景物会偏蓝。为了尽可能减少外来光线对目标颜色造成的影响，在不同的色温条件下都能还原出被摄目标本来的色彩，就需要相机进行色彩校正，以达成正确的色彩平衡，这就称为白平衡调整。

白平衡调整就是试图把白色制成纯白色。如果这个最亮的部分是黄色，它会加强蓝色来减少画面中的黄色色彩，以求得更为自然的色彩。相机只要在拍摄白色物体时正确还原物体的白色，就可以在同样的照明条件下正确还原物体的其他色彩。

2.ISO：

ISO感光度的高低代表了在相同EV曝光值时，选择更高的ISO感光度，在光圈不变的情况下能够使用更快的快门速度获得同样的曝光量。反之，在快门不变的情况下能够使用更小的光圈而保持获得正确的曝光量。因此，在光线比较暗淡的情况下进行拍摄，往往可以选择较高的ISO感光度。当然，对于单反相机而言还可以选择使用较大口径的镜头，提高光通量。而对于一般数码相机因为采用的是固定镜头，惟有通过提高ISO感光度来适应暗淡光线情况下的拍摄，特别是在无法使用辅助光线的情况下。

夜景拍摄常常使用较小的光圈和较长的曝光时间，假如选择较高的ISO感光度必将不可

避免的产生噪点和杂色。这时可以使用三脚架，有可能的再使用快门线，选择较低的ISO感光度就可以避免噪点和杂色的产生。

Lux

照度是反映光照强度的一种单位，其物理意义是照射到单位面积上的光通量，照度的单位是每平方米的流明（Lm）数，也叫做勒克斯（Lux）： 1 lx=1 Lm/㎡上式中，Lm是光通量的单位

第五篇：光学论文材料

简介

在早期，主要是基于几何光学和波动光学拓宽人的视觉能力，建立了以望远镜、显微镜、照相机、光谱仪和干涉仪等为典型产品的光学仪器工业。这些技术和工业至今仍然发挥着重要作用。本世纪中叶，产生了全息术和以傅里叶光学为基础的光学信息处理的理论和技术。特别是六十年代初第一台激光器的问世，实现了高亮度和高时一空相干度的光源，使光子不仅成为了信息的相干载体而且成为了能量的有效载体，随着激光技，本和光电子技术的崛起，光学工程已发展为光学为主的，并与信息科学、能源科学、材料科学。生命科学、空间科学、精密机械与制造、计算机科学及微电子技术等学科紧密交叉和相互渗透的学科。它包含了许多重要的新兴学科分支，如激光技术、光通信、光存储与记录、光学信息处理、光电显示、全息和三维成像薄膜和集成光学、光电子和光子技术、激光材料处理和加工、弱光与红外热成像技术、光电测量、光纤光学、现代光学和光电子仪器及器件、光学遥感技术以及综合光学工程技术等。这些分支不仅使光学工程产生了质上的跃变，而且推动建立了一个规模迅速扩大的前所未有的现代光学产业和光电子产业。编辑本段发展

近些年来，在一些重要的领域，信息载体正在由电磁波段扩展到光波段，从而使现代光学产业的主体集中在光信息获取、传输、处理、记录、存储、显示和传感等的光电信息产业上。这些产业一般具有数字化、集成化和微结构化等技术特征。在传统的光学系统经不断地智能化和自动化，从而仍然能够发挥重要作用的同时，对集传感、处理和执行功能于一体的微光学系统的研究和开拓光子在信息科学中作用的研究，将成为今后光学工程学科的重要发展方向。平板显示技术与器件

平板显示是采用平板显示器件辅以逻辑电路来实现显示的。由于其电压低、重量轻、体积小、显示质量优异，无论在民用领域还是在军用领域都将获得广泛应用。该方向主要从事发光与信息显示前沿科学问题。既包括发光显示材料（有机材料、无机材料及其相关复合等材料），又包括诸多（场发射、等离子体、发光二极管、液晶及电致发光等）显示器件等方面的研究。全光信号处理及网络应用技术

主要研究光通信网络、光纤传感及生物医学光子学领域的前沿课题——光分组交换全光网的网络技术及支撑光分组交换的全光信号处理技术，如光弹性分组环光纤通信网、全光缓存技术、光开关、光逻辑、光信头识别、分布式光纤传感系统、光纤性能在线检测、光纤技术在生物医学光子学中的应用等。光电检测技术

主要研究先进制造技术、轨道交通等工程领域内各种几何及物理量的光电检测机理、方法、技术与实现途径，并采用各种信息与信号处理方法与技术来获得各种评价参数，最终实现对重要零部件与设备关键参数及缺陷的实时检测与故障诊断，确保其运行安全。生物分子光探测技术

采用先进光电子学技术，以朊病毒、HIV等重要病毒为模型，开展病毒与细胞的相互作用机制、免疫保护机制研究，开展生物大分子的探测、分子相互作用识别等先进技术研究，发展快速检测技术。开展新型病毒载体、真核表达载体技术的研究。开发新型疫苗和药物。光电子材料与器件

太阳能电池技术，主要研究先进的晶硅太阳电池工艺，以及单晶硅/非晶硅 异质结（HIT）太阳电池技术、非晶硅薄膜太阳电池技术、有机薄膜太阳电池技术、染料敏化太阳电池技术、宽带吸收增强太阳电池技术等。

研究稀土发光、半导体发光、白光LED照明、无汞荧光灯、光学薄膜基本设计、光存储、光电探测等材料及光电器件，研究这些材料和器件的新技术和新工艺以及它们的应用。光学

研究内容

我们通常把光学分成几何光学、物理光学和量子光学。几何光学

是从几个由实验得来的基本原理出发，来研究光的传播问题的学科。它利用光线的概念、折射、反射定律来描述光在各种媒质中传播的途径，它得出的结果通常总是波动光学在某些条件下的近似或极限。物理光学

是从光的波动性出发来研究光在传播过程中所发生的现象的学科，所以也称为波动光学。它可以比较方便的研究光的干涉、光的衍射、光的偏振，以及光在各向异性的媒质中传插时所表现出的现象。波动光学 的基础就是经典电动力学的麦克斯韦方程组。波动光学不详论介电常数和磁导率与物质结构的关系，而侧重于解释光波的表现规律。波动光学可以解释光在散射媒质和各向异性媒质中传播时现象，以及光在媒质界面附近的表现；也能解释色散现象和各种媒质中压力、温度、声场、电场和磁场对光的现象的影响。量子光学

英文名称：quantum optics

量子光学是以辐射的量子理论研究光的产生、传输、检测及光与物质相互作用的学科。1900年普朗克在研究黑体辐射时，为了从理论上推导出得到的与实际相符甚好的经验公式，他大胆地提出了与经典概念迥然不同的假设，即“组成黑体的振子的能量不能连续变化，只能取一份份的分立值”。

1905年，爱因斯坦在研究光电效应时推广了普朗克的上述量子论，进而提出了光子的概念。他认为光能并不像电磁波理论所描述的那样分布在波阵面上，而是集中在所谓光子的微粒上。在光电效应中，当光子照射到金属表面时，一次为金属中的电子全部吸收，而无需电磁理论所预计的那种累积能量的时间，电子把这能量的一部分用于克服金属表面对它的吸力即作逸出功，余下的就变成电子离开金属表面后的动能。

这种从光子的性质出发，来研究光与物质相互作用的学科即为量子光学。它的基础主要是量子力学和量子电动力学。

光的这种既表现出波动性又具有粒子性的现象既为光的波粒二象性。后来的研究从理论和实验上无可争辩地证明了：非但光有这种两重性，世界的所有物质，包括电子、质子、中子和原子以及所有的宏观事物，也都有与其本身质量和速度相联系的波动的特性。应用光学

光学是由许多与物理学紧密联系的分支学科组成；由于它有广泛的应用，所以还有一系列应用背景较强的分支学科也属于光学范围。例如，有关电磁辐射的物理量的测量的光度学、辐射度学；以正常平均人眼为接收器，来研究电磁辐射所引起的彩色视觉，及其心理物理量的测量的色度学；以及众多的技术光学：光 学系统设计及光学仪器理论，光学制造和光学测试，干涉量度学、薄膜光学、纤维光学和集成光学等；还有与其他学科交叉的分支，如天文光学、海洋光学、遥感光学、大气光学、生理光学及兵器光学等。学科发现

光学的起源在西方很早就有光学知识的记载，欧几里得(Euclid，公元前约330～260)的<反射光学>(Catoptrica)研究了光的反射；阿拉伯学者阿勒·哈增(AI-Hazen，965～1038)写过一部<光学全书>，讨论了许多光学的现象。

光学真正形成一门科学，应该从建立反射定律和折射定律的时代算起，这两个定律奠定了几何光学的基础。17世纪，望远镜和显微镜的应用大大促进了几何光学的发展。

光的本性（物理光学）也是光学研究的重要课题。微粒说把光看成是由微粒组成，认为这些微粒按力学规律沿直线飞行，因此光具有直线传播的性质。19世纪以前，微粒说比较盛行。但是，随着光学研究的深入，人们发现了许多不能用直进性解释的现象，例如干涉、衍射等，用光的波动性就很容易解释。於是光学的波动说又占了上风。两种学说的争论构成了光学发展史上的一根红线。

狭义来说，光学是关于光和视见的科学，optics(光学)这个词，早期只用于跟眼睛和视见相联系的事物。而今天，常说的光学是广义的，是研究从微波、红外线、可见光、紫外线直到X射线的宽广波段范围内的，关于电磁辐射的发生、传播、接收和显示，以及跟物质相互作用的科学。光学是物理学的一个重要组成部分，也是与其他应用技术紧密相关的学科。编辑本段历史发展

光学是一门有悠久历史的学科，它的发展史可追溯到2000多年前。

人类对光的研究，最初主要是试图回答“人怎么能看见周围的物体？”之类问题。约在公元前400多年(先秦的代)，中国的《墨经》中记录了世界上最早的光学知识。它有八条关于光

学的记载，叙述影的定义和生成，光的直线传播性和针孔成像，并且以严谨的文字讨论了在平面镜、凹球面镜和凸球面镜中物和像的关系。

自《墨经》开始，公元11世纪阿拉伯人伊本·海赛木发明透镜；公元1590年到17世纪初，詹森和李普希同时独立地发明显微镜；一直到17世纪上半叶，才由斯涅耳和笛卡儿将光的反射和折射的观察结果，归结为今天大家所惯用的反射定律和折射定律。

1665年，牛顿进行太阳光的实验，它把太阳光分解成简单的组成部分，这些成分形成一个颜色按一定顺序排列的光分布——光谱。它使人们第一次接触到光的客观的和定量的特征，各单色光在空间上的分离是由光的本性决定的。

牛顿还发现了把曲率半径很大的凸透镜放在光学平玻璃板上，当用白光照射时，则见透镜与玻璃平板接触处出现一组彩色的同心环状条纹；当用某一单色光照射时，则出现一组明暗相间的同心环条纹，后人把这种现象称牛顿环。借助这种现象可以用第一暗环的空气隙的厚度来定量地表征相应的单色光。

牛顿在发现这些重要现象的同时，根据光的直线传播性，认为光是一种微粒流。微粒从光源飞出来，在均匀媒质内遵从力学定律作等速直线运动。牛顿用这种观点对折射和反射现象作了解释。

惠更斯是光的微粒说的反对者，他创立了光的波动说。提出“光同声一样，是以球形波面传播的”。并且指出光振动所达到的每一点，都可视为次波的振动中心、次波的包络面为传播波的波阵面(波前)。在整个18世纪中，光的微粒流 理论和光的波动理论都被粗略地提了出来，但都不很完整。

19世纪初，波动光学初步形成，其中托马斯·杨圆满地解释了“薄膜颜色”和双狭缝乾涉现象。菲涅耳于1818年以杨氏乾涉原理补充了惠更斯原理，由此形成了今天为人们所熟知的惠更斯-菲涅耳原理，用它可圆满地解释光的干涉和衍射现象，也能解释光的直线传播。

在进一步的研究中，观察到了光的偏振和偏振光的干涉。为了解释这些现象，菲涅耳假定光是一种在连续媒质(以太)中传播的横波。为说明光在各不同媒质中的不同速度，又必须假定以太的特性在不同的物质中是不同的；在各向异性媒质中还需要有更复杂的假设。此外，还必须给以太以更特殊的性质才能解释光不是纵波。如此性质的以太是难以想象的。

1846年，法拉第发现了光的振动面在磁场中发生旋转；1856年，韦伯发现光在真空中的速度等于电流强度的电磁单位与静电单位的比值。他们的发现表明光学现象与磁学、电学现象间有一定的内在关系。

1860年前后，麦克斯韦的指出，电场和磁场的改变，不能局限于空间的某一部分，而是以等于电流的电磁单位与静电单位的比值的速度传播着，光就是这样一种电磁现象。这个结论在1888年为赫兹的实验证实。然而，这样的理论还不能说明能产生象光这样高的频率的电振子的性质，也不能解释光的色散现象。到了1896年洛伦兹创立电子论，才解释了发光和物质吸收光的现象，也解释了光在物质中传播的各种特点，包括对色散现象的解释。在洛伦兹的理论中，以太乃是广袤无限的不动的媒质，其唯一特点是，在这种媒质中光振动具有一定的传播速度。

对于像炽热的黑体的辐射中能量按波长分布这样重要的问题，洛伦兹理论还不能给出令人满意的解释。并且，如果认为洛伦兹关于以太的概念是正确的话，则可将不动的以太选作参照系，使人们能区别出绝对运动。而事实上，1887年迈克耳逊用乾涉仪测“以太风”，得到否定的结果，这表明到了洛伦兹电子论时期，人们对光的本性的认识仍然有不少片面性。

1900年，普朗克从物质的分子结构理论中借用不连续性的概念，提出了辐射的量子论。他认为各种频率的电磁波，包括光，只能以各自确定分量的能量从振子射出，这种能量微粒称为量子，光的量子称为光子。

量子论不仅很自然地解释了灼热体辐射能量按波长分布的规律，而且以全新的方式提出了光与物质相互作用的整个问题。量子论不但给光学，也给整个物理学提供了新的概念，所以通常把它的诞生视为近代物理学的起点。

1905年，爱因斯坦运用量子论解释了光电效应。他给光子作了十分明确的表示，特别指出光与物质相互作用时，光也是以光子为最小单位进行的。

1905年9月，德国《物理学年鉴》发表了爱因斯坦的“关于运动媒质的电动力学”一文。第一次提出了狭义相对论基本原理，文中指出，从伽利略和牛顿时代以来占统治地位的古典物理学，其应用范围只限于速度远远小于光速的情况，而他的新理论可解释与很大运动速度有关的过程的特征，根本放弃了以太的概念，圆满地解释了运动物体的光学现象。

这样，在20世纪初，一方面从光的干涉、衍射、偏振以及运动物体的光学现象确证了光是电磁波；而另一方面又从热辐射、光电效应、光压以及光的化学作用等无可怀疑地证明了光的量子性——微粒性。

1922年发现的康普顿效应，1928年发现的喇曼效应，以及当时已能从实验上获得的原子光谱的超精细结构，它们都表明光学的发展是与量子物理紧密相关 的。光学的发展历史表明，现代物理学中的两个最重要的基础理论——量子力学和狭义相对论都是在关于光的研究中诞生和发展的。

此后，光学开始进入了一个新的时期，以致于成为现代物理学和现代科学技术前沿的重要组成部分。其中最重要的成就，就是发现了爱因斯坦于1916年预言过的原子和分子的受激辐射，并且创造了许多具体的产生受激辐射的技术。

爱因斯坦研究辐射时指出，在一定条件下，如果能使受激辐射继续去激发其他粒子，造成连锁反应，雪崩似地获得放大效果，最后就可得到单色性极强的辐射，即激光。1960年，西奥多·梅曼用红宝石制成第一台可见光的激光器；同年制成氦氖激光器；1962年产生了半导体激光器；1963年产生了可调谐染料激光器。由于激光具有极好的单色性、高亮度和良好的方向性，所以自1958年发现以来，得到了迅速的发展和广泛应用，引起了科学技术的重大变化。

光学的另一个重要的分支是由成像光学、全息术和光学信息处理组成的。这一分支最早可追溯到1873年阿贝提出的显微镜成像理论，和1906年波特为之完成的实验验证；1935年泽尔尼克提出位相反衬观察法，并依此由蔡司工厂制成相衬显微镜，为此他获得了1953年诺贝尔物理学奖；1948年伽柏提出的现代全息照相术的前身——波阵面再现原理，为此，伽柏获得了1971年诺贝尔物理学奖。

自20世纪50年代以来，人们开始把数学、电子技术和通信理论与光学结合起来，给光学引入了频谱、空间滤波、载波、线性变换及相关运算等概念，更新了经典成像光学，形成了所谓“博里叶光学”。再加上由于激光所提供的相乾光和由利思及阿帕特内克斯改进了的全息术，形成了一个新的学科领域——光学信息处理。光纤通信就是依据这方面理论的重要成就，它为信息传输和处理提供了崭新的技术。

在现代光学本身，由强激光产生的非线性光学现象正为越来越多的人们所注意。激光光谱学，包括激光喇曼光谱学、高分辨率光谱和皮秒超短脉冲，以及可调谐激光技术的出现，已使传统的光谱学发生了很大的变化，成为深入研究物质微观结构、运动规律及能量转换机制的重要手段。它为凝聚态物理学、分子生物学和化学的动态过程的研究提供了前所未有的技术。

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