数学物理方程课程组教学研讨会 - 中国科学技术大学教务处（合集）

第一篇：数学物理方程课程组教学研讨会 - 中国科学技术大学教务处

中国科学技术大学本科教育

教 学 简 报

2011年第8期(总第498期)中国科学技术大学教务处 6月1日

“数学物理方程”课程组第二次教学研讨会召开

5月20日下午，我院“数学物理方程”课程组召开了本学期第二次课程组教学研讨会。

本次会议，围绕着部分学生与老师对本课程教学内容以及教学要求等提出的建议展开激烈讨论。课程组教师都注意到，“数学物理方程”课程既作为非数学学生数学课程的结束课程，又作为量子力学等现代物理课程的基础课程，教学中不仅需要综合利用前期所学的数学知识，特别是微积分学以及线性代数的有关知识，同时还涉及力学、热学等多门物理学科的知识，因此对学生前期学习程度有着较高的要求，对授课教师的知识面也提出了较高要求。

研讨会上，有教师提出可以邀请物理等学科的教师参与到本课程组的建设中来，邀请有关物理学科的专家就“数学物理方程”在物理中的应用作些科普性的报告，增强学生以及数学老师对于本课程应用背景的了解，同时鼓励组内成员参加微积分以及线性代数等前期数学课程的教学，以对数学公共课程有一个宏观掌控，对本课程的教学会大有帮助。

研讨会还就学期末有关事宜作出安排，就考试内容作出统一部署，同时安排有关教员准备试卷初稿，以供大家讨论。最后，课程组向大家通报今年暑期即将在内蒙古大学召开的“全国数学物理方法年会”情况，鼓励课程组教师积极参加该会议，与国内同行专家交流学习，开阔视野，从而进一步提高自己的授课水平。

数学科学学院

第二篇：数学物理方程小结

数学物理方程小结

第七章

数学物理定解问题

数学物理定解问题包含两个部分：数学物理方程（即泛定方程）和定解条件。

§7.1数学物理方程的导出

一般方法： 第一确定所要研究的物理量u ,第二 分析体系中的任意一个小的部分与邻近部分的相互作用,根据物理规律, 抓住主要矛盾, 忽略次要矛盾。（在数学上为忽略高级小量.）第三 然后再把物理量u随时间，空间的变为通过数学算式表示出来, 此表示式即为数学物理方程。

（一）三类典型的数学物理方程

2u2三维:2auf(r,t)t22uu2一维:2af(x,t)2（1）波动方程：

tx当无外力时:f0 此方程 适用于各类波动问题。（特别是微小振动情况.）

u2三维:auf(r,t)t2uu2一维:af(x.t)2（2）输运方程：

tx无外源时:f0此方程 适用于热传导问题、扩散问题。

拉氏方程:u0（3）Laplace 方程：

泊松方程:uf(r.t)

f0时泊松方程退化拉程氏.方稳定的温度和浓度分布适用的数学物理方程为Laplace 方程, 静电势u在电荷密度为零处也满足Laplace 方程。§7.2定解条件

定解条件包含初始条件与边界条件。

（1）初始条件的个数等于方程中对时间最高次导数的次数。例如波动方程应有二个初始条件, 一般选初始位移u（x,o）和初始速度ut（x,0）。而输运方程只有一个初始条件选为初始分布u（x,o）,而Laplace 方程没有初始条件。

（2）三类边界条件

第一类边界条件： u(r ,t)|Σ = f

（1）第二类边界条件： u n|Σ = f

（2）第三类边界条件：(u+Hun)|Σ= f

（3）

其中H为常数.7.3 二阶线性偏微分方程分类

2a12a11a220,双曲型,2a11a220,椭圆型, 判别式 a122a12a11a220,抛物型,波动方程是双曲型的,输运方程为抛物型的,而拉普拉斯方程为椭圆型的.7.4 达朗贝尔公式

对一维无界的波动方程,当不考虑外力时,定解问题为

22u2ua022txux,0xutx,0x

11xat解为:ux,txatxatdxat22a对半无界问题作延拓处理: 对第一类齐次边界条件作奇延拓,而对第二类齐次边界条件作偶延拓.第八章 分离变量法

8.1 分离变量法

主要步骤:

1.边界条件齐次化,对非齐次边界条件首先把它化为齐次的.•2.分离变量 u(x,t)=X(x)T(t)（1）

[以后对三维问题也是如此] •3.将（1）式代入原方程得出含任意常数λ的常微分方程,(称为本征方程)而λ为本征值.•4.由齐次边界条件确定本征值,并求出本征方程.(得出的解为本征函数)•5.根据迭加原理把所有满足方程的线性无关解迭加后,就能得通解.•6.再由初始条件确定系数.一维波动方程在第一类齐次边界条件下的

natnatnx通解:ux,tancosbnsin,1sinllln1nx代入边入边界:ux,0ansinx,2ln12nansind,3l0l2n同样:bnsind,4na0l一维波动方程在第二类齐次边界条件下的通解:

ll

natnatnxux.tA0B0tAncosBnsin,5cosllln1 11A0d,B0d.6l0l02n2nAncosd,Bncosd.7l0lna0lllll

一维输运方程在第一类齐次边界条件下的通解: ux,tcnen1lnatl2nxsin,8l 2ncnsind,9l0l

一维输运方程在第二类齐次边界条件下的通解: ux,tcnen0lnatl2nxcos,10ll12nc0d,cncosd,11

l0l0l

对其他的齐次边界条件,如本征函数已知也可直接求解,而对本征函数不熟则只能用分离变量法来求解.8.2 非齐次边界条件的处理

常用方法有 1)直线法 : 对边界条件为: u(0,t)=g(t), u(L,t)=h(t).htgtx

,可把边界条件化为齐次,令

vx,tux,tgtL但一般情况下方程变为非齐次.•只有当g,h为常数时,方程才不变.2)特解法

•把 u化为两部分,令 u=v+w 使v满足齐次边界条件与齐次方程,而使w满足齐次方程与非齐次边界条件.下面通过实例来介绍此方法.• 例题

求解下列定解问题

Utt－a2 Uxx

= 0

U|x=0

=0, U|x=L= ASinωt •

U|t=0

= 0 , Ut∣t=0 = 0 •(其中A、ω为常数，0＜x＜L , 0＜ t）

•解：令 u=v+w ,使w满足波动方程与非齐次边界条件, •得出

wx,tAsinxasint

sinla第九章

二阶常微分方程的级数解法

本征值问题

一.拉普拉斯方程与亥姆霍斯方程在球坐标与柱坐标下分

离变量结果.1.拉普拉斯方程在球坐标下的通解:

1ur,,AlrlBLl1Yim,,1

rl,m其中Y

lm

为球函数,拉普拉斯方程在球坐标下的解不依赖于边界条件.在轴

对

称时(1)式退化为

Blur,AlrllPcos,2 1lrl02.拉普拉斯方程在柱坐标下: 6 u,,zRrZz.1acosmbsinm,m2m0,1,2222dR1dRm''ZZ0.3.22R0.4dd0,3的解为:ZzABz;4式解为:REFln,m0,今x,4式为:x2d2RdR22dx2xdxxmR0.55为m阶Bessel方程..(5)式其解为m阶Bessel函数, 解依赖于边界条件,当上下底为边界条件是齐次时, μ<0.对应的解是虚贝塞尔函数.3）亥姆霍斯方程在球坐标与柱坐标下分离变量结果.在球坐标下:

ur,,RrY,

其中Y为球函数,R为球贝塞尔函数.在柱

坐

标

下

: u,,zRrZz.1acosmbsinm,m2m0,1,22Z''2Z0.3.d2Rd1dRdk22m222R0.4令k22;今x,4式为:x2d2RdR22dx2xdxxmR0.5(5)式其解为m阶Bessel函数，二、常微分方程的级数解法

.1.掌握常点邻域的级数解法.2.掌握正则奇点邻域的级数解法.3.知道无穷级数退化为多项式的方法.三.知道Sturm-Livouville本征值问题的共同性质

•当k(x),q(x)和ρ(x)都只取非负的值(≥0), Sturm-Livouville方程共同性质为: •1)当k(x),k’(x)和q(x)连续且x=a和x=b最多为一阶极点时,存在无限

123k多个本征值及对应的本征函数:

y1x,y2x,y3xykx

2)所有本征值λn≥03)对应于不同本征值的本征函数带权正交yxyxxdx0,nm4)本征函数族构成完备系mnabfxn1fnynx

第十章 球函数

1.轴对称的球函数

当物理问题绕某一轴转动不变时,选此轴为z轴这时物理量u就与φ无关,m=0.此时球函数Y(θ,φ)就为L阶勒让德多项式.即Y=Pl(cosθ)1)勒让德多项式

1.勒让德多项式级数形式: 8 Plxll1或222l2n!l2n1x.1 ln!2ln!l2n!n0n2.勒让德多项式微分形式:

l1dl2Px1.2 lxll2l!dx3.前几项为: P0(x)= 1, P1(x)=x=cosθ, •P2(x)=(3x-1)/2, ….•一般勒让德多项式的幂次取决L •当L为偶数时都为偶次幂项,L为奇数时都为奇次幂项.对特殊点x=1,0.2Pl11,Plx1Plx,l2n1！P2n100,P2n01,2n！n•4.勒让德多项式正交关系

12P(x)PxdxNlk

(3)

lkl1•5.勒让德多项式的模 Nl22

2(4),Nl2l12l16.广义傅里叶级数 :当f(x)在[-1,1]连续可导,且在x=-1与1有限时.fxflPlxl1

(5)2l1flfxPlxdx,211•7.在球坐标下Laplace方程: △u= 0的通解为:

轴对称

lBlur,Alrl1Ylm,6rl0ml lBluAlrl1Plcos,7rl0(6)式有两系数需要两条件来确定,对球坐标有两自然边界条件,r=0与r→∞,球内解包含r=0，l•u有限, Bl0,uAlrPlcos

(7)

l0l•而Al由球面的边界条件确定,同样对球外区域两系数由球面的边界条件与r→∞，两个条件确定.8.母函数

112rcosr2rlPlcos

(8)

l09.递推公式

2l1xPlxlPl1xl1Pl1x,PlPl'1Pl'12xPl'.2l1PlPl'1Pl'1.l0

二.连带勒让德函数

•在一般情况下,物理量u与φ有关,故球函数Y是连带勒让德函数与周期函数的乘积.1.连带勒让德函数 1xm22Plmx

(1)

2.连带勒让德函数的微分表示

Plm1x2l!lm22dlm2l1x.(2)lmdx从(2)可得当L一定时,m的取值为

m=0,1,2…L.共有L+1个值.而三角形式球函数Y（θ,φ）中,cosmφ,sinmφ为不同态,共有2L+1个态.3.正交关系

mm2PxPxdxNmllk.3lk1 2lm!2模平方Nml2l1lm!4.球函数Y的两种表示形式.第十一章

柱函数

一、掌握三类柱函数的基本性质

一般我们称Bessel函数Jm(x)为第一类柱函数.而把Neumann函数Nm(x)称为第二类柱函数.1）对于第一类柱函数与第二类柱函数的线性组合.1xJmxiNmxHm1HxJmxiNmx2m

称为第一种与第二种汉克尔函数.而汉克尔函数称为第三类柱函数

2)x0和x时的行为

limJ0x1,limJmx0.m0x0x0x0limNmx,limJmxx0limJmxx2mcosx,x242msinxx24m24x2i2,limHmxexxm24

limNmxxx2i1limHmxexx3)递推公式

m2kkdJmd112kxmdxxdxk0k!mk12m2kk12k1x2k1k0k!mk12Jm1x.1mx dxmJmxxmJm1x.2dx把1与2展开JmxJm1x.3xJmx'JmxmJm1x.4x'xmJm4）贝塞尔函数的零点

对m阶贝塞尔方程

dxdx2当0时,对柱侧面的齐次边界条件.RJJmx2d2RxdRx2m2R0.xm00.1mxnm记:xnm本征值:n（J'm00)20

对第一类齐次边界条件

得出第n个零点

对第二类齐次边界条件 二．贝塞尔函数的正交关系.• 对于不同本征值的同阶贝塞尔函数在区间 • [0,ρ0]上带权重ρ正交.0J• m0mnJmm2kmd[Nn]nk.1

•

• 2）广义傅里叶-贝塞尔级数

ffnJmn1•

fn.2 1fJd.3Nmn0mm20mnn 13 • 3）Laplace在柱坐标下的通解 • 轴对称m=0,柱内解为

• 在侧面为第一类齐次边界条件时

0xnu,zAnshRn10xnzBnchR0xnzJ0.1R1xnzJ0R.2侧面为第二类齐次边界条件时•

1xnu,zA0B0zAnchRn11xnzBnshR

• 其中系数An,Bn由上下底边界条件确定.• 在上下底为齐次边界条件时, μ 0,R的解为虚宗量贝塞尔函数.记为Im(x)• 同样可得Laplace方程在柱内解 • 当轴对称时m=0 • 上下底满足第一类齐次边界条件时解为

u,z•

nzsin.2H对第二类齐次边界条件:nAIn0Hn1nznu,zAnI0.3cosHHn0

• 输运方程与波动方程在柱坐标下的解 •

1)解的形式:

u(r,t)=T(t)v(r)• V满足亥姆霍兹方程.在侧面与上下底齐次边界条件下能完全确定本征值,例如上下底满足 第一类齐次边界条件.在轴对称情况下m=0 对输运方程柱内的解: 上下底满足第一类齐次边界条件

0xnlzu,z,tanlJ0sinHen1,l1002xna02l2tH.1

波动方程在柱内的解: • 在上下底满足第一类齐次边界条件下

u,z,tnl0xlz00n.2anlcosknlatbnlsinknlatsinJ0H0•

0xl02nknl()H02

• 二维极坐标下的解: • 侧面满足第一类齐次边界条件

000u,tccoskatdsinkatJknnnn0n

（3）•

n1• 侧面满足第二类齐次边界条件

• u,ta0b0tcncoskatdnsinkatJ0k.4

1n1n1nn1•

第十二章

积分变换法 •

一、傅里叶变换法 • 1。掌握傅里叶变换法的适用条件，即方程中的一个变量是在(-∞,∞)范围内时,可用Fourier 变换法.• 2。能用傅里叶变换法求解一些筒单的偏微分方程。•

二、Laplace变换法

• 1。掌握Laplace变换法的适用条件，即方程有初值情况,且一个变量 的变化范围在(0, ∞)

• 2。能用Laplace变换法求解一些筒单的偏微分方程。•

第十三章

格林函数法 • 1。知道格林函数的定义及物理意义 • 2。知道泊松方程解的积分形式

• 3。能用电像法求解泊松方程的格林函数。

第三篇：《数学物理方程》教学大纲

《数学物理方程》教学大纲

（Equations of Mathematical Physics）

一.课程编号：040520 二.课程类型：限选课

学时/学分：40/2.5

适用专业：信息与计算科学专业

先修课程：数学分析，高等代数，常微分方程、复变函数 三.课程的性质与任务：

本课程是信息与计算科学专业的一门限选课程。数理方程主要是指在物理学、力学以及工程技术中常见的一些偏微分方程。通过本课程的学习，要求学生掌握数学物理方程的基本知识、解偏微分方程的经典方法与技巧。本课程主要讲述三类典型的数学物理方程，即波动方程、热传导方程、调和方程的物理背景、定解问题的概念和古典的求解方法, 如波动方程的分离变量法、D`Alembert解法、积分变换法、Green函数法，变分法等。

四、教学主要内容及学时分配

（一）典型方程和定解条件的推导（7学时）

一些典型方程的形式, 定解条件的推导。偏微分方程基本知识、方程的分类与化简、迭加原理与齐次化原理。

（二）分离变量法（7学时）

三类边界条件下的分离变量法, 圆域内二维拉普拉斯方程定解问题的求法,求解一类非齐次方程的定解问题,非齐次边界条件的处理方法.（三）积分变换法（8学时）

Fourier变换和Laplace变换的定义和基本性质，Fourier变换和Laplace变换的在求解数学物理方程中的应用。

（四）行波法（7学时）

一维波动方程的求解方法，高维波动方程的球面平均法，降维法

（五）格林函数（6学时）

微积分中学中的几个重要公式；调和函数的Green公式和性质；格林函数；格林函数的性质；格林函数的求解方法。

（六）变分法（5学时）

变分法的一些基本概念，泛函极值的必要条件、泛函的条件极值问题

五、教学基本要求

通过教师的教学，使学生达到下列要求

（一）掌握典型方程和定解条件的表达形式，了解一些典型方程的推导过程，会把一个物理问题转化为定解问题。掌握偏微分方程的基本概念，掌握关于两个变量的二阶线性偏微分方程的分类和化简，掌握迭加原理与齐次化原理。

（二）掌握分离变量法在三种定解条件下的求解步骤，理解圆域内二维拉普拉斯方程定解问题的求法, 会求解非齐次方程的定解问题,掌握非齐次边界条件的处理方法。

（三）掌握达朗贝尔公式的推导过程和物理意义，掌握解决柯西始值问题的行波法。了解依赖区间、决定区域、特征线、影响区域和决定区域的概念。掌握三维波动方程的初值问题的径向对称解，了解高维波动方程初值问题的球面平均法和降维法。

（四）掌握Fourier变换和Laplace变换的定义和基本性质，会Fourier变换和Laplace变换的在求解某些简单的数学物理方程定解问题。

（五）掌握Green第一公式和第二公式。掌握调和函数的Green公式和性质，理解格林函数的基本性质。会求半空间和球域上的格林函数。

（六）掌握变分法的基本概念，会求解几类典型的变分问题的解。

六、课程内容的重点和深广度要求

教学基本要求中的数学物理方程的基本知识、解偏微分方程的经典方法与技巧是本课程的重点，此外，学生对下列各项也应给予注意：

1.线性偏微分方程的分类与化简。

2.固有值问题，关于固有值与固有函数讨论。3.方程与边界条件同时齐次化的简易方法。4.Fourier变换和Laplace变换的定义和基本性质。5.格林函数的定义和基本性质

6.泛函极值的必要条件、泛函的条件极值问题。

七、作业、辅导与考试

作业与辅导：作业次数或作业量：每学期约布置20—24次作业，每次平均4题左右。每周一次课外辅导。

考核方法：平时考核占总成绩30%，期末考试占70%。

八、本课程与后续课程的关系

本课程是继数学分析、线性代数、常微分方程、实变函数与泛函分析、复变函数和普通物理之后的一门专业基础课，它既广泛地应用上述基础课程的基本理论、数学思想、解题方法与技巧，又以新的研究对象，发展了这些基础学科的基本理论，形成研究经典偏微分方程的一系列新的理论和解决问题的方法。为进一步学习偏微分方程专业课程打下良好的基础。

九、对学生能力培养的要求

学生能够从物理问题中提炼出方程模型，并能用本课程所学方法解决问题。

十、使用教材及主要参考书

[1] 胡学刚等.数学物理方法.机械工业出版社，1997.[2] 吴方同编著.数学物理方程.武汉大学出版社，2001.[3] 谷超豪、李大潜等.数学物理方程（第二版）.高等教育出版社，2002.[4] 姜礼尚等.数学物理方程讲义（第二版）.高等教育出版社，1996.[5] 陈恕行等.数学物理方程.复旦大学出版社，2003.[6] 王元明.工程数学：数学物理方程与特殊函数（第三版）.高等教育出版社，2004.[7] 王元明.工程数学：数学物理方程与特殊函数学习指南.高等教育出版社，2004.[8] 戴嘉尊.数学物理方程.东南大学出版社，2002 [9] Lawrence C Evans.Partial Differential Equations.American Mathematical Society, Provodence, Rhode Island，1998.十一、教学方法和教学媒体的使用

采用启发式、提问式等教学方法，辅以板书和多媒体相结合的教学手段。

十二、学习方法与建议

建议学生采取课前阅读，上课时认真听讲，课后多作练习的学习方法。

第四篇：2011数学（物理）组工作总结

2011数学（物理）组工作总结

今年是我校新实训楼使用和南区全面开工建设快速发展的一年,在学校和教务处的指导下，我数学（物理、化学）组全体老师，认真学习先进的教育思想理念积极投身教学改革中，坚定不移地实施以培养学生的创新意识、探索意识和实践能力为重点的素质教育，深入有效地开展教研活动，全面提高教学质量。根据我校教务处期初和我数理组教育工作要求与目标，积极开拓教育教学创新，深化课堂教学教育的改革，优化教育结构，提高教育质量，全面实施素质教育，为推动我组的教学工作上新台阶作出贡献。现将一年来的工作总结如下。

一、坚持政治学习、提高教师的政治素养

作为教师只有先自己领悟，才能教育别人，所以，我们始终保持与党中央一致，坚持以“和谐处室”和“先进教研组”评比为契机，坚持每月有一次集中学习活动，其中至少一次组织学习政治理论，上半年组织学习和讨论周书记开学报告以及市经委应炳兴主任“2011年经济形势报告”精神,学习温家宝“政府工作报告”及主持召开座谈会征求对《国家中长期教育改革和发展规划纲要》的意见和建议等文章。学习和讨论“二会”精神，听取浙江工业大学陈龙根博士导师关于“成人教育中的有效性理论探究”的讲座，听取和学习中国职协常务副会长毕结礼报告“班主任工作的艺术”，并每位老师上交一篇学习体会，学习文章“一名女教授的经纬人生——记信息工程大学测绘学院博士生导师马秋禾”,学习文章“中国共产党在革命、建设和改革中经济思想的形成与发展——庆祝中国共产党建立90周年”，并参加市经委组办“唱响红歌，庆祝建党90周年”的大合唱活动。下半年学习温家宝总理在庆祝中华人民共和国成立六十二周年招待会

上的讲话 ,学习中国共产党第十七届中央委员会第六次全体会议公报,并听取李铁华专家《精益生产实战》讲座,学习贯彻胡锦涛同志全国文代会作代会上重要讲话,学习十七届六中全会精神 坚持文化发展中国路等有关文章,并以基础二室博客为学习的平台，撰写学习心得，本年我组老师在博客上共发表了160篇学习体会和教学和管理杂文。

通过学习，深感身为教师重担在肩，表示要将会议和报告精神落实到自己的教学实践中去，爱岗敬业，关爱学生，忠诚于技校的教育事业，刻苦钻研、严谨笃学，不断提高教学质量和教书本领。

二、苦练教书本领、教学上精益求精

课堂教学是我们教师日常的主要工作，是学校存在基本形式，针对我校不同层次的学生和教学工作的实际，我组全体老师能结合自己特有的教学风格，在教学中纷纷亮出自己的看家本领。如青年教师施双喜通过利用晚上课余时间为学生解答疑难，受到学生的好评;章素贞老师针对不同特点的学生，及时调整教学方法，其主要特点是知识罗列仔细、针对成考内容讲解清楚。扬兴旺老师具有“亲和力”的教学方式也得到了学生的肯定；田晓军老师的教学特点是知识面广，讲解内容全面,通过让学生多学些相关知识从而达到教学目的；徐国茹老师在课堂教学上注重学生的学习心理，在课堂上喜欢与学生同步对话,认真耐心地讲解，也收到很好的效果；蒋文彬老师在教学中运用多媒体教学方法，教态风雅深受学生好评；方红伟老师在教学中思路清澈，注重课堂练习深受学生的喜欢；老教师金秋洪及叶影老师以身作则，认真备课，规范教学，有工作激情，给青年教师起了模范带头作用；徐新龙老师作为物理和化学课的双科教师，经验逐渐厚积,下半年新来的老师虚心向老教师学习,进步很快,如金婷、沈淑玲、李晓风老师适应教师角色很快，已能在教学和管理工作方面独挡一面。

三、以活动促教研、提高业务水平

本我数（理）组最大的亮点：

一是上半年配合学校技能节组织男教师单元说课比赛，徐国茹老师和扬兴旺老师不负众望，获得第一名和第二名的好成绩，蒋文彬老师获得第三名，通过比赛，提高教师的多媒体课件设计能力和说课能力，为圆满完成学校的教学任务打下良好的基础。

二是在完善结题“高等数学精品课程”课题基础上，又开发了《中技数学精品》课程，并着手完成省级课题《高技能人才开发的教材建设》。

三是校本教材开发丰收年，完成并使用“双高班数学作业”上、下册，完成并使用《成考数学辅导指导书》，完成“双高班数学试题”第三册，完成使用“加强班数学辅导教材”等。

四是我组教师互帮互学气氛浓厚，全年开设了公开课的教师有叶影、章素贞、金秋洪、杨兴旺、田晓军、金婷、沈淑玲等教师，另外，结合年初计划每位老师也相互听课，完成各自听课计划。通过开设公开课以及评课活动，极大促进广大教师的教学热情，也缩短了青年教师的成长期。

五是本学年我组教师还积极加校内校外的教研活动，撰写教研论文，并在正式杂志发表论文，取得了一定的成果，章素贞老师和徐国茹两位老师自我加压，利用课余时间参加浙师大教育硕士学习，完成论文中期检查。章素贞老师11月在杂志《中国科教创新导刊》发表论文“高等数学精品课程建设探讨”一文。张力民老师12月在杂志《职业》发表论文“高技能人才培养与教材建设”一文。

另外我组广大教师积极参加劳动部和省级优秀成果评比活动和学科带头人及省、市优秀教师的候选人评比工作，参加“今飞”奖教金评选工作，张力民老师获得“今飞”奖教金。

六是我组成功组织了一次全校性“数学能力竞赛”活动,近50个班参加，参加学生的245名，大大提高学生学习数学和运用数学的能力,设团体甲、乙、丙三组组获得1、2、3等奖，并有51名学生获得个人奖，并发放奖品。

七是本学年我组教师规范教学行为，布置的作业保质保量，狠抓成考教学，今年成考数学成绩较好，也凝聚了有关数学教师的心血。同时 下半年由于双溪校区报名中技加强班人数超过往年，数学老师田晓军、方红伟、杨兴旺、蒋文彬、章素贞、徐国茹、张力民等老师以大局为

第五篇：物理组教学工作总结

莘州中学2012——2013学

工作总结

莘州中学高三物理组

莘州中学高三物理组工作总结

高三物理组 郭宝忠

本学期高三物理组全体教师在年级的正确领导下，按照学校教务处和教科处的要求，有计划、有步骤地开展教学教研活动。在工作中,以教学常规管理为基础，以新课程理念为重点，以改革教学方法为抓手，以提高教学质量为核心，全面进行了“高效课堂”物理教学改革的实践，较好的完成物理教学任务.现将本学期物理组工作总结如下：

一、加强教学常规管理，争取高考好成绩.教学的常规管理是提高教学质量的关键，而课堂教学是我们平时教学的重点工作,是教学质量的生命线.为此，必须常抓不懈，落到实处。

1、团结协作 乐于奉献

全体物理教师爱岗敬业，服从学校教学分配安排协助搞好各项班级工作。目前，物理组两老师都担任班主任，但在物理教学工作中，教师之间团结协作,互帮互学,积极参加探讨新课标教学研究工作,形成了人人参与教改的良好的局面。

2、精心计划 及时总结

每个学期的开学初，物理备课组都能及时、精心合理科学制定学科教学计划、目标及措施，高三年级还制定了详细的备考方案，以确保学校工作有条不紊的顺利进行。

3、集体备课 优势互补

物理组制定了每周都统一进行集体备课制度，发挥集体的力量，实现了优势互补、资源共享。备课组教师通过集体备课，对教材中的重点、难点以及教学方法，进行分析和讨论，并探讨突出重点、突破难点，促进学生发展的思路和方法。交流教学进度和内容，发挥集体的智慧和力量，以形成最佳的教学模式。力求做到统一教学内容、统一教学进度、统一辅导资料及作业。课后要及时巩固、反馈和总结。要求做到上课人人有教案，养成课后及时写反思的好习惯。高三毕业班的做法是：通过题型训练，提高复习效率。在复习阶段，备课组成员通力合作，从各省高考题、模拟题中精挑细选，分组归类，组成题组，通过周考和月考的训练，使学生形成系统的知识，促进学生整体水平的提高，努力争取在今年的高考中取得优良的成绩.4、资源共享 优化教学

全组物理教师能充分利用多媒体手段进行教学，充分利用网络资源进行组卷，改造和自制多媒体课件进行上课，期中和平时的考试都能运用电脑制作电子稿试卷，并且在备课组内交流。每个备课组都有平时和单元的电子稿的试题存档，以供全体物理教师随时使用，真正做到了资源共享，优化课堂教学，提高了课堂

教学效果。

二、加强教研活动 提高业务水平

1、探索教改 提高效率

课堂教学是平时教学的重点工作,是教学质量的生命线.本学期物理组全体老师认真学习并且贯彻执行“莘州中学高效课堂教学模式”,在平时上课、公开教学的教学实践中,教师们逐步领悟课改思想的精髓，逐步掌握“高效” 教学模式时间的把握和控制，而且提出了很多建设性意见，为今后教学实践的推广奠定了基础.教务处张主任和教科处文主任在百忙之中总不忘召集组织物理组的教研活动，并亲自参加并给予宝贵的建议，提出高质量的要求。

2、重视公开教学 培养新生力量

每个学期要求并鼓励教师们积极参加我校高效课堂比赛，让新教师尽快成长起来，挑起莘州物理教学的大梁。

本学期共进行了三轮课堂教学大赛，所有参赛老师都积极认真的准备，评委老师认真听课，实心评课。张主任、文主任每次都参与听课评课活动，并每次都提出宝贵的建议。

通过老师之间的互相听课和评课活动,加强了集体讨论的意识和氛围,进一步提高了物理组内老师的业务水平.另外，郭宝忠老师代表我校参加县中学物理教学能手大赛并荣获优异的成绩。

3、加强教研活动 提高整体水平

每个学期的开学初，物理教研组都能及时、精心合理科学的制定学科工作计划、目标及措施，坚持每个单周的星期四下午开展物理教研活动，学习学校有关教学常规的反馈和开展公开教学和示范教学的听课、评课活动，不断提升自我的教学业务能力水平。

通过物理组全体老师的共同努力，我校的高三物理组在市一模、二模的考试中均取得了令人满意的成绩，在学生基础不太好的前提下，实现了比同期更加优异的成绩。