黄昆教授《固体物理学》读后感.（★）

第一篇：黄昆教授《固体物理学》读后感.

固体物理学读后感

《固体物理学》是在黄昆教授原著《固体物理学》的基础上改编而成的。原书概念准确、讲解透彻，在改写过程中力图保持原书的特点。对固体物理学中的一些基础部分：如晶体结构、晶格振动、固体能带论。半导体电子论和固体磁性等部分在内容上都做了必要的补充，内容更加丰富；《固体物理学》反映了固体物理学领域的新进展，增加了超导物理、非晶态物理、表面物理、固体中的元激发和低维系统物理等固体物理新兴领域中的基本概念。

固体材料是由大量的原子（或离子）组成的，每1cm3体积中大约有1023个原子，如此巨大数目的原子以一定方式排列，原子排列的方式称为固体的结构。长期以来，人们认为固体材料分为两大类：晶体和非晶体。理想晶体中原子排列是十分有规则的，主要体现是原子排列具有周期性，或者称为是长程有序的。而非晶体则不然，它不具有长程的周期性，1984年从实验上发现了一类既区别与晶体又区别于非晶体的固体材料，称为准晶体，准晶体的发现开辟了固体结构研究的新领域。

固体中原子排列的形式是研究固体材料的宏观性质和各种微观过程的基础。早在两个世纪以前，就开始了对晶体结构的研究。阿羽依（Hatiy）从理论上推断，晶体具有规则的几何外形，是晶体中原子、分子规则排列的结果，本世纪由劳埃（Laue）等提出的X射线衍射方法，从实验上验证了这一结论，通过几十年的工作，已经测定了大量晶体原子排列的具体形式，对非晶体材料的结构也进行了大量的研究工作，对其主要特征有了一定的了解，但还有不少问题有待研究解决，而对准晶体材料结构的研究还仅仅是开始。本章的主要内容将是阐明晶体中原子排列的几何规则性。

第二篇：黄昆版《固体物理学》课后习题答案（解析版）

《固体物理学》习题解答

黄昆

原著

韩汝琦改编

（陈志远解答，仅供参考）

第一章

晶体结构

1.1、解：实验表明，很多元素的原子或离子都具有或接近于球形对称结构。因此，可以把这些原子或离子构成的晶体看作是很多刚性球紧密堆积而成。这样，一个单原子的晶体原胞就可以看作是相同的小球按点阵排列堆积起来的。它的空间利用率就是这个晶体原胞所包含的点的数目n和小球体积V所得到的小球总体积nV与晶体原胞体积Vc之比，即：晶体原胞的空间利用率，（1）对于简立方结构：（见教材P2图1-1）

a=2r，V=，Vc=a3，n=1

∴

（2）对于体心立方：晶胞的体对角线BG=

n=2,Vc=a3

∴

（3）对于面心立方：晶胞面对角线BC=

n=4，Vc=a3

（4）对于六角密排：a=2r晶胞面积：S=6=

晶胞的体积：V=

n=12=6个

（5）对于金刚石结构，晶胞的体对角线BG=

n=8,Vc=a3

1.2、试证：六方密排堆积结构中

证明：在六角密堆积结构中，第一层硬球A、B、O的中心联线形成一个边长a=2r的正三角形，第二层硬球N位于球ABO所围间隙的正上方并与这三个球相切，于是：

NA=NB=NO=a=2R.即图中NABO构成一个正四面体。…

1.3、证明：面心立方的倒格子是体心立方；体心立方的倒格子是面心立方。

证明：（1）面心立方的正格子基矢（固体物理学原胞基矢）：

由倒格子基矢的定义：，同理可得：即面心立方的倒格子基矢与体心立方的正格基矢相同。

所以，面心立方的倒格子是体心立方。

（2）体心立方的正格子基矢（固体物理学原胞基矢）：

由倒格子基矢的定义：，同理可得：即体心立方的倒格子基矢与面心立方的正格基矢相同。

所以，体心立方的倒格子是面心立方。

1.5、证明倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系。

证明：

因为，利用，容易证明

所以，倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系。

1.6、对于简单立方晶格，证明密勒指数为的晶面系，面间距满足：，其中为立方边长；并说明面指数简单的晶面，其面密度较大，容易解理。

解：简单立方晶格：，由倒格子基矢的定义：，倒格子基矢：

倒格子矢量：，晶面族的面间距：

面指数越简单的晶面，其晶面的间距越大，晶面上格点的密度越大，单位表面的能量越小，这样的晶面越容易解理。

第二章

固体结合2.1、两种一价离子组成的一维晶格的马德隆常数（）和库仑相互作用能，设离子的总数为。

＜解＞

设想一个由正负两种离子相间排列的无限长的离子键，取任一负离子作参考离子（这样马德隆常数中的正负号可以这样取，即遇正离子取正号，遇负离子取负号），用r表示相邻离子间的距离，于是有

前边的因子2是因为存在着两个相等距离的离子，一个在参考离子左面，一个在其右面，故对一边求和后要乘2，马德隆常数为

当X=1时，有

2.3、若一晶体的相互作用能可以表示为

试求：（1）平衡间距；

（2）结合能（单个原子的）；

（3）体弹性模量；

（4）若取，计算及的值。

解：（1）求平衡间距r0

由，有：

结合能：设想把分散的原子（离子或分子）结合成为晶体，将有一定的能量释放出来，这个能量称为结合能（用w表示）

（2）求结合能w（单个原子的）

题中标明单个原子是为了使问题简化，说明组成晶体的基本单元是单个原子，而非原子团、离子基团，或其它复杂的基元。

显然结合能就是平衡时，晶体的势能，即Umin

即：

（可代入r0值，也可不代入）

（3）体弹性模量

由体弹性模量公式：

（4）m

=

2，n

=

10，w

=

4eV，求α、β

①

②

将，代入①②

（1）平衡间距r0的计算

晶体内能

平衡条件，（2）单个原子的结合能，（3）体弹性模量

晶体的体积，A为常数，N为原胞数目

晶体内能

由平衡条件，得

体弹性模量

（4）若取，，第三章

固格振动与晶体的热学性质

3.2、讨论N个原胞的一维双原子链（相邻原子间距为a），其2N个格波解，当=

时与一维单原子链的结果一一对应。

解：质量为的原子位于2n-1，2n+1，2n+3

……；质量为的原子位于2n，2n+2，2n+4

……。

牛顿运动方程

N个原胞，有2N个独立的方程

设方程的解，代回方程中得到

A、B有非零解，则

两种不同的格波的色散关系

一个q对应有两支格波：一支声学波和一支光学波.总的格波数目为2N.当时，两种色散关系如图所示：

长波极限情况下，与一维单原子晶格格波的色散关系一致.3.3、考虑一双子链的晶格振动，链上最近邻原子间的力常数交错地为和，两种原子质量相等，且最近邻原子间距为。试求在处的，并粗略画出色散关系曲线。此问题模拟如这样的双原子分子晶体。

答：（1）

浅色标记的原子位于2n-1，2n+1，2n+3

……；深色标记原子位于2n，2n+2，2n+4

……。

第2n个原子和第2n＋1个原子的运动方程：

体系N个原胞，有2N个独立的方程

方程的解：，令，将解代入上述方程得：

A、B有非零的解，系数行列式满足：

因为、，令得到

两种色散关系：

当时，当时，（2）色散关系图：

3.7、设三维晶格的光学振动在q=0附近的长波极限有

求证：;.＜解＞

依据，并带入上边结果有

3.8、有N个相同原子组成的面积为S的二维晶格，在德拜近似下计算比热，并论述在低温极限比热正比与。

证明：在到间的独立振动模式对应于平面中半径到间圆环的面积，且则，第四章

能带理论

4.1、根据状态简并微扰结果，求出与及相应的波函数及?，并说明它们的特性．说明它们都代表驻波，并比较两个电子云分布说明能隙的来源(假设=)。

＜解＞令，简并微扰波函数为

取

带入上式，其中

V(x)<0，从上式得到B=

-A,于是

=

取，=

由教材可知，及均为驻波．

在驻波状态下，电子的平均速度为零．产生驻波因为电子波矢时，电子波的波长，恰好满足布拉格发射条件，这时电子波发生全反射，并与反射波形成驻波由于两驻波的电子分布不同，所以对应不同代入能量。

4.2、写出一维近自由电子近似，第n个能带(n=1，2，3)中，简约波数的0级波函数。

＜解＞

第一能带：

第二能带：

第三能带：

4.3、电子在周期场中的势能．

0，其中d＝4b，是常数．试画出此势能曲线，求其平均值及此晶体的第一个和第二个禁带度．

＜解＞(I)题设势能曲线如下图所示．

(2)势能的平均值：由图可见，是个以为周期的周期函数，所以

题设，故积分上限应为，但由于在区间内，故只需在区间内积分．这时，于是。

（3），势能在[-2b,2b]区间是个偶函数，可以展开成傅立叶级数

利用积分公式得

第二个禁带宽度代入上式

再次利用积分公式有

4.4、解：我们求解面心立方，同学们做体心立方。

（1）如只计及最近邻的相互作用，按照紧束缚近似的结果，晶体中S态电子的能量可表示成：

在面心立方中，有12个最近邻，若取，则这12个最近邻的坐标是：

①

②

③

由于S态波函数是球对称的，在各个方向重叠积分相同，因此有相同的值，简单表示为J1=。又由于s态波函数为偶宇称，即

∴在近邻重叠积分中，波函数的贡献为正

∴J1＞0。

于是，把近邻格矢代入表达式得到：

=

+

=

=

（2）对于体心立方：有8个最近邻，这8个最近邻的坐标是：

4.7、有一一维单原子链，间距为a，总长度为Na。求（1）用紧束缚近似求出原子s态能级对应的能带E(k)函数。（2）求出其能态密度函数的表达式。（3）如果每个原子s态只有一个电子，求等于T=0K的费米能级及处的能态密度。

＜解＞

(2),(3),第五章

晶体中电子在电场和磁场中的运动

5.1、设有一维晶体的电子能带可写成，其中为晶格常数，是电子的质量。

试求（1）能带宽度；

（2）电子在波矢k状态的速度；

（3）带顶和带底的电子有效质量。

解：（1）

=[－coska+(2cos2ka－1)]

＝[(coska－2)2－1]

当ka＝(2n+1)p时,n=0,±1,±2…

当ka=2np时,能带宽度＝

（2）

(3)

当时,带底，当时,带顶，—

END

—

第三篇：固体物理学课程教学大纲

《固体物理学》课程教学大纲

一、课程说明

（一）课程名称、所属专业、课程性质、学分；

《固体物理学》是物理学院的主干基础课之一，是针对微电子专业的本科生开设于二年级的第二学期的专业基础课，4个学分，课堂讲授72学时。

（二）课程简介、目标与任务；

固体物理学是研究固体物质的物理性质、微观结构、构成物质的各种粒子的运动形态，及其相互关系的科学。它是物理学中内容极丰富、应用极广泛的分支学科，同时也是微电子专业本科生学习《半导体物理学》、《半导体材料》和《固体电子器件》等后续课程的基础。

本课程以点阵及晶体对称性为主线，以周期结构中的波动问题贯穿固体物理的整个教学内容。掌握包括对点阵及晶体对称性的定义、表征和检测，以及在晶体中物质的运动规律。在掌握知识架构的同时，对固体物理中处理多体问题的方法及其局限性有所了解，并了解一些重要概念的实验探测。

（三）先修课程要求，与先修课与后续相关课程之间的逻辑关系和内容衔接； 先修课程要求：《力学》《量子物理》《热学》《热力学统计物理》 先修课与后续相关课程之间的逻辑关系和内容衔接：

《力学》中的处理物体运动的基本规律，尤其是振动与波动内容，是本课程第四章结合周期性晶体结构推演格波性质的基础。

《量子力学》或《量子物理》中的升降算符与谐振子的能量量子化，是提出声子（晶格振动的能量量子）的理论基础。

《量子力学》或《量子物理》中关于散射态的处理，如直角势垒和直角势阱的散射态，是学习电子声子散射和电子杂质散射的理论基础，也是学习电子在周期性势场下行为的基础。

《量子力学》或《量子物理》中关于束缚态的处理，是本课程第八章学习非本征半导体的理论基础。

《原子物理学》或《量子物理》中类氢原子的量子理论基础，原子的壳层结构，电子的自旋，是本课程第三章学习晶体结合的理论基础。

《热力学统计物理》和《热学》的基本原理，气体分子动理论，能量均分定理，内能和热容，平衡态的统计规律，是学习本课程第五章声子热学性质的基础。

《热力学统计物理》和《热学》中近独立粒子的最概然分布，是学习第六章自由电子费米气体的理论基础。

（四）教材与主要参考书。

本课程的教材采用国际上知名的基特尔的《固体物理学导论（第八版）》，此教材已在全球100多个国家和地区的高等院校中采用。本科阶段主要讲授该书的前九章，这部 分内容已涵盖了教育部关于本课程的基本要求。课程讲授过程中，每章结束后要为学生上一次习题课，以加深学生对基本物理概论的理解。同时每章都为学生留适量习题供学生选作。主要参考书：

刘友之 《固体物理习题指导书》 黄昆 《固体物理学》

Ashcroft/Mermin 《Solide state physics》英文教材

二、课程内容与安排

绪论

第一章 晶体结构

第一节 原子的周期性阵列 第二节 晶格的基本类型 第三节 晶面指数系统 第四节 简单晶体结构 第二章 晶体衍射和倒格子

第一节 晶体衍射 第二节 散射波振幅 第三节 布里渊区

第四节 结构基元的傅里叶分析 第三章 晶体结合与弹性常量

第一节 晶体结合的基本形式

第二节 惰性元素晶体（分子晶体）第三节 离子晶体 第四节 共价晶体 第四章 声子（I）：晶格振动

第一节 单原子结构基元情况下的晶格振动 第二节 基元中含有两个原子的情况 第三节 弹性波的量子化 第四节 声子动量

第五节 声子引起的非弹性散射 第五章 声子（II）：热学性质

第一节 声子比热容

第二节 非谐晶体相互作用 第三节 导热性 第六章 自由电子费米气

第一节 自由电子费米气的物理模型 第二节 能级和轨道 第三节 电子气的比热容 第四节 电导率和欧姆定律

第五节 电子在外加磁场中的运动 第六节 金属热导率 第七章 能带

第一节近自由电子模型 第二节 布洛赫定理

第三节 克勒尼希-彭尼模型

第四节 电子在周期性势场中的波动方程 第五节 能带图示法 第六节 金属与绝缘体 第八章 半导体晶体

第一节 运动方程 第二节 有效质量 第三节 回旋共振

第四节 本征载流子浓度 第五节 杂质导电性 第九章 费米面和金属

第一节 费米面构图法

第二节 电子在恒定磁场下的运动轨道 第三节 等能面与轨道密度 第四节 紧束缚近似

第五节 费米面研究中的实验方法

（一）教学方法与学时分配

采用以课堂讲授为主、结合习题讨论和随堂提问的方法，促进学生认真听讲及课后复习整理。学时分配如下：

绪论（2学时）第一章（6学时）第二章（6学时）第三章（6学时）第四章（8学时）第五章（8学时）第六章（10学时）第七章（10学时）第八章（8学时）第九章（8学时）

（二）内容及基本要求 主要内容：

绪论： 固体物理的发展，在微电子与固体电子学科基础理论中的重要地位，参考书目

第一章：晶体空间对称性的描述方法，基本的晶体结构，晶面指数，布喇菲点阵类型，对称操作

第二章：倒格子与倒格子矢量，倒格子矢量与晶面指数的关系，布拉格定理与劳 埃衍射条件，布里渊区，X射线实验方法，基元的集合结构因子。

第三章：晶体结合的基本形式，内聚能，范德瓦尔斯相互作用，离子晶体的吗德隆能，晶体平衡最近邻距离。

第四章：格波与声子，晶体振动的色散关系，第一布里渊区，声学支与光学支。第五章：模式密度，描述晶体热容的两种模型：爱因斯坦模型与德拜模型，非简谐效应，热膨胀

第六章：自由电子理论的物理模型，费米狄拉克统计规律，自由电子的状态密度，自由电子在基态下的性质，自由电子气体的热学性质，金属电导率与热导率。第七章：布洛赫定理，周期性势场中的电子波动方程，弱周期性势场中电子的行为，能隙的产生，能带的构图方法，从能带理论理解金属与绝缘体

第八章： 准经典近似，布洛赫电子在外加电磁场中的运动规律，空穴，电子和空穴在恒定电场下的准经典运动，有效质量，回旋共振，本征载流子浓度。

第九章：费米面，费米面构图法，紧束缚近似，磁场中的轨道量子化，德哈斯-范阿尔芬效应。

【重点掌握】：晶体空间对称性的描述方法，基本的晶体结构，倒格子与倒格子矢量，布拉格定理与劳埃衍射条件，布里渊区，晶体结合的基本形式，格波与声子，描述晶体热容的两种模型：爱因斯坦模型与德拜模型，自由电子理论的物理模型，布洛赫定理，周期性势场中的电子波动方程，有效质量，紧束缚近似。

【掌握】：晶面指数，布喇菲点阵类型，对称操作，内聚能，范德瓦尔斯相互作用，离子晶体的吗德隆能，第一布里渊区，声学支与光学支，费米面，费米面构图法，紧束缚近似，磁场中的轨道量子化，德哈斯-范阿尔芬效应，准经典近似，布洛赫电子在外加电磁场中的运动规律，空穴，电子和空穴在恒定电场下的准经典运动。

【了解】： 非简谐效应，热膨胀，回旋共振，电子和空穴在恒定电场下的准经典运动，本征载流子浓度，磁场中的轨道量子化，德哈斯-范阿尔芬效应。

【难点】：倒格子与倒格子矢量，格波与声子，自由电子理论的物理模型，布洛赫定理，紧束缚近似，制定人：范小龙

审定人： 批准人：

日 期：2016年6月27日

第四篇：黄昆 暑假心得体会

暑假实践心得体会

院系：工程技术学院 姓名：黄昆 学号：200821210013 每个假期都是比较快乐的，这个暑期尤其的不一样，我在这个假期中，为了增强社会实践能力、锻炼自己，去了工厂里实习，第一次走进了生产的第一线，体验了工人在工作中的艰辛，理解了一个公司的运作模式，融入了公司的企业文化，锻炼了自己吃苦耐劳的能力，总之这次的实现是短暂但又是长期的，我收获了很多在书上没有的东西，可能就是这些东西在以后的人生道路上将伴随我一生。

大学是一个小社会，步入大学就等于步入半个社会。我们不再是校园里不能受风吹雨打的花朵，通过社会实践的磨练，我们深深地认识到社会实践是一笔财富。社会是一所更能锻炼人的综合性大学，只有正确的引导我们深入社会，了解社会，服务于社会，投身到社会实践中去，才能使我们发现自身的不足，为今后走出校门，踏进社会创造良好的条件；才能使我们学有所用，在实践中成才，在服务中成长，并有效的为社会服务，体现大学生的自身价值。今后的工作中，是在过去社会实践活动经验的基础上，不断拓展社会实践活动范围，挖掘实践活动培养人才的潜力，坚持社会实践与了解国情，服务社会相结合，为国家与社会的全面发展出谋划策。坚持社会实践与专业特点相结合，为地方经济的发展贡献力量为社会创造了新的财富。

“艰辛知人生，实践长才干”。通过开展丰富多彩的社会实践活动，使我逐步了解了社会，开阔了视野，增长了才干，并在社会实践活动中认清了自己的位置，发现了自己的不足，对自身价值能够进行客观评价。这在无形中使我对自己有一个正确的定位，增强了我努力学习的信心和毅力。我是一名大四学生，即将走上社会，更应该提早走进社会、认识社会、适应社会。

“纸上得来终觉浅，绝知此事要躬行”。社会实践使同学们找到了理论与实践的最佳结合点。尤其是我们学生，只重视理论学习，忽视实践环节，往往在实际工作岗位上发挥的不很理想。通过实践所学的专业理论知识得到巩固和提高。就是紧密结合自身专业特色，在实践中检验自己的知识和水平。通过实践，原来理论上模糊和印象不深的得到了巩固，原先理论上欠缺的在实践环节中得到补偿，加深了对基本原理的理解和消化“天将降大任于斯人也。必先苦其心志，劳其筋骨，饿其体肤„„”。在短短十天的实践活动中，汗水淋湿了我们的衣裤，泪水模糊了我们的眼睛。但我们选择了坚持。

学生素质教育,加强和改进青年学生思想政治工作，引导学生健康成长成才的重要举措，作为培养和提高学生实践、创新和创业能力的重要途径，一直来深受学校的高度重视。社会实践活动一直被视为高校培养德、智、体、美、劳全面发展的跨世纪优秀人才的重要途径。寒假期间社会实践活动是学校教育向课堂外 的一种延伸，也是推进素质教育进程的重要手段。它有助于当代大学生接触社会，了解社会。同时，实践也是大学生学习知识、锻炼才干的有效途径，更是大学生服务社会、回报社会的一种良好形式。多年来，社会实践活动已在我校蔚然成风。这个假期我们实践的是自己所学的专业相关的，过的十分充实。在此次实践过程中我学到在书本中学不到的知识，它让你开阔视野、了解社会、深入生活、回味无穷。社会实践作为广大青年学生接触社会、了解生产、理解企业锻炼自我的重要形式，对于青年学生的成长、成才有着极为重要的作用。

这次假期实践我以“善用知识，增加社会经验，提高实践能力，丰富假期生活”为宗旨，利用假期参加有意义的社会实践活动，接触社会，了解社会，从社会实践中检验自我。这次的社会实践收获不少。我认为以下四点是在实践中缺少的。

一．要善于与别人沟通。经过一段时间的工作让我认识更多的人。如何与别人沟通好，这门技术是需要长期的练习。以前工作的机会不多，使我与别人对话时不会应变，会使谈话时有冷场，这是很尴尬的。与同事的沟通也同等重要。人在社会中都会融入社会这个团体中，人与人之间合力去做事，使其做事的过程中更加融洽，更事半功倍。别人给你的意见，你要听取、耐心、虚心地接受。二．要有自在社会中信。自信不是麻木的自夸，而是对自己的能力做出肯定。在多次的接触顾客中，我明白了自信的重要性。你没有社会工作经验没有关系。重要的是你的能力不比别人差。社会工作经验也是积累出来的，没有第一次又何来第二、第三次呢？有自信使你更有活力更有精神。

三．工作中不断地丰富知识。知识犹如人体血液。人缺少了血液，身体就会衰弱，人缺少了知识，头脑就要枯竭。

四 要吃苦耐劳，要坚持，不管遇到多大的苦难，要坚持下来，可能有些岗位很累，有些机器很吵，我们得克服。

大学是一个教育我、培养我、磨练我的圣地，我为我能在此生活而倍感荣幸。工厂是一个很好的锻炼基地，能将学校学的知识联系于生产实际。实践是学生接触实际，了解生产，运用所学知识实践自我的最好途径。亲身实践，而不是闭门造车。实现了从理论到实践再到理论的飞跃。增强了认识问题，分析问题，解决问题的能力。为步入社会打下了良好的基础。

虽然这次的实习只有短短的30多天时间，但是带给我的影响却是深远的，不但锻炼了我吃苦耐劳的能力，也让我了解到了生活的艰辛以及一线生产员工的辛苦，我庆幸自己是一个大学生，在今后的学习和生活中，我会脚踏实地，用自己所学的专业知识好好的服务社会。

第五篇：班长工作计划(黄祖昆)

班长工作计划

新的学期又开始了，时间过的很快，转眼间，已经进入了大二，在上一年的时间里，我们班的同学一起努力，取得了不错的成绩，班级同学彼此间的感情也不断加深。作为班长，我决心尽我的力量为同学们服务。在这一学期里，有这些计划：

工作目标：

1、增强同学们的集体荣誉感、增强集体凝聚力。

2、学生以学为本，力求班级整体成绩更上一层楼；争取超过1班，同时丰富课余文化生活。

3、在上一届班委工作基础之上，树立班级形象、争创系级、院级先进班级。

4.严抓学风、在年终的期末考试中全班取得好的成绩。工作方向：带领全班同学搞好这一学期的各项工作和学习。全心全意为同学们服务！

工作要点：明确职责，力求创新，依靠集体，集思广益，脚踏实地，实现目标。

工作思想：交流用心 换位思考。具体计划有：

1，大学里,学习都是基础,无论何时,都应该放在第一位.所以要抓好班级一日常规，杜绝迟到旷课现象，抓好自修课纪律，提高效率。

2，班委要以身作则，带头做好领导同学认真学习的工作。

3，积极开展文体活动，在11月又一次班级篮球机排球比赛，元旦有一次晚会。

4，培养良好的工作作风，建立完善的工作制度。明确各个班委的职责,各司其职,当然在有些时候还需要大家的通力配合。深入广大同学中，认真听取同学的建议、意见和要求，为同学服务

5，完善考勤与请假制度．需请假时一定写出正式的假条

6，对于班费的管理,使各项收入和出纳透明化,在班会中向大家说明班费的用处，并规定班费的报销制度，使大家了解班费支出情况。

以上就是我作为班长在本学期的工作计划。总而言之，在这个学期，我要好好工作，努力为同学们服务，使同学们更加团结、友爱，使我们的班级更加优秀。

应数0902班

黄祖昆