《理论物理导论》心得[五篇材料]

第一篇：《理论物理导论》心得

学习《理论物理》心得（第二周）简介

这篇心得是从第二周开始的，因为第一周没有去上课。

第二周老师讲了分析力学的核心内容：从最小作用量原理到哈密顿正则方程再到泊松括号，按老师的意思，这些工作都是为了以后能理解量子力学做准备。

作为一个数院人，我想说虽然这门课的思想是华丽的，但叙述却异常混乱。其中最令人感到惊讶的是随便给两个物理量A，B都可以有A的概念，另一个令人感到困惑的是对于B

的相关性的讨论——有时候他们被看作无关变量，有时候后者又被看作是前者的导q和q

的偏导时更是纠结到一起。数。这两种混乱在讨论一个物理A关于q和q

为此我试图在这篇心得中，构建一个在数学上不会使引起混乱和歧义的“分析力学”。一开始我会给出“力学系统”的定义。大家会看到我给出的定义是完全数学的——事实上我只是定义了这个系统在做数学演算时会用到的“数据结构”，而不是陷入令人混淆的文字解释中。

其次我定义了“轨迹”的概念。然后用完全数学的语言引入了某个“力学系统”的“物理轨迹”的概念。之后在众多“力学系统”中我选择了“牛顿系统”作更深入的讨论，直到证明“牛顿系统”的“物理轨迹”正是满足“牛顿第二定理”的轨迹。

届时大家可能会想，我所做的不过是把一般教课书中的“最小作用量原理”用另外一种语言叙述了一遍，所谓“系统”和“轨迹”的概念非常的多余。然而正是这些看似多余的概念严格的定义“物理量”和“物理量之间的偏导”的概念。在这些严格的数学概念下所谓的哈密顿正则方程也变的不再高深。最后引入的泊松括号也变的意义明显。

最后我讨论了一下泊松括号的内涵，并给出扩展泊松括号的概念。在这些对泊松括号的洞见下，一些泊松括号的代数性质也自然浮出水面。

力学系统的物理轨迹

定义：一个自由度为n的系统是指一个从R2n1到R的无限阶可微的函数L。

2n定义：一个自由度为n的轨迹是指一个从R映到R的函数：

(x))(q1(x),...,qn(x),q1(x),...,qn(x))(q(x),q

是两个无关的从R映到R的函数。任何两个n维多元实函数放要注意的是这里q和qn

在一起都可以叫做一个自由度为n的轨迹。比如一个不连续的q可以看作是一个发生了“瞬间转移”的轨迹。

)被称做运动轨迹当且仅当它们可微，且： 定义：一个轨迹(q,q

(1)

dqqdt

d:RRn,s.t.q(2)qqdt

的在是唯一的。称q为该轨迹的位矢，q为该轨迹的速度，q为不难看出上述定义中q

该轨迹的加速度。

)被称作n维系统L的物理轨迹当且仅当： 定义：一个n维轨迹(q,q

)是运动轨迹(1)(q,q

k)|qk(t1)qk(t2)0}k1..，如果(2)对任意t1和t2，和任意运动轨迹列{(qk,q

k(t))|0，则 limmax|(qk(t),qkt1tt2

limkt2t1(t)qk(t),t)dtL(q(t),q(t),t)dtL(q(t)qk(t),qt1

t1tt2t2k(t))|max|(qk(t),q0

这里实际上是把满足最小作用量原理的轨迹定义成了所谓的“物理轨迹”——使用严格极限语言，而不是变分语言。这样在数学推导中就不会遇到一开始所说的令人困惑的问题。同时要注意的是这样的定义暗示着“最小作用量原理”实际是“作用量极值”定理。

)是系统L的物理轨迹当且仅当 定理（拉格朗日）：一个运动轨迹(q,q

dLL(t),t)(q(t),q(t),t)0(q(t),qdtyx

证明：

limkt2t1(t)qk(t),t)dtL(q(t),q(t),t)dtL(q(t)qk(t),qt1

t1tt2t2k(t))|max|(qk(t),q

limkt2t1(t)qk(t),t)L(q(t),q(t),t)dtL(q(t)qk(t),q

t1tt2k(t))|max|(qk(t),q

limk



t2t1LL(t),t)qk(t)(t),t)qk(t)O(|qk(t),qk(t)|)dt(q(t),q(q(t),qxyk(t))|max|(qk(t),qt1tt2t2limkt1LLt2(t),t)qk(t)(t),t)qk(t)dt(q(t),q(q(t),qk(t)|)dtO(|qk(t),qxyt1limkmax|(q(t),qk(t))|k(t))|max|(qk(t),qkt1tt2t1tt2

t2

limkt1LdLdL(t),t)qk(t)[(q(t),q(t),t)qk(t)]qk(t)(t),t)dt(q(t),q(q(t),qxdtydtyk(t))|max|(qk(t),qt1tt2

limt2

kt1

t1t1tt2k(t)|)O(|qk(t),qdtk(t))|max|(qk(t),qlim[kt2qk(t)LdL(t),t)(t),t)](q(t),q(q(t),qdtxdtymax|(qk(t),qk(t))|t1tt2

t2L(t),t)qk(t)(q(t),qt2k(t)|)O(|qk(t),qylimdtt1kmax|(q(t),qk(t))|max|(qk(t),q(t))|kkt1tt2t1tt2

t1

lim[kt2t1qk(t)LdL(t),t)(t),t)](q(t),q(q(t),qdtk(t))|xdtymax|(qk(t),qt1tt2

)是系统L的物理轨迹等价于：故运动轨迹(q,q

k)|qk(t1)qk(t2)0}k1..，如果对任意t1和t2，和任意运动轨迹列{(qk,q

k(t))|0，则 limmax|(qk(t),qkt1tt2

lim[kt2t1

qk(t)LdL(t),t)(t),t)](q(t),q(q(t),qdt0k(t))|xdtymax|(qk(t),qt1tt2

用反证法不难证明它等价于（注意连续性）：

dLL(t),t)(q(t),q(t),t)0证毕。(q(t),qdtyx

为了简化记录并保证数学描述的准确性，下面我们定义“物理量”的概念，以及“物理量之间的偏微分”的概念。我们是使用的定义是归纳式的。

定义：一个物理量一般由四个元素组成的：1.它的生成轨迹2.它的生成量3.它的生成函数.4它的表现函数。具体如下：

)是轨迹，则亦称(q,q)是基础物理量。它的生成轨迹是(q,q)；它的表（1）若(q,q

(t))（R现函数是(q(t),q2n到R上的映射）。基础物理量没有生成量和生成函数的概念。

（2）称g是物理量若：

1.其生成量a是物理量或基础物理量。g的生成轨迹是a的生成轨迹。

2.存在正整数n，m，使得a的表现函数为a(t)将R映入R，g的表现函数g(t)将n

R映入Rm，且g的生成函数G(x,y)把RnR映到Rm。

3.g的表现函数为G(a(t),t)。

此时记g:G(a,t)，其表现函数为g(t)。

4.考察g的生成量的生成量的生成量。。通过有限步会遇到基础物理量。定义：若gG(a,t)是物理量，则引入三个物理量的运算：

gG(a,t)：=ax

gG(x,y)生成的。是一个物理量，它是由（基础）物理量a通过函数ax(1)

(2)gG:(a,t)ty

gG是一个物理量，它是由（基础）物理量a通过函数(x,y)生成的。ty

dggg:a'(t)dtat

dg上式的内涵是：是一个物理量，它是由（基础）物理量a通过函数 dt

Gg(x,y)a'(y)(x,y)xz(3)

生成的。其中a'(t)是指a的表现函数的导数。

注意这里的:的含义。对两个物理量A,B，AB是指t,A(t)B(t)，也即这两个物理量的表现函数相同而A:B是指两个物理量的4个要素都相同。

于是重新叙述拉格朗日定理如下：

)是系统L的物理轨迹当且仅当 定理（拉格朗日）：一个运动轨迹(q,q

dll0 dtqq

)通过函数L(x,y,z)生成的物理量。,t)，也就是说l是基础物理量(q,q其中l:L(q,q

啊打到这里已经到下午了还要做好多事。。我明天继续补吧。。

第二篇：材料物理导论总结

第一章：材料的力学

形变：材料在外力作用下发生形状和尺寸的变化，称为形变 力学性能（机械性能）：材料承受外力作用，抵抗形变的能力及其破坏规律，称为材料的力学性能或机械性能

应力：材料单位面积上所受的附加内力称应力。

法向应力应该大小相等，正负号相同，同一平面上的两个剪切应力互相垂直。法向应力导致材料的伸长或缩短，剪切应力引起材料的切向畸变。

应变：用来表征材料受力时内部各质点之间的相对位移。对于各向同性材料，有三种基本的应变类型。拉伸应变，剪切应变，压缩应变。

拉伸应变：材料受到垂直于截面积的大小相等，方向相反并作用在同一直线上的两个拉伸应力时材料发生的形变。剪切应变：材料受到平行于截面积的大小相等，方向相反的两剪切应力时发生的形变。压缩应变：材料周围受到均匀应力P时，体积从起始时的V0变化为V1的形变。弹性模量：是材料发生单位应变时的应力，表征材料抵抗形变能力的大小，E越大，越不易变形，表征材料的刚度越大。是原子间结合强度的标志之一。

黏性形变：是指黏性物体在剪切应力作用下发生不可逆的流动形变，该形变随时间的增大而增大。剪切应力小时，黏度与应力无关，随温度的上升而下降。

牛顿流体：服从牛顿黏性定律的物体称为牛顿流体。在足够大的剪切应力下或温度足够高时，无机材料中的陶瓷晶界，玻璃和高分子材料的非晶部分均会产声黏性形变，因此高温下的氧化物流体，低分子溶液或高分子稀溶液大多属于牛顿流体，而高分子浓溶液或高分子熔体不符合牛顿黏性定律，为非牛顿流体。塑性：材料在外应力去除后仍能保持部分应变的特性称为塑性。晶体塑性形变两种类型：滑移和孪晶。

延展性：材料发生塑性形变而不断裂的能力称为延展性。μ（泊松比），定义为在拉伸试验中，材料横向单位面积的减少与纵向单位长度的增加率之比。

滑移是指在剪切应力作用下晶体的一部分相对于另一部分发生平移滑动，在显微镜下可观察到晶体表面出现宏观条纹，并构成滑移带。滑移一般发生在原子密度大和晶向指数小的晶面和晶向上。材料的滑移系统往往不止一个，滑移系统越多，则发生滑移的可能性越大。

实际晶体材料的滑移是位错缺陷在滑移面上沿滑移方向运动的结果：位错运动所需的剪切应力比使晶体两部分整体相互滑移所需的应力小的多。

蠕变：蠕变是在恒定的应力作用下材料的应变随时间增加而逐渐增大的现象。影响因素：温度、应力、组分、晶体键型、气孔、晶粒大小、玻璃相等。

无机材料的蠕变理论：位错蠕变理论，扩散蠕变理论，晶界蠕变理论。

黏弹性：材料形变介于理想弹性固体和理想黏性液体之间，既具有固体的弹性又有液体的黏性，称为黏弹性。时温等效原理

力学松弛现象有蠕变，应力松弛（静态力学松弛，滞后和力损耗（动态力学松弛 晶界：是结构相同而取向不同晶体之间的界面。

高分子材料的力损耗与温度和频率的关系：1.高分子材料在玻璃化温度Tg以下受到应力时，相应的应变很小，主要由键长和键角的改变引起，速度快到几乎能跟得上应力的变化，因此&很小，tan&也小；温度升高到Tg附近时，以玻璃态向高弹态过渡，链段开始运动，此时材料的粘度很大，链断运动收到的摩擦阻力很大，高弹应变明显落后于应力的变化，因此tan&出现极大值；温度更高时应变大，而且链断运动比较自由，&变小，tan&也小；温度很高时，材料从高弹态向粘流态过渡，分子链段间发生互相滑移，导致力损耗急剧增加，tan&急剧增大。2.高分子材料在应力变化的频率较低时，分子链断运动基本能跟上应力的变化，tan&很小；频率很高时，分子链断完全跟不上应力的变化，tan&也很小；而当频率中等时，分子链断运动跟不上应力的变化，使tan&出现极大值，此时材料表现出明显的粘弹性。

应力松弛：是指在恒定的应变时，材料内部的应力随时间增长而减小的现象。

机械强度：材料在外力作用下抵抗形变及断裂破坏的能力称为机械强度。根据外力作用形式，可分为抗拉强度，抗冲强度，抗压强度，抗弯强度，抗剪强度。材料在低温下大多脆性断裂；高温下大多韧性断裂。

麦克斯韦模型：应变恒定时，应力随时间指数衰减；形变一定，力减小。（应力松弛）沃伊特模型：应力恒定时，形变随时间增大而增大；力一定，形变增大。（蠕变）延展性材料拉伸时有可塑性功，可阻碍断裂。第二章：材料的热学

热力学与统计力学的关系：热力学是用宏观的方法，研究热运动在宏观现象上表现出来的一些规律，是从能量转化的观点来研究物质的热性质；而统计力学则从物质的微观结构出发，应用微观粒子运动的力学规律和统计方法来研究物质的热性质。

热力学第二定律：克劳修斯说法不可能把热从低温物体传到高温物体而不引起其他的变化。开尔文说法不可能从单一热源取热使之完全变为有用的功而不引起其他的变化。低温时：Cp≈Cv高温时：Cp＞Cv，定压加热时，物体除升温外，还会对外做功，升高单位温度需吸更多热量。经典理论：

①定压下单一元素的摩尔热容Cv=25J/（K•mol）②化合物材料摩尔热容等于构成该化合物分子各元素摩尔热容之和。③1摩尔固体的总能量：E=3NkT=3RT；摩尔热容Cv=3Nk=3R≈25J/（K•mol）

晶格热振动：晶体中的原子以平衡位置为中心不停地振动，称其为“晶格热振动” 声子：晶格振动的能量是量子化的，以hv为单元来增加或减少能量，称这种能量单元为“声子”。

金属材料的总热容为声子和电子两部分的共同贡献。

固体材料热膨胀的本质：在于晶格点阵实际上在做非简谐运动，晶格振动中相邻质点间的作用力实际上是非线性的，点阵能曲线也是非对称的。体胀系数近似等于三个线胀系数之和。

热传导：是指材料中的热量自动的从热端传向冷端的现象。

固体材料热传导：主要由晶格振动的格波来实现；高温时还可能由光子热传导。材料热传导的微观机理：1.声热子传导2.光热子传导3.电子热传导（金属主要）含孔率大的陶瓷热导率小，保温。

热稳定性：是指材料承受温度的急剧变化而不致碎裂破坏的能力。

裂纹的产生和扩展与材料中积存的弹性应变能和裂纹扩展所需的断裂表面能有关。材料的抗热应力损伤性正比于断裂表面能，反比与弹性应变能释放率。第三章：材料的电学

金属自由电子气模型（费米电子气模型）：该模型认为金属材料的原子失去价电子成为带正电的离子实，而价电子在离子实的正电背景下能自由移动，既满足电中性条件，也不会因价电子间的库伦斥力而散开，这种自由电子还服从泡利不相容原理，其能量分布满足费米-狄拉克分布函数

能带理论：采用“单电子近似法”来处理晶体中的电子能谱。单电子近似法：（来处理晶体中电子能谱）①固体原子核按一定周期性固定排列在晶体中②每个电子是固定原子核势场及其它电子的平均势场中运动

电子型电导：①导电载流子是电子或空穴（即电子空位）②具有“霍尔效应”③例：硅、锗和砷化镓等晶态半导体材料以及许多导体材料

杂质和缺陷的影响：使严格周期性排列原子产生的周期性势场受到破坏，在禁带中引入允许电子所具有的能量状态（即能级）；这种禁带中的能级对半导体材料性质有重要的影响。

杂质能级与允带能级的区别：允带能级可容纳自旋方向相反的两个电子。施主杂志能级只可能有：1.中性施主被一个电子占据2.电离施主没有被电子占据。本征是指半导体本身的特征。

半导体的载流子浓度：实际的半导体总含有或多或少的杂质，但当杂质浓度很小或者温度足够高时，由价带到导带的本征激发所产生的载流子可超过杂质电离产生的载流子，这时载流子浓度主要由半导体本征性质所决定，而杂质影响可忽略不计，也称这种半导体为本征半导体。本征载流子浓度ni随温度T升高呈指数增大，ni随禁带宽度Eg成指数减小。导带中电子浓度n。和价带中空穴浓度P。受温度T和费米能级Ef的影响。

电子型电导：Rh霍尔系数只与材料的载流子种类浓度有关；“磁阻效应”可分为物理磁阻和几何磁阻。施主和受主杂质同时存在时，半导体的导电类型决定于浓度大的杂质。本征载流子浓度ni随温度升高呈指数增大，随禁带宽度Eg的增大呈指数减小。任何非简并半导体中两种载流子浓度的乘积等于本征载流子的浓度的平方与杂质无关。杂质半导体的杂质能级被电子或空穴占据的情况与允带中的能级有区别：在允带中的能级可以容纳自旋方向相反的两个电子，而施主（或受主）杂质能级上，只可能有如下两种情况：1.中性施主（或受主）被一个电子（或空穴）占据；2.电离施主（或受主）没有被电子（或空穴）占据。

离子型电导：具有“电解效应”电极附近发生电子得失，伴随着产生新物质。

两种离子载流子：①晶格离子本身因为热振动而离开晶格形成热缺陷的本征离子载流子，它在高温下起主要作用②由于杂质离子等弱联系离子运动而形成的杂质离子载流子，它在低温下起主要作用。其中的载流子浓度与迁移率都与温度呈指数正比关系。介电体分子三种极化类型：电子极化、离子极化、偶极子转向极化

电损耗来源：①普通无机晶体介质只有位移极化，损耗来源主要为离子电导，tanδ与电导率ζ成正比②无定形玻璃：电导损耗、松弛损耗、结构损耗（由Si-O网络的变形引起）③多晶陶瓷：离子电导损耗、松弛损耗、夹层损耗④铁电陶瓷：自发极化 超电导性的特征：完全导电性、完全抗磁性、磁通的量子化、约瑟夫逊效应

叙述BaTiO3典型电解质中在居里点以下存在的四种极化机制：电子极化：指在外电场作用下，构成原子外围的电子云相对原子核发生位移形成的极化。建立或消除电子极化时间极短2.离子极化：指在外电场的作用下，构成分子的离子发生相对位移而形成的极化，离子极化建立核消除时间很短，与离子在晶格振动的周期有相同数量级3.偶极子转向极化：指极性介电体的分子偶极矩在外电场作用下，沿外施电场方向而产生宏观偶极矩的极化。4.位移型自发极化：是由于晶体内离子的位移而产生了极化偶极矩，形成了自发极化。

试比较，聚合物介电松弛与力学松弛的异同点：材料的力学松弛包括了静态力学松弛与动态力学松弛：蠕变与应力松弛属于静态力学松弛；滞后和力损耗属于动态力学松弛。介电松弛指在固定频率下测试聚合物试样的介电系数和介电损耗随温度的变化，或在一定温度下测试试样的介电性质随频率的变化。两者都反映了聚合物的结构、构型及链段的运动状态。

引起散射的根本原因：半导体内周期势场受到破坏。电离杂质浓度越高，载流子散射机会越多；温度越高，越不易散射。温度越高，晶格热振动越激烈，散射概率增大。散射与迁移呈反比。

导体，半导体和绝缘体的区别：电子全部填满到某个允带，而其上面的允带则完全空着，填满电子的允带称为满带，完全没有电子的允带称为空带，具有这种能带结构的固体称为绝缘体。能带结构与绝缘体相似，不同点在于禁带宽度Eg较窄，因而，不在很高的温度下，满带中的部分电子受热运动的影响，能够被热激发而越过禁带，进入到上面的空带中去而形成自由电子，从而产生导电能力，具有这种能带结构的固体称为半导体。满带上面的允带不是全部空着，而是有一部分能级被电子填充，另一部分能级空着，这种允带称为导带。有外加电场时导带中的电子便能挑到能量较高的能级上形成电流，称这种材料为导体。

介电体的击穿：介电体在高电场下电流急剧增大，并在某一电场强度下完全丧失绝缘性能的现象。

第四章：材料的磁学

磁偶极子：通常把线度小至原子的小磁体称为磁偶极子。

产生磁矩的原因：1.电子绕原子核的轨道运动，产生一个非常小的磁场，形成一个沿旋转轴方向的轨道磁矩2.每个电子本身做自旋运动，产生一个沿自旋轴方向的自旋磁矩，它比轨道磁矩大的多。（材料的宏观磁性是组成材料的原子中电子的磁矩引起的）未填满的电子壳层，电子的自旋磁矩未被完全抵消，则原子具有永久磁矩。反之。波尔磁子UB：把原子中每个电子都看作一个小磁体，具有永久的轨道磁矩和自旋磁矩。最小的磁矩称为波尔磁子。9.27×10-24（A·m²）

材料的磁性取决于材料中原子和电子磁矩对外加磁场的响应，具体可分为抗磁性，顺磁性，反铁磁性，铁磁性和亚铁磁性，前三种属于弱磁性，后两种为强磁性。材料的抗磁性和顺磁性的来源：1.组成原子的电子的固有自旋2.电子绕核旋转的轨道角动量3.外加磁场所产生的轨道矩改变。前两个是对顺磁性有贡献，后一个是对抗磁性有贡献。

自由磁矩的顺磁性理论：原子磁偶极距之间无相互作用，为自由磁偶极距，热平衡下为无规则分布，外加磁场后，原子磁偶极距的角度分布发生变化，沿着接近外磁场方向作择优分布，而引起顺磁磁化强度。磁滞回线的面积与磁滞损耗成正比。

分子场两个假说：分子场假说：铁磁材料在一定温度范围内存在与外加磁场无关的自发磁化，导致自发磁化的相互作用力假定为材料内部存在分子场，其数量级大小为109A/M，原子磁矩在分子场作用下，克服热运动的无序效应，自发地平行一致取向。磁畴假说：自发磁化是按区域分布的，各个自发磁化区域称为磁畴，在无外磁场时都是自发磁化到饱和，但各磁畴自发磁化的方向有一定分布，使宏光磁体的总磁矩为零。居里温度的本质：是铁磁材料内静电交换作用强弱在宏观上的表现，交换作用越强，就需要越大热能才能破坏这种作用，宏观上就表现出居里温度越高。

铁磁材料的五种相互作用能：交换能，磁晶各向异性能，磁弹性能，退磁场能，外磁场能。

磁损耗：在动态磁化过程中，材料样品内的磁损耗除了具有静态磁化时磁滞损耗外，还有涡轮损耗和剩余损耗。

品质因子：能量的储存与能量的消耗之比为品质因子Q。

对于永磁（恒磁、硬磁）材料，希望其在外加磁场去除后仍能长久的保留较强的磁性，其主要性能指标是：矫顽力Hc、剩余磁感应强度Br（或剩余磁化强度Mr）和最大磁能积（BH）max，希望这三个性能指标越大越好。并要求材料对温度、震动、时间、辐射及其它干扰因素的稳定性也好。

何谓轨道角动量猝灭现象：由于晶体场导致简并能级分裂,可能出现最低轨道能级单态.当单态是最低能级轨道时,总轨道角动量的绝对值L2虽然保持不变,但轨道角动量的分量Lz不再是常量.当Lz的平均值为0时,称其为轨道角动量猝灭.自发磁化的物理本质是什么?材料具有铁磁性的充要条件是什么：铁磁体自发磁化的本质是电子间的静电交换相互作用；材料具有铁磁性的充要条件为:必要条件:材料原子中具有未充满的电子壳层,即原子磁矩，充分条件:交换积分A > 0 超交换作用有哪些类型? 为什么A-B型的作用最强?具有三种超交换类型: A-A, B-B和A-B。因为金属分布在A位和B位,且A位和B位上的离子磁矩取向是反平行排列的.超交换作用的强弱取决于两个主要的因素: 1)两离子之间的距离以及金属离子之间通过氧离子所组成的键角ψi 2)金属离子3d电子数目及轨道组态.因为ψi越大,超交换作用就越强,所以A-B型的交换作用最强

讨论动态磁化过程中，磁损耗与频率的关系。低频区域（f < 104Hz）引起损耗的机理主要是由于不可逆磁化过程产生的磁滞和磁化状态滞后于磁场变化的磁后效；中频区域（f = 104---106Hz）,损耗会出现峰值；高频区域（f = 106—108Hz）,急剧下降，损耗迅速增加。交变磁场的频率与畴壁振动的本征频率或弛豫频率相同时，发生畴壁共振或畴壁弛豫而吸收大量引起损耗增大超高频区域（f = 108—1010Hz）继续下降，可能出现负值，而出现自然共振引起的峰值，这是由于外加磁场频率与磁矩进动固有频率相等时产生共振现象引起的；极高频区域（f > 1010Hz）对应为自然交换共振区域。铁氧体材料按磁滞回线特征分类：分为软磁材料、硬磁（永磁）材料和矩磁材料 铁氧体是含有铁酸盐的陶瓷磁性材料。与铁磁性相同点：具有自发磁化强度和磁畴不同点：①一般由多种金属的氧化物复合②其磁性来自两种磁矩，一种在一个方向排列整齐，一种磁矩在相反方向排列

静态磁化：静态磁场；磁滞线面积大；静态磁滞损耗。

动态磁化：动态磁场；小；磁滞损耗，涡流损耗，剩余损耗。第五章：材料的光学

对人眼睛敏感的可见光谱的波长r=1-0.1um，光属于横波

材料的折射率：光在真空中的速度v（真空）与材料的速度v（材料）之比，称为材料的折射率n。

相对折射率：当光从材料1通过界面传入到材料2时，与界面法向形成的入射角i1和折射角i2与两种材料的折射率n1与n2的关系为：n21=sinn1/sinn2=n2/n1。N21为材料2相对于材料1的相对折射率。折射率随材料的电容率ε增大而增大。原因：由于ε与材料的极化现象有关，当材料的的原子受到外加电场的作用而极化时，正电荷沿电场方向移动，负电荷沿反电场方向移动，使得正负电荷的中心发生相对位移，外加电场越强正负电荷中心间距越大。当材料的离子半径增大时，其ε增大，折射率也增大。可用大离子获得高折射率材料：PBS,n=3.912。小离子获得低折射率材料：SiCl4 n=1.412 均质材料:如通过非晶态或立方晶体的各向同性材料时，光速不因传播方向的改变而变化，材料只有一个折射率。

非均质材料：材料存在内应力时，垂直于拉应力方向的n大，平行于拉应力的n小，而在同质异构材料中，高温晶型n小，低温晶型n大。

散射现象：光在材料中传播时，遇到不均匀结构产生的次极波，与主波方向不一致，会与主波合成出现干涉现象，使光偏离原方向。

光的吸收：由于光是一种能量流，在光通过材料传播时，会引起材料的价电子跃迁或使原子振动，从而使光能的一部分变为热能，导致光能的衰减，这种现象称为光的吸收。金属对光的吸收很强烈，因为金属的价电子处于未满带吸收光子后呈激发态不必跃迁到导带就能发生碰撞而发热。

朗波特定律：光的强度随厚度的增加而呈指数性衰减。α光的吸收系数，取决于材料的性质与光的波长。

光的折射率的色散：材料的折射率N随入射光的频率减小而减小的现象，称为光的折射率的色散。

影响材料透光性的因素：吸收系数，反射系数，散射系数，材料的厚度。（透光率随这四个因素的增大而减小）

提高材料透光率的措施：采用高纯材料以避免材料形成异相，添加微量成分以降低材料的气孔率，以及采用热压法，热锻法或热等静压法。

散射系数的影响因素：乳浊剂的颗粒尺寸，相对折射率及体积百分比。

当颗粒尺寸与入射光波长相近，颗粒体积百分比高，颗粒与基体材料的折射率相差较大时，能得到最大散射效果。

显色原理：着色剂对光的选择性吸收而引起选择性反射或透射。

发光：光是原子或分子发射出的具有一定波长和频率的能量。当材料的原子或分子从外部接受能量成为激发态，然后从激发态回到正常态时，会以电磁辐射形式放出所接受的能量，这种辐射现象称为发光。

发光的机理：能发出荧光的材料主要是具有共轭键的苯环为基的芳香族和杂环化合物；而能发出磷光的材料主要是具有缺陷的某些复杂无机晶体，大多是第二族金属的硫化物，晒化物和氧化物作为基质，重金属作为激活剂。

激光：激发态的粒子受到一个具有能量等于两能级间差值的光子作用，使粒子转变到正常态同时产生第二个光子，称其为受激发射，这样产生的光称为激光。激光的特点：激光的特点是具有时间和空间的相干性，是一种单色和定向的相干光束。激光可应用在许多方面，如激光通信，测距，定向，雷达等。光的入射角大于临界角时就会发生光的全反射

光学纤维：光学纤维是由两种不同折射率的材料制成，以折射率大的材料作为光纤的芯子，折射率小的材料作为光纤的包层。

光信号在玻璃纤维光纤中传输时的传输损耗，主要来源有：1.光纤材料的本征损耗，包括Si-O键在波长为9um,12.5um和21um处的红外振动吸收延伸到2um附近的影响。2.光纤材料的杂志吸收，包括微量OH-根在波长为2.7um,1.38um和0.95um处的基波，二次谐波和三次谐波的振动吸收，以及过渡金属离子引起的吸收3.光纤的结构缺陷，包括光纤芯子半径沿轴向有着微小变化，折射率分布也有微小不均匀性，从而引起散射损耗。

光纤按折射率剖面分布和传输模式可分为三种：单模光纤(直径几个um，只传输单模光束)，阶跃型多模光纤（由低折射率玻璃外层包覆高折射率玻璃芯子），渐变型多模光纤（折射率沿光纤径向由中央向四周连续减小）

非线性光学效应：在强光场或其他外加场的扰动下，材料原子或分子内电子的运动除了围绕其平衡位置产生微小的线性振动外，还会受到偏离线性的附加扰动，此时材料的电容率往往变为时间或空间的函数，材料的极化响应与光波电厂不再保持简单的线性关系，这种非线性极化将引起材料光学性质的变化，导致不同频率光波之间的能量耦合，从而使入射光波的频率，振幅，偏振及传播方向发生改变，即产生非线性光学效应。主要是原子外层束缚电子在光波电场作用下的受迫振动产生的。其光学材料的特点:当高能量的光波射入时，会在材料中引起非线性光学效应，产生谐波，电光效应，光混频，参量振荡等。第六章：材料的声学

声波是由物体振动而产生的，当以空气作介质传播时，人能听到频率在25Hz-20kHz范围的声音。声波是一种机械波。

回声：一定形状的房间中，反射声可形成回声，声焦点或死点现象当不同壁面反射而到达听者的声音所经过的路程大于直达声17m时，则到达的反射将形成回声。

声波三个基本物理定律以及意义：声振动作为一个宏观的物理现象，满足三个基本物理定律：牛顿第二定律、质量守恒定律和绝热压缩定律，由此分别可以推导出介质运动方程（p-V关系）、连续性方程(V-p’)和物态方程（p-p’关系），并由此导出声波方程――p,V和p’等对空间、时间坐标的微分方程。声波过程是绝热过程。

平面波：若声波沿x方向传播而在yz平面上各质点的振幅和相位均相同，则为平面波。声强：在声场中任一点上一定方向的声强，是指单位时间内在该点给定方向通过垂直此方向单位面积上的能量。声阻：声阻是流体阻力或辐射阻力（粘滞性引起），它导致能量耗散，使声能转为热能。室内声学：声音在一定封闭空间内辐射，传播或接收，此时室内物体和房间壁面会引起发射声，房间还会使声音在空间的分布发生变化而使音质改变。

吸声材料吸声原理：吸声材料的作用就是把声能转化为热能。对于柔顺性吸声材料，其吸声机理在于柔顺骨架内部摩擦，空气摩擦和热交换；对于非柔性吸声材料，其吸声特性依靠空气的粘滞性，进入材料的声波迫使材料孔内的空气振动，而空气与骨架间进行热交换，更促进了声能的损耗。影响水声声速的因素：（声波在水中的阻力损失比在大气中小，则声波在水中可比大气中传播更远）温度，含盐率及压力，其作用依次减弱。水声材料主要用于制作各种声源发射器和水听器，曾用过水溶性单晶、磁致伸缩材料和压电陶瓷材料，随着水声换能器技术的发展，要求具有功率大、频率常数低、时间和温度稳定性好、强电场下性能好以及能承受动态张应力大的材料。声波在传播时有扩展损失，和衰减损失。

超声波：频率在20khz以上。产生超声波的材料主要有两大类：.压电晶体和陶瓷是产生超声波的一类重要的材料；磁致伸缩材料为另一类超声波发生材料 微声：频率在几十兆赫兹以上的超高频超声波。

次声：频率低于25hz的声波。次声的特点为：1.频率低于25Hz，人耳听不到2.次声在大气中因气体的黏滞性和导热性引起的声能吸收比一般声波小得多3.吸收系数a与周期T和大气压力的关系：4.次声受水汽以及障碍物的散射影响更小，可忽略不计5.次声是一种平面波，沿着地球表面平行的方向传播，次声对人体有影响，会使人产生不舒服的感觉6.频率小于7Hz的次声与大脑的a节律频率相同，因此对大脑的影响特别大，功率强大的次声还可能严重损坏人体的内部器官。海水中声波传输损失的主要来源：1.声信号在海洋中传播时，会发生延迟、失真和减弱，可用传播损失来表示声波由于扩展和衰减引起的损失之和。其中，扩展损失表示声信号从声源向外扩展时有规律地减弱的几何效应，它随着距离的对数而变化；而衰减损失包括吸收、散射和声能漏出声道的效应，它随距离的对数而变化2.柱面扩展引起的损失随距离一次方而增加，声波在海水中长距离传播时对应于柱面扩展。3.海水中的声吸收比纯水中大得多，在海水中声吸收由三种效应引起：一是切变黏滞性效应，另一是体积黏滞性效应，以及在100kHz下，海水中MgSO4分子的离子驰豫引起的吸收。第七章：材料的功能转换

光通过晶体材料时通常会发生双折射。人为引起的双折射包括由电场引起光电效应和由应力引起的光弹效应。

光电效应：在一定温度下材料的电容率k通常可看作常数，但是一些材料的电容率却会随着电场强度E的不同而明显的改变，从而引起材料折射率的变化。由于电场强度不同而引起材料折射率变化的现象称为，光电效应。（包括光电导效应，光生伏特效应，光电子发射效应）

光弹效应：材料的电容率及其折射率，一般不仅是外加电场的函数，而且也是外加应力的函数。由应力引起折射率的改变称为光弹效应。

晶体材料在不允许有应变发生时的光电效应，称为主效应或真效应；而由压电性和光弹性引起的光电效应，称为辅效应或伪效应。处于自由状态下的材料观察到的效应是主效应和辅效应之和。

第三篇：专业导论心得

高中，已经结束，进入大学，我的人生翻开了新的一页。我不可以再像以前那样，对自己正在进行的生活不够热忱，显得很没有追求。作为一名安财金融专业的大一本科生，我要对自己学习的专业有个清醒的认识。选择了安财，选择了金融，很大程度上就选择了我自己今后的人生轨迹，所以我要认真对待我的专业，对待我的大学生活，把握好自己的机会，好好学习，为实现自己的理想打下扎实的知识基础，锻造出一双腾飞的翅膀。

为了帮助我们学生更好的理解自己所修的专业，金融学院开设了专业导论这门课程。经过半个学期的学习，我对自己的专业有了比较全面的认识，也因此产生了浓厚的学习兴趣，我感觉，金融是令人很好奇的东西，而我，好奇心总是很强的。

不仅是对金融，对于任何一门课程的学习，单看课本上的那些知识是不够的，因为里面的知识含量太少了。何况金融知识的更新速度很快，所以我要不断地接受新的知识，多走图书馆，多看一些有关金融的好书，帮助自己学习，不断丰富自己的专业知识，也让大学生活更充实。

通过专业课的学习，我知道了金融是资源的跨时空配置。它主要包括银行、证券、保险、信托。该专业学习金融理论与实务，培养理论功底扎实、知识面广、适应性强的经营、管理和理论研究人才。要求我们掌握现代金融理论和金融市场操作的技术，掌握我国经济政策与法规，能够运用所学知识进行金融资产组合管理、资本运营、公司财务管理、价值评估和风险控制，并且有一定决策、协调和组织能力。毕业后适合在银行、证券、保险、基金管理公司、企业财务部门、金融监管机构以及新闻媒介工作。

金融学的专业课程主要有：国际金融学、银行管理、金融工程、财务报表分析、国际金融市场、微观经济学、宏观经济学、货币银行学等。

个人对银行方面比较感兴趣，并且我现在也在关注该方向的就业形势、求职方向、能力要求等。在寒暑假的时候多做做实习，同时明确自己感兴趣的方向。我也会利用大学宝贵的时间多参加一些社团活动，锻炼自己与人沟通的能力。

第四篇：专业导论心得...

通过对专业导论的学习,对于专业概论这门课程我有了一些的了解.电气工程及其自动化专业是电气信息领域的一门新兴学科，但由于和人们的日常生活以及工业生产密切相关，发展非常迅速，现在也相对比较成熟。已经成为高新技术产业的重要组成部分，广泛应用于工业、农业、国防等领域，在国民经济中发挥着越来越重要的作用。控制理论和电力网理论是电气工程及自动化专业的基础，电力电子技术、计算机技术则为其主要技术手段，同时也包含了系统分析、系统设计、系统开发以及系统管理与决策等研究领域。电气工程及其自动化专业属于电气工程学科。本专业主要特点是强弱电结合、机电结合、软件与硬件相结合，具有交叉学科的性质，电力、电子、控制、计算机多学科综合，使我们具有较强的适应能力，是用途比较广泛的专业。这个专业培养具有工程技术基础知识和相应的电气工程专业知识，受过电工电子，系统控制及计算机技术方面的基本训练，具有解决电气工程技术分析与控制问题能力的高级工程技术人才。这个专业的学生主要学习电工技术、电子技术、自动控制理论、信息处理、计算机技术与应用等较宽广领域的工程技术基础和一定的专业知识。具有工业过程控制与分析，解决强弱电并举的宽口径专业的技术问题的能力。这专业旨在培养适应社会主义市场经济和电气工程领域的需要、具有从事电气工程领域规划、研究、开发、设计、管理等工作能力的高级综合型应用人才。在大学四年中，我们主要学习电工技术、电子技术、信息控制技术及计算机技术等宽广的工程技术基础和一定的专业知识。本专业主要特点是强弱电结合、元件系统结合、机电结合、软硬件结合，体现了强电技术与电力电子、信息控制、计算机等技术相融合的发展特点。

电气工程是现代科技领域中的核心学科之一，更是当今高新技术领域中不可或缺的关键学科。例如正是电子技术的巨大进步才推动了以计算机网络为基础的信息时代的到来，并将改变人类的生活工作模式等等。从某种意义上讲，电气工程的发达程度代表着国家的科技进步水平。正因为此，电气工程的教育和科研一直在发达国家大学中占据十分重要的地位。传统的电气工程定义本已经十分宽泛，但随着科学技术的飞速发展，21世纪的电气工程概念已经远远超出上述定义的范畴，斯坦福大学教授指出：今天的电气工程涵盖了几乎所有与电子、光子有关的工程行为。这个专业领域知识宽度的巨大增长，社会的需求、科技的进步和动态的科研环境要求我们学生对电气工程及其自动化需要的更深的理解。电气自动化技术本身作为当今世界最活跃、最充满生机、最富有开发前景的综合性学科与众多高新技术的合成。其应用范围十分广泛,几乎渗透到国民经济各个部门,是微电子技术、电力电子技术、计算机应用技术、自动控制技术和信息网络技术等各高新设计集成。

同时电气工程对于我国经济的发展也有着至关重要的作用,随着时代的进步,世界开始进入新技术革命时代。在利用信息的过程中,首先要解决的就是要获取准确可靠的信息,现代工业生产过程中,要用各种自动化设备来监视和控制整个生产过程,使各个设备能够在工作过程中呈现出最佳状态,生产出最好的产品。因此,没有电气自动化的发展,现代化生产也就失去了根基。伴随着我国工业化的到来,信息化时代已经先一步到达,如果我们没有实现工业化,那信息化就更不可能完成,因为信息和工业化有着密不可分的关系。当然,也又不可能先把工业化发展的很好再去发展信息化,这样做只会使我们的发展速度变的更慢。所以,工业自动化就是将信息化和工业化一起发展。大力发展工业电气自动化技术,既可以对传统产业其当帮助,又可以加快信息化的发展,以实现我国电气的全面工业化。因此,电气工业自动化作为我国实现工业化和信息化的大政方针,必须成为我国行业的重中之重。目前,我国已经基本实现了工业的机械化,工业的电气化应该着重实现的是自动化,我国的传统产业应当靠工业自动化技术武装,能够利用工艺流程自动化手段控制设备,从而使我国的工业化自动化建设得以实现。当然,因为信息化和管理自动化的基础都是计算机、软件、网络和信息技术,所以他们的核心技术是相同的,所以发展工业自动化技术可以促进电气工业化的实现,也可以带动信息化的发

展。在通常情况下,工业自动化涉及到的高技术主要是计算机、软件以及信息技术。随着互联网技术和信息技术的飞速发展,这一项新的高科技技术必将进一步促进企业管理的改革,更加促进我国电气自动化的发展。在我国,如何将工业电气自动化发展的更好是今后要做的首要问题。

一个成功的自动化系统离不开通用的网络结构对于。任何企业的网络结构对于设备控制、监督系统、企业管理系统之间的数据通讯畅通无阻必须予以保证。数据添加和整理工作结束后,要对中心管理机和其他通讯管理机进行网络通讯配置,以便系统能够协调工作,传送正确数据。虚拟现实技术和视频处理技术的应用,将对未来的自动化产品产生直接的影响。

我国的工业化还没有完全实现,世界信息化的浪潮就已经到来,我们不可能跨越工业化去实现信息化,工业自动化就是信息化和工业化的结合点,我们将密切关注国内外电气自动化先进技术的发展趋势,结合国内实际情况继续创新和发展,在技术先进、经济合理的前提下为我国的电气自动化事业的跨越式发展作出贡献。因此,发展工业自动化技术可以促进工业化的实现从而逐步缩短与发达国家之间的差距。

作为当代的大学生，应该根据自己的喜好，以及专业的就业前景谋划合理的未来，对于我自己，我觉得我会去做下电力工程，电网工程的监管与造价，在大学期间，靠自己

学一些管理类的课程，然后随着自己对电的认识，对电的了解，开始逐步学习一些关于电网工程的造价类的内容，为以后的就业打下些基础...

第五篇：临床医学导论心得

我不喜爱学医

——《临床医学导论》心得

在很多人眼里，医生是救死扶伤，悬壶济世的白衣天使。然而在我看来，医生只是芸芸众生，万千职业中的选项之一罢了。

“临床医学导论课”的第一节课，老师不能免俗地问：“你为何学医？”就算不是几十年前那个容易做梦的年代，“梦想”仍是人们常常挂在嘴边的主题。《好声音》的学员自我介绍时总要回答“你的梦想是什么？”仿佛站上那个舞台需要天大的勇气，不得不靠梦想来支持。而现在，我成为一名医学生，对这方面感兴趣的人通常会问：“你很喜欢学医吧？”或者，“是不是你父母让你去学医？”在他们眼里，医学是个布满荆棘的道路，所以我做出这个选择的前提，无非“喜爱”，“逼迫”。小区里经常在一起聊天的大妈们，从未近距离接触过医学，她们一边在自己病痛时对医生崇敬有加，一边又将学医视为洪水猛兽，为踏入其中的后辈默默担忧。

然而，为我们上课的老师，有些穿上白大褂已数十载，在将我们引向“临床”的殿堂之时，问了和那些不了解医学的人一模一样的问题——“你为何学医？梦想还是‘现实’？”

“当医生”并不是我的梦想。我的父母确实希望我学医，但他们也没有逼迫我。

我看中的，是“医学—医生”这条专业性的笔直道路，医生的稳定收入，社会地位，比较单纯的人际往来，以及，“治愈了一个病人”这个确实可得的成就感„„而为了得到这些所需要付出的学习上的努力，我觉得值得。我的父母在其中只有过一次推波助澜，那就是我母亲说我的性格适合学医。综上，理性的角度考虑，“医学”这条路就算不是我人生的最优解，也依旧可以算一个明智的选择。

然而，人在选择职业，职业也在选择人。往往，那些对一个岗位拥有“喜爱”的人总是能获得一些加分，因为人类为自己“喜爱的事”付出的努力看上去更加可靠。这是完全正确的。然而，前提是，那个“喜爱”得是稳定的，不会被枯燥岁月磨灭掉。万一有一天，“喜爱”的火焰熄灭了，新的火焰又没能及时点燃，职业道路上一片漆黑，他只能退出，否则只能原地踏步，甚至误入歧途。

单纯的“喜爱”在医学上拥有更大的隐患。因为医学是与生命息息相关的职业，若从业者不能时刻保持正确的态度，耽误的可能就是一条人命。多少医疗事故，是因为当年的激情减退，耐心细心不再而引发的呢？

比起“喜爱”，我认为，医生更应“胆小”。换句话说，不管最终你的技术达到何种程度，不管来求医的人的病情看上去何等无伤大雅，在施行救治时最好能保有当年还是实习生时候的谨慎。在我的理解中，就算不去提那些“救死扶伤”的高尚论调，医生通过医好病人获得报酬，那么，就算是为了活下去的口粮，这份“胆小”也不能丢。我母亲所谓的“适合学医的性格”，就是指的这份“胆小”。

因为我“胆小”，所以我在学习时便不敢有所遗漏；因为我“胆小”，所以我在诊断病情时便不敢轻易下定义；因为我“胆小”，所以我在用药时会充分了解病人身体再开处方；因为我“胆小”，每次治疗过程中（包括手术）都会再三检查，以免节外生枝„„

所以我觉得，比起“喜爱”，“胆小”才更适合一名医生应有的觉悟。当然也有人会说：“医生不仅仅是要在生理上治愈病人，医患之间，也应有心理上的交流。若是喜爱这个行业，就能待病人更加耐心，细心，何愁不能做到你说的那些？”

但是“喜爱”是有疏漏的。“喜爱”本就是私人心情，带着这种心情工作，工作上的行为都是以满足“喜爱”的心情为先。这样说有点消极阴谋主义。但是心情这种东西是瞬息万变的，就比如小时候喜欢的超级英雄动画，现在看来只觉得索然无味。“喜爱”医学的人，在日复一日的与病人打交道的过程中，在可能是千篇一律的病情报告中，又将如何保持自己的本心，始终宽厚和蔼？更别提，被生活中的琐事烦扰的日子，当真还想得起自己那份“喜爱”的心情吗？

终究，与人打交道的方法就不该与医生的本职混为一谈。若是良好的心情对病情好转有帮助，或是和蔼宽厚的话语更能使病人配合，那就带着这个观点去安抚病人就行了。其他时候，不需要刻意迎合病人。将工作与情绪分隔开，不对病人产生感情，就能不让病人的感情影响到自己，反过来，就可以不让生活中自己的感情影响到工作。这叫“他人视界”。

“他人视界”并不会导致严峻“医患关系”，虽然它看上去确实有点不近人情。但是，“医患关系”恶化的根本原因，只是医生没有尽到自己的职责。一个医生应该做到，细致诊断，深入了解，谨慎治疗，以及良好沟通。良好沟通的缺失往往会成为直接原因。

而“不存感情”并不代表“与病人缺乏沟通”。相反，客观全面的“医嘱”才是病人所需要的，也是碰到无理取闹的患者家属时最好的挡箭牌。

比较之下，高下立分。

说到底，想做好一个医生，不在于你希望为这个职业付出多少，而在于他人（尤其是患者）对于处于这个职业的你有多大要求。大多数人求医，药到病除是最终目的，那么我们便给他们这个结果。自以为是的“心灵鸡汤”确实能满足一下虚荣心，但那对治疗无多大裨益，还不如用这点时间，反省自己是否缺漏。

所以我说，“胆小”比“喜爱”更适合一名医生。

——临五1408班

2201140823 王雨童